b'\n_START_ARTICLE_\nMovimiento (f\xc3\xadsica)\n_START_PARAGRAPH_\nEn mec\xc3\xa1nica, el movimiento es un cambio de la posici\xc3\xb3n de un cuerpo a lo largo del tiempo respecto de un sistema de referencia._NEWLINE_El estudio del movimiento se puede realizar a trav\xc3\xa9s de la cinem\xc3\xa1tica o a trav\xc3\xa9s de la din\xc3\xa1mica. En funci\xc3\xb3n de la elecci\xc3\xb3n del sistema de referencia quedar\xc3\xa1n definidas las ecuaciones del movimiento, ecuaciones que determinar\xc3\xa1n la posici\xc3\xb3n, la velocidad y la aceleraci\xc3\xb3n del cuerpo en cada instante de tiempo._NEWLINE_Todo movimiento puede representarse y estudiarse mediante gr\xc3\xa1ficas. Las m\xc3\xa1s habituales son las que representan el espacio, la velocidad o la aceleraci\xc3\xb3n en funci\xc3\xb3n del tiempo.\n_START_SECTION_\nPosici\xc3\xb3n y desplazamiento\n_START_PARAGRAPH_\nEl espacio f\xc3\xadsico es el lugar donde se encuentran los entes materiales.\xe2\x80\x8b El espacio f\xc3\xadsico es habitualmente concebido con tres dimensiones lineales, aunque los f\xc3\xadsicos modernos usualmente lo consideran, con el tiempo, como una parte de un infinito continuo de cuatro dimensiones conocido como espacio-tiempo, que en presencia de materia es curvo. La posici\xc3\xb3n de un m\xc3\xb3vil se define como la variable de estado que proporciona una descripci\xc3\xb3n geom\xc3\xa9trica definida en un instante dt determinado con respecto a un lugar geom\xc3\xa9trico descrito por el espectador. As\xc3\xad, se puede utilizar un sistema de coordenadas ortogonales, cil\xc3\xadndricas o esf\xc3\xa9ricas para describir la posici\xc3\xb3n de un cuerpo._NEWLINE_El desplazamiento es el vector que define la posici\xc3\xb3n de un punto o part\xc3\xadcula en relaci\xc3\xb3n a un origen A con respecto a una posici\xc3\xb3n B. El vector se extiende desde el punto de referencia hasta la posici\xc3\xb3n final. Cuando se habla del desplazamiento en el espacio solo importa la posici\xc3\xb3n inicial y la posici\xc3\xb3n final, ya que la trayectoria que se describe no es de importancia.\n_START_SECTION_\nTrayectoria\n_START_PARAGRAPH_\nLa trayectoria es el lugar geom\xc3\xa9trico de las posiciones sucesivas por las que pasa un cuerpo en su movimiento. La trayectoria depende del sistema de referencia en el que se describa el movimiento, con respecto al tipo de m\xc3\xb3vil y el punto de vista del observador._NEWLINE_La trayectoria de un movimiento de traslaci\xc3\xb3n se define por la ecuaci\xc3\xb3n parametrizada de la curva descrita en el espacio geom\xc3\xa9trico por un m\xc3\xb3vil puntual o el centro de masas de un m\xc3\xb3vil s\xc3\xb3lido . _NEWLINE_Las trayectorias de una rotaci\xc3\xb3n se describen en funci\xc3\xb3n a los \xc3\xa1ngulos de Euler y de superficies de revoluci\xc3\xb3n._NEWLINE_La trayectoria de una deformaci\xc3\xb3n se describe mediante las medidas geom\xc3\xa9tricas de deformaci\xc3\xb3n._NEWLINE_Para fluidos en movimiento, el an\xc3\xa1logo a la trayectoria es el tipo de flujo: un flujo laminar es el movimiento de un fluido cuando \xc3\xa9ste es ordenado, estratificado, suave. En un flujo laminar el fluido se mueve en l\xc3\xa1minas paralelas sin entremezclarse y cada part\xc3\xadcula de fluido sigue una trayectoria suave, llamada l\xc3\xadnea de corriente. Se llama flujo turbulento al movimiento de un fluido que se da en forma ca\xc3\xb3tica, en que las part\xc3\xadculas se mueven desordenadamente y las trayectorias de las part\xc3\xadculas se encuentran formando peque\xc3\xb1os remolinos peri\xc3\xb3dicos, (no coordinados)\n_START_SECTION_\nAceleraci\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nEn f\xc3\xadsica el t\xc3\xa9rmino aceleraci\xc3\xb3n es una magnitud vectorial que se aplica tanto a los aumentos como a las disminuciones de rapidez en una unidad de tiempo. El t\xc3\xa9rmino aceleraci\xc3\xb3n se aplica tanto a cambios de rapidez como a cambios de direcci\xc3\xb3n._NEWLINE_En movimientos de traslaci\xc3\xb3n, el vector velocidad v es tangente a la trayectoria, mientras que el vector aceleraci\xc3\xb3n a puede descomponerse en dos componentes (llamadas componentes intr\xc3\xadnsecas) mutuamente perpendiculares: una componente tangencial a\xe2\x82\x9c (en la direcci\xc3\xb3n de la tangente a la trayectoria), llamada aceleraci\xc3\xb3n tangencial, y una componente normal a\xe2\x82\x99 (en la direcci\xc3\xb3n de la normal principal a la trayectoria), llamada aceleraci\xc3\xb3n normal o centr\xc3\xadpeta (este \xc3\xbaltimo nombre en raz\xc3\xb3n a que siempre est\xc3\xa1 dirigida hacia el centro de curvatura)._NEWLINE_ _NEWLINE_Si se recorre una curva con una rapidez constante de 50 km/h, se sentir\xc3\xa1n los efectos de la aceleraci\xc3\xb3n como una tendencia a inclinarse hacia el exterior de la curva (inercia). Se puede recorrer la curva con rapidez constante, pero la velocidad no es constante ya que la direcci\xc3\xb3n cambia a cada instante, por lo tanto, el estado de movimiento cambia, es decir, se est\xc3\xa1 acelerando.  