b'\n_START_ARTICLE_\nPunto de fusi\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nEl punto de fusi\xc3\xb3n (o, rara vez, el punto de licuefacci\xc3\xb3n) de una sustancia es la temperatura a la que cambia de estado s\xc3\xb3lido a l\xc3\xadquido. En el punto de fusi\xc3\xb3n, la fase s\xc3\xb3lida y l\xc3\xadquida existen en equilibrio termodin\xc3\xa1mico. El punto de fusi\xc3\xb3n de una sustancia depende de la presi\xc3\xb3n y generalmente se espec\xc3\xadfica a una presi\xc3\xb3n est\xc3\xa1ndar, como 1 atm\xc3\xb3sfera o 100 kPa._NEWLINE_Cuando se considera como la temperatura del cambio inverso de l\xc3\xadquido a s\xc3\xb3lido, se le conoce como el punto de congelaci\xc3\xb3n o el punto de cristalizaci\xc3\xb3n. Debido a la capacidad de algunas sustancias para sobreenfriarse, el punto de congelaci\xc3\xb3n no se considera una propiedad caracter\xc3\xadstica de una sustancia. Cuando se determina el "punto de congelaci\xc3\xb3n caracter\xc3\xadstico" de una sustancia, de hecho, la metodolog\xc3\xada real es casi siempre "el principio de observar la desaparici\xc3\xb3n en lugar de la formaci\xc3\xb3n de hielo", es decir, el punto de fusi\xc3\xb3n.\xe2\x80\x8b\n_START_SECTION_\nMediciones del punto de fusi\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nExisten muchas t\xc3\xa9cnicas de laboratorio para la determinaci\xc3\xb3n de los puntos de fusi\xc3\xb3n. Un banco Kofler es una tira de metal con un gradiente de temperatura (desde la temperatura ambiente hasta los 300 \xc2\xb0 C). Cualquier sustancia se puede colocar en una secci\xc3\xb3n de la tira, revelando su comportamiento t\xc3\xa9rmico a la temperatura en ese punto. La calorimetr\xc3\xada diferencial de barrido proporciona informaci\xc3\xb3n sobre el punto de fusi\xc3\xb3n junto con su entalp\xc3\xada de fusi\xc3\xb3n._NEWLINE_Un aparato b\xc3\xa1sico para el an\xc3\xa1lisis del punto de fusi\xc3\xb3n de s\xc3\xb3lidos cristalinos consiste en un ba\xc3\xb1o de aceite con una ventana transparente (el dise\xc3\xb1o m\xc3\xa1s b\xc3\xa1sico: un tubo Thiele) y una lupa simple. Los diversos granos de un s\xc3\xb3lido se colocan en un tubo de vidrio delgado y se sumergen parcialmente en el ba\xc3\xb1o de aceite. El ba\xc3\xb1o de aceite se calienta (y se agita) y con la ayuda de la lupa (y la fuente de luz externa) se puede observar la fusi\xc3\xb3n de los cristales individuales a una cierta temperatura. En dispositivos grandes/peque\xc3\xb1os, la muestra se coloca en un bloque de calefacci\xc3\xb3n y la detecci\xc3\xb3n \xc3\xb3ptica se automatiza.._NEWLINE_La medici\xc3\xb3n tambi\xc3\xa9n se puede realizar de forma continua con un proceso operativo. Por ejemplo, las refiner\xc3\xadas de petr\xc3\xb3leo miden el punto de congelaci\xc3\xb3n del combustible di\xc3\xa9sel en l\xc3\xadnea, lo que significa que la muestra se toma del proceso y se mide autom\xc3\xa1ticamente. Esto permite mediciones m\xc3\xa1s frecuentes ya que la muestra no tiene que ser recolectada manualmente y llevada a un laboratorio remoto.