b'\n_START_ARTICLE_\nFunci\xc3\xb3n de Whittaker\n_START_PARAGRAPH_\nEn matem\xc3\xa1ticas, la funci\xc3\xb3n Whittaker es una soluci\xc3\xb3n especial de la ecuaci\xc3\xb3n de Whittaker, una forma modificada de ecuaci\xc3\xb3n hipergeom\xc3\xa9trica confluente introducida en 1904 por Edmund Whittaker (1873-1956) para hacer que las f\xc3\xb3rmulas impliquen soluciones m\xc3\xa1s sim\xc3\xa9tricas. M\xc3\xa1s generalmente, Jacquet (1966, 1967) introdujo funciones Whittaker de grupos reductivos sobre campos locales, donde las funciones estudiadas por Whittaker son esencialmente los casos donde el campo local es el de los n\xc3\xbameros reales y el grupo es SL\xe2\x82\x82(R).\n_START_SECTION_\nFunci\xc3\xb3n hipergeom\xc3\xa9trica confluente\n_START_PARAGRAPH_\nLa funci\xc3\xb3n hipergeom\xc3\xa9trica confluente juega un papel importante en la teor\xc3\xada de funciones especiales. Es una forma degenerada de una ecuaci\xc3\xb3n diferencial hipergeom\xc3\xa9trica donde dos de los tres singularidades regulares se funden en una singularidad irregular. Hay varias formas est\xc3\xa1ndar de esta funci\xc3\xb3n, una de ellas la de Whittaker. Otras son la Kummer, la de Tricomi, o las funciones de onda de Coulomb.\n_START_SECTION_\nEcuaci\xc3\xb3n de Whittaker. F\xc3\xb3rmula de Interpolaci\xc3\xb3n de Whittaker-Shannon\n_START_PARAGRAPH_\nLa F\xc3\xb3rmula de interpolaci\xc3\xb3n Whittaker\xe2\x80\x93Shannon o interpolaci\xc3\xb3n \xc2\xabsinc\xc2\xbb es un m\xc3\xa9todo para construir una banda o l\xc3\xadnea de tiempo continuo, en funci\xc3\xb3n de una secuencia de n\xc3\xbameros reales. Dada una secuencia de numeros reales, x[n], la funci\xc3\xb3n continua:_NEWLINE_tiene una Transformada de Fourier, X(f), cuyos valores no nulos est\xc3\xa1n limitados a la regi\xc3\xb3n: |f|\xe2\x89\xa41/2T. cuando el par\xc3\xa1metro T tiene unidades de segundos, la banda o l\xc3\xadnea, 1/2T, tiene unidades de ciclos/segundos (hertz). Cuando la secuencia x[n] representa muestras de tiempo, en el intervalo T, de una funci\xc3\xb3n continua, la cantidad fs=1/T que se conoce como la Frecuencia de muestreo, y fs/2 es la que corresponde con la frecuencia de Harry Nyquist . Cuando la funci\xc3\xb3n de muestreo tiene un l\xc3\xadmite de banda, B, menor que la frecuencia de Nyquist, x(t) es una perfecta reconstrucci\xc3\xb3n de la funci\xc3\xb3n original. De lo contrario, los componentes de frecuencia por encima de la frecuencia de Nyquist se pliegan en la regi\xc3\xb3n sub-Nyquist de X (f), lo que resulta en una distorsi\xc3\xb3n.'