Por ejemplo, los frenos de un auto pueden producir grandes aceleraciones retardantes, es decir, pueden producir un gran decremento por segundo de su rapidez. A esto se le suele llamar desaceleraci\xc3\xb3n o aceleraci\xc3\xb3n negativa. _NEWLINE_La aceleraci\xc3\xb3n normal es una medida de la curvatura de la trayectoria, diferentes observadores en movimiento no uniforme respecto a ellos observar\xc3\xa1n fuerzas y aceleraciones diferentes y por tanto trayectorias diferentes. Si un observador inercial examina la trayectoria de una part\xc3\xadcula que se mueve en l\xc3\xadnea recta y con velocidad uniforme (trayectoria de curvatura cero), cualquier otro observador inercial ver\xc3\xa1 la part\xc3\xadcula moverse en l\xc3\xadnea recta y con velocidad uniforme (aunque no la misma recta), en el caso de observadores arbitrarios en movimiento acelerado entre ellos las formas de las trayectorias pueden diferir notablemente, ya que al medir los dos observadores aceleraciones completamente diferentes, la trayectoria de la part\xc3\xadcula se curvar\xc3\xa1 de maneras muy diferentes para uno y otro observador._NEWLINE_En movimientos rotacionales, se emplea el concepto de aceleraci\xc3\xb3n angular a la tasa de variaci\xc3\xb3n entre la velocidad angular con respecto al tiempo.\n_START_SECTION_\nInercia\n_START_PARAGRAPH_\nEn f\xc3\xadsica, la inercia (del lat\xc3\xadn inert\xc4\xada) es la propiedad que tienen los cuerpos de permanecer en su estado de reposo relativo o movimiento relativo. Dicho de forma general, es la resistencia que opone la materia al modificar su estado de movimiento, incluyendo cambios en la velocidad o en la direcci\xc3\xb3n del movimiento. Como consecuencia, un cuerpo conserva su estado de reposo relativo o movimiento rectil\xc3\xadneo uniforme relativo si no hay una fuerza que, actuando sobre \xc3\xa9l, logre cambiar su estado de movimiento._NEWLINE_En movimientos de traslaci\xc3\xb3n, la medida de inercia lo proporciona la masa. En un m\xc3\xb3vil puntual se asume que toda la masa se concentra en el punto que describe al m\xc3\xb3vil, mientras que en m\xc3\xb3viles s\xc3\xb3lidos se puede simplificar su traslaci\xc3\xb3n describiendo a un punto denominado Centro de masas de manera an\xc3\xa1loga a un m\xc3\xb3vil puntual._NEWLINE_En movimientos de rotaci\xc3\xb3n, el momento de inercia rotacional (s\xc3\xadmbolo I) es una medida de resistencia a la rotaci\xc3\xb3n de un cuerpo que refleja la distribuci\xc3\xb3n de masa de un cuerpo respecto a un eje de giro. El momento de inercia \xc3\xbanicamente depende de la geometr\xc3\xada del cuerpo y de la posici\xc3\xb3n del eje de giro._NEWLINE_Por otro lado, las medidas de resistencia a la deformaci\xc3\xb3n son representadas principalmente por las medidas de rigidez, como por ejemplo la constante de Hooke._NEWLINE_En el movimiento de un fluido, la inercia de un flujo est\xc3\xa1 representada tanto por su densidad como por su viscosidad, su rozamiento con el recipiente y su adhesi\xc3\xb3n a las paredes.\n_START_SECTION_\nCantidad de movimiento\n_START_PARAGRAPH_\nLa cantidad de movimiento, momento lineal, \xc3\xadmpetu o momentum es una magnitud f\xc3\xadsica fundamental de tipo vectorial que describe el movimiento de un cuerpo en cualquier teor\xc3\xada mec\xc3\xa1nica definida como el producto de una unidad de inercia y una tasa de variaci\xc3\xb3n espacial con respecto al tiempo dado un instante determinado. _NEWLINE_De acuerdo al concepto de la cantidad de movimiento, se define como reposo mec\xc3\xa1nico al estado mec\xc3\xa1nico en el que para cualquier instante dado, cualquier medida de cantidad de movimiento es igual a cero. _NEWLINE_De acuerdo al concepto de la cantidad de movimiento, se