\n_START_SECTION_\nT\xc3\xa9cnicas para materiales refractarios\n_START_PARAGRAPH_\nPara materiales refractarios (por ejemplo, platino, tungsteno, tantalio, algunos carburos y nitruros, etc.), el punto de fusi\xc3\xb3n extremadamente alto (generalmente considerado como superior a 1800 \xc2\xb0C) puede determinarse calentando el material en un horno de cuerpo negro y medici\xc3\xb3n de la temperatura del cuerpo negro con un pir\xc3\xb3metro \xc3\xb3ptico. Para los materiales de fusi\xc3\xb3n m\xc3\xa1s altos, esto puede requerir extrapolaci\xc3\xb3n por varios cientos de grados. Se sabe que la luminosidad espectral de un cuerpo incandescente es una funci\xc3\xb3n de su temperatura. Un pir\xc3\xb3metro \xc3\xb3ptico combina el brillo de un cuerpo en estudio con el brillo de una fuente que se ha calibrado previamente en funci\xc3\xb3n de la temperatura. De esta manera, la medici\xc3\xb3n de la magnitud absoluta de la intensidad de la radiaci\xc3\xb3n es innecesaria. Sin embargo, deben usarse temperaturas conocidas para determinar la calibraci\xc3\xb3n del pir\xc3\xb3metro. Para temperaturas superiores al rango de calibraci\xc3\xb3n de la fuente, se debe emplear una t\xc3\xa9cnica de extrapolaci\xc3\xb3n. Esta extrapolaci\xc3\xb3n se logra utilizando la ley de radiaci\xc3\xb3n de Planck. Las constantes en esta ecuaci\xc3\xb3n no se conocen con suficiente precisi\xc3\xb3n, lo que hace que los errores en la extrapolaci\xc3\xb3n se hagan m\xc3\xa1s grandes a temperaturas m\xc3\xa1s altas. Sin embargo, se han desarrollado t\xc3\xa9cnicas est\xc3\xa1ndar para realizar esta extrapolaci\xc3\xb3n._NEWLINE_Considere el caso de usar oro como fuente (pf = 1063 \xc2\xb0 C). En esta t\xc3\xa9cnica, la corriente a trav\xc3\xa9s del filamento del pir\xc3\xb3metro se ajusta hasta que la intensidad de la luz del filamento coincide con la de un cuerpo negro en el punto de fusi\xc3\xb3n del oro. Esto establece la temperatura de calibraci\xc3\xb3n primaria y se puede expresar en t\xc3\xa9rminos de corriente a trav\xc3\xa9s de la l\xc3\xa1mpara del pir\xc3\xb3metro. Con la misma configuraci\xc3\xb3n actual, el pir\xc3\xb3metro se ve en otro cuerpo negro a una temperatura m\xc3\xa1s alta. Un medio absorbente de transmisi\xc3\xb3n conocida se inserta entre el pir\xc3\xb3metro y este cuerpo negro. La temperatura del cuerpo negro se ajusta hasta que existe una coincidencia entre su intensidad y la del filamento del pir\xc3\xb3metro. La verdadera temperatura m\xc3\xa1s alta del cuerpo negro se determina a partir de la Ley de Planck. Luego se retira el medio absorbente y se ajusta la corriente a trav\xc3\xa9s del filamento para que coincida la intensidad del filamento con la del cuerpo negro. Esto establece un segundo punto de calibraci\xc3\xb3n para el pir\xc3\xb3metro. Este paso se repite para llevar la calibraci\xc3\xb3n a temperaturas m\xc3\xa1s altas. Ahora, se conocen las temperaturas y sus correspondientes corrientes de filamento de pir\xc3\xb3metro y se puede dibujar una curva de temperatura versus corriente. Esta curva puede ser extrapolada a temperaturas muy altas._NEWLINE_Para determinar los puntos de fusi\xc3\xb3n de una sustancia refractaria por este m\xc3\xa9todo, es necesario tener condiciones de cuerpo negro o conocer la emisividad del material que se est\xc3\xa1 midiendo. La contenci\xc3\xb3n del material de alto punto de fusi\xc3\xb3n en estado l\xc3\xadquido puede introducir dificultades experimentales. Las temperaturas de fusi\xc3\xb3n de algunos metales refractarios se han medido observando la radiaci\xc3\xb3n de una cavidad del cuerpo negro en muestras de metal s\xc3\xb3lido que eran mucho m\xc3\xa1s largas que anchas. Para formar tal cavidad, se perfora un agujero perpendicular al eje largo en el centro de una varilla del material. Estas barras se calientan pasando una corriente muy grande a trav\xc3\xa9s de ellas, y la radiaci\xc3\xb3n emitida desde el agujero se observa con un pir\xc3\xb3metro \xc3\xb3ptico. El punto de fusi\xc3\xb3n se indica por el oscurecimiento del