b'\n_START_ARTICLE_\nPlutonio 242\n_START_SECTION_\nEn el ciclo del combustible nuclear\n_START_PARAGRAPH_\nEl \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xc2\xb2Pu se produce por captura sucesiva de neutrones en \xc2\xb2\xc2\xb3\xe2\x81\xb9Pu, \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xe2\x81\xb0Pu y \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xc2\xb9Pu. Los is\xc3\xb3topos de masa impar \xc2\xb2\xc2\xb3\xe2\x81\xb9Pu y \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xc2\xb9Pu tienen aproximadamente una probabilidad de 3/4 de sufrir fisi\xc3\xb3n por captura de un neutr\xc3\xb3n t\xc3\xa9rmico y aproximadamente una probabilidad de 1/4 de retener el neutr\xc3\xb3n y convertirse en el siguiente is\xc3\xb3topo. La proporci\xc3\xb3n de \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xc2\xb2Pu tiene un bajo grado de combusti\xc3\xb3n nuclear pero aumenta no linealmente._NEWLINE_El \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xc2\xb2Pu tiene una secci\xc3\xb3n transversal particularmente baja para la captura de neutrones t\xc3\xa9rmicos; y toma cuatro absorciones de neutrones para convertirse en otro is\xc3\xb3topo fisible (ya sea \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xe2\x81\xb5Cm o \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xc2\xb9Pu) y sufrir la fisi\xc3\xb3n. Incluso entonces, existe la posibilidad de que cualquiera de esos dos is\xc3\xb3topos fisionables no logre fisi\xc3\xb3n, sino que absorba el cuarto neutr\xc3\xb3n, convirti\xc3\xa9ndose en \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xe2\x81\xb6Cm (en camino a act\xc3\xadnidos m\xc3\xa1s pesados como el californio, que es un emisor de neutrones por fisi\xc3\xb3n espont\xc3\xa1nea y dif\xc3\xadcil de manejar) o convertirse en 242Pu de nuevo; por lo que el n\xc3\xbamero medio de neutrones absorbidos antes de la fisi\xc3\xb3n es incluso superior a 4. Por lo tanto, el \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xc2\xb2Pu es particularmente inadecuado para el reciclado en un reactor t\xc3\xa9rmico y ser\xc3\xada mejor utilizarlo en un reactor r\xc3\xa1pido donde pueda fisionarse directamente. Sin embargo, la secci\xc3\xb3n transversal baja de \xc2\xb2\xe2\x81\xb4\xc2\xb2Pu significa que relativamente poco de ella ser\xc3\xa1 transmutada durante un ciclo en un reactor t\xc3\xa9rmico.'