agujero cuando aparece la fase l\xc3\xadquida, destruyendo las condiciones del cuerpo negro. En la actualidad, se emplean t\xc3\xa9cnicas de calentamiento por l\xc3\xa1ser sin contenedor, combinadas con pir\xc3\xb3metros r\xc3\xa1pidos y espectr\xc3\xb3metros, para permitir un control preciso del tiempo durante el cual la muestra se mantiene a temperaturas extremas. Dichos experimentos de duraci\xc3\xb3n inferior a un segundo abordan varios de los desaf\xc3\xados asociados con las mediciones m\xc3\xa1s tradicionales del punto de fusi\xc3\xb3n realizadas a temperaturas muy altas, como la vaporizaci\xc3\xb3n de la muestra y la reacci\xc3\xb3n con el contenedor.\n_START_SECTION_\nTermodin\xc3\xa1mica\n_START_PARAGRAPH_\nPara que un s\xc3\xb3lido se derrita, se requiere calor para elevar su temperatura hasta el punto de fusi\xc3\xb3n. Sin embargo, se necesita suministrar m\xc3\xa1s calor para que la fusi\xc3\xb3n tenga lugar: esto se denomina calor de fusi\xc3\xb3n y es un ejemplo de calor latente._NEWLINE_Desde el punto de vista de la termodin\xc3\xa1mica, en el punto de fusi\xc3\xb3n, el cambio en la energ\xc3\xada libre de Gibbs (G) del material es cero, pero la entalp\xc3\xada (H) y la entrop\xc3\xada (S) del material est\xc3\xa1n aumentando (\xce\x94H, \xce\x94S> 0) . El fen\xc3\xb3meno de fusi\xc3\xb3n ocurre cuando la energ\xc3\xada libre de Gibbs del l\xc3\xadquido se vuelve m\xc3\xa1s baja que el s\xc3\xb3lido para ese material. A varias presiones esto sucede a una temperatura espec\xc3\xadfica. Tambi\xc3\xa9n se puede demostrar que:_NEWLINE_Aqu\xc3\xad T, \xce\x94S y \xce\x94H son respectivamente la temperatura en el punto de fusi\xc3\xb3n, el cambio de entrop\xc3\xada de fusi\xc3\xb3n y el cambio de entalp\xc3\xada de fusi\xc3\xb3n._NEWLINE_El punto de fusi\xc3\xb3n es sensible a cambios extremadamente grandes en la presi\xc3\xb3n, pero en general esta sensibilidad es un orden de magnitud menor que la del punto de ebullici\xc3\xb3n, porque la transici\xc3\xb3n s\xc3\xb3lido-l\xc3\xadquido representa solo un peque\xc3\xb1o cambio en el volumen.\xe2\x80\x8b\xe2\x80\x8b Si, como se observa en la mayor\xc3\xada de los casos, una sustancia es m\xc3\xa1s densa en el s\xc3\xb3lido que en el estado l\xc3\xadquido, el punto de fusi\xc3\xb3n aumentar\xc3\xa1 con el aumento de la presi\xc3\xb3n. De lo contrario se produce el comportamiento inverso. En particular, este es el caso del agua, como se ilustra gr\xc3\xa1ficamente a la derecha, pero tambi\xc3\xa9n de Si, Ge, Ga, Bi. Con cambios extremadamente grandes en la presi\xc3\xb3n, se observan cambios sustanciales en el punto de fusi\xc3\xb3n. Por ejemplo, el punto de fusi\xc3\xb3n del silicio a presi\xc3\xb3n ambiente (0.1 MPa) es de 1415 \xc2\xb0 C, pero a presiones superiores a 10 GPa disminuye a 1000 \xc2\xb0 C.\xe2\x80\x8b_NEWLINE_Los puntos de fusi\xc3\xb3n se utilizan a menudo para caracterizar compuestos org\xc3\xa1nicos e inorg\xc3\xa1nicos y para determinar su pureza. El punto de fusi\xc3\xb3n de una sustancia pura siempre es m\xc3\xa1s alto y tiene un rango m\xc3\xa1s peque\xc3\xb1o que el punto de fusi\xc3\xb3n de una sustancia impura o, m\xc3\xa1s generalmente, de mezclas. Cuanto mayor sea la cantidad de otros componentes, menor ser\xc3\xa1 el punto de fusi\xc3\xb3n y m\xc3\xa1s amplio ser\xc3\xa1 el rango del punto de fusi\xc3\xb3n, a menudo denominado "rango pastoso". La temperatura a la que comienza la fusi\xc3\xb3n para una mezcla se conoce como "solidus", mientras que la temperatura donde se completa la fusi\xc3\xb3n se llama "liquidus". Los eut\xc3\xa9cticos son tipos especiales de mezclas que se comportan como fases simples. Se funden bruscamente a una temperatura constante para formar un l\xc3\xadquido de la misma composici\xc3\xb3n. Alternativamente, al enfriar un l\xc3\xadquido con la composici\xc3\xb3n eut\xc3\xa9ctica se solidificar\xc3\xa1 como cristales mixtos dispersos uniformemente, peque\xc3\xb1os (de grano fino) con la misma composici\xc3\xb3n._NEWLINE_A diferencia de los s\xc3\xb3lidos cristalinos, los vidrios no poseen un punto de fusi\xc3\xb3n; en el calentamiento experimentan una transici\xc3\xb3n suave de vidrio a un l\xc3\xadquido viscoso. Para un mayor calentamiento, se ablandan gradualmente, lo que puede caracterizarse por ciertos puntos de reblandecimiento.\n_START_SECTION_\nDepresi\xc3\xb3n del punto de congelaci\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nEl punto de congelaci\xc3\xb3n de un solvente se reduce cuando se agrega otro compuesto, lo que significa que una soluci\xc3\xb3n tiene un punto de congelaci\xc3\xb3n m\xc3\xa1s bajo que un solvente puro. Este fen\xc3\xb3meno se utiliza en aplicaciones t\xc3\xa9cnicas para evitar la congelaci\xc3\xb3n, por ejemplo, agregando sal o etilenglicol al agua.\n_START_SECTION_\nLa regla de Carnelley\n_START_PARAGRAPH_\nEn qu\xc3\xadmica org\xc3\xa1nica, la regla de Carnelley, establecida en 1882 por Thomas Carnelley, establece que la simetr\xc3\xada molecular alta se asocia con un alto punto de fusi\xc3\xb3n.\xe2\x80\x8b Carnelley bas\xc3\xb3 su regla en el examen de 15,000 compuestos qu\xc3\xadmicos. Por ejemplo, para tres is\xc3\xb3meros estructurales con f\xc3\xb3rmula molecular C\xe2\x82\x85H\xe2\x82\x81\xe2\x82\x82, el punto de fusi\xc3\xb3n aumenta en la serie isopentano \xe2\x88\x92160 \xc2\xb0 C (113 K) n-pentano \xe2\x88\x92129.8 \xc2\xb0 C (143 K) y neopentano \xe2\x88\x9216.4 \xc2\xb0 C (256.8 K) \xe2\x80\x8b Del mismo modo, en los xilenos y tambi\xc3\xa9n en los diclorobencenos, el punto de fusi\xc3\xb3n aumenta en el orden meta, orto y luego para. La piridina tiene una simetr\xc3\xada m\xc3\xa1s baja que el benceno, por lo tanto su punto de fusi\xc3\xb3n m\xc3\xa1s bajo, pero el punto de fusi\xc3\xb3n aumenta nuevamente con diazina y triazinas. Muchos compuestos de tipo jaula como el adamantano y el cubano  con alta simetr\xc3\xada tienen puntos de fusi\xc3\xb3n relativamente altos._NEWLINE_Un alto punto de fusi\xc3\xb3n resulta de un alto calor de fusi\xc3\xb3n, una baja entrop\xc3\xada de fusi\xc3\xb3n o una combinaci\xc3\xb3n de ambos. En mol\xc3\xa9culas altamente sim\xc3\xa9tricas, la fase cristalina est\xc3\xa1 densamente empaquetada con muchas interacciones intermoleculares eficientes que resultan en un mayor cambio de entalp\xc3\xada en la fusi\xc3\xb3n.\n_START_SECTION_\nPredicci\xc3\xb3n del punto de fusi\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nEn febrero de 2011, Alfa Aesar lanz\xc3\xb3 m\xc3\xa1s de 10,000 puntos de fusi\xc3\xb3n de compuestos de su cat\xc3\xa1logo como datos abiertos. Este conjunto de datos se ha utilizado para crear un modelo de bosque aleatorio para la predicci\xc3\xb3n del punto de fusi\xc3\xb3n\xe2\x80\x8b que ahora est\xc3\xa1 disponible de forma gratuita\xe2\x80\x8b.  Los datos de punto de fusi\xc3\xb3n abierto tambi\xc3\xa9n est\xc3\xa1n disponibles en Nature Precedings.\xe2\x80\x8b Tetko et al.\xe2\x80\x8b publicaron datos de alta calidad extra\xc3\xaddos de patentes y tambi\xc3\xa9n modelos [19] desarrollados con estos datos.\xe2\x80\x8b'