define como movimiento uniforme aquel en donde la cantidad de movimiento permanece constante a lo largo del tiempo. _NEWLINE_Se denomina impulso a la magnitud vectorial definida como la variaci\xc3\xb3n en la cantidad de movimiento que experimenta un objeto f\xc3\xadsico en un sistema cerrado. _NEWLINE_En movimientos de traslaci\xc3\xb3n de un solo m\xc3\xb3vil, se define la cantidad de movimiento lineal (o momento lineal) como el producto de la masa con su velocidad lineal. La idea intuitiva tras esta definici\xc3\xb3n est\xc3\xa1 en que la "cantidad de movimiento" depend\xc3\xada tanto de la masa como de la velocidad: si se imagina una mosca y un cami\xc3\xb3n, ambos movi\xc3\xa9ndose a 40 km/h, la experiencia cotidiana dice que la mosca es f\xc3\xa1cil de detener con la mano mientras que el cami\xc3\xb3n no, aunque los dos vayan a la misma velocidad. Esta intuici\xc3\xb3n llev\xc3\xb3 a definir una magnitud que fuera proporcional tanto a la masa del objeto m\xc3\xb3vil como a su velocidad.  _NEWLINE_En movimientos de rotaci\xc3\xb3n, el momento angular o momento cin\xc3\xa9tico es una magnitud f\xc3\xadsica que se relaciona con el producto vectorial entre el momento de inercia y la velocidad angular.  Esta magnitud desempe\xc3\xb1a respecto a las rotaciones un papel an\xc3\xa1logo al momento lineal en las traslaciones. El momento angular para un cuerpo r\xc3\xadgido que rota respecto a un eje es la resistencia que ofrece dicho cuerpo a la variaci\xc3\xb3n de la velocidad angular. Sin embargo, eso no implica que sea una magnitud exclusiva de las rotaciones; por ejemplo, el momento angular de una part\xc3\xadcula que se mueve libremente con velocidad constante (en m\xc3\xb3dulo y direcci\xc3\xb3n) tambi\xc3\xa9n se conserva._NEWLINE_Si estamos interesados en averiguar la cantidad de movimiento de, por ejemplo, un fluido que se mueve seg\xc3\xban un campo de velocidades es necesario sumar la cantidad de movimiento de cada part\xc3\xadcula del fluido, es decir, de cada diferencial de masa o elemento infinitesimal:_NEWLINE_En movimientos de fluidos, la conservaci\xc3\xb3n del momento lineal de un fluido en movimiento se encuentra generalizado por las ecuaciones de Navier-Stokes.\n_START_SECTION_\nHistoria del concepto f\xc3\xadsico de movimiento\n_START_PARAGRAPH_\nLas cuestiones acerca de las causas del movimiento surgieron en la mente del hombre hace m\xc3\xa1s de 25 siglos, pero las respuestas que hoy conocemos no se desarrollaron hasta los tiempos de Galileo Galilei (1564\xe2\x80\x931642) e Isaac Newton (1642\xe2\x80\x931727).\n_START_SECTION_\nMovimiento de acuerdo a la Mec\xc3\xa1nica relativista\n_START_PARAGRAPH_\nPara describir la posici\xc3\xb3n de una part\xc3\xadcula material, la mec\xc3\xa1nica relativista hace uso de un sistema de cuatro coordenadas definidas sobre un espacio-tiempo de cuatro dimensiones. El movimiento de una part\xc3\xadcula material viene dado por una curva en una 4-variedad lorentziana, cuyo vector tangente es de tipo temporal. Adem\xc3\xa1s, las acciones a distancia instant\xc3\xa1neas est\xc3\xa1n excluidas ya que al propagarse m\xc3\xa1s r\xc3\xa1pido que la velocidad de la luz dan lugar a contracciones en el principio de causalidad. Por lo que un sistema de part\xc3\xadculas puntuales en interacci\xc3\xb3n debe ser descrito con la ayuda de "campos retardados", es decir, que no act\xc3\xbaan de manera instant\xc3\xa1nea, cuya variaci\xc3\xb3n debe determinarse como propagaci\xc3\xb3n a partir de la posici\xc3\xb3n de la part\xc3\xadcula. Esto complica razonablemente el n\xc3\xbamero de ecuaciones necesarias para describir un conjunto de part\xc3\xadculas en interacci\xc3\xb3n._NEWLINE_Otra dificultad a\xc3\xb1adida es que no existe un tiempo universal para todos los observadores, por lo que relacionar las medidas de diferentes observadores en movimiento relativo es ligeramente m\xc3\xa1s complejo que en la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica. Una manera conveniente es definir el intervalo invariante relativista y parametrizar las trayectorias en el espacio-tiempo en funci\xc3\xb3n de dicho par\xc3\xa1metro. La descripci\xc3\xb3n campos de fuerzas o fluidos requiere definir ciertas magnitudes tensoriales sobre el espacio vectorial tangente al espacio-tiempo._NEWLINE_En mec\xc3\xa1nica relativista, la trayectoria es el lugar geom\xc3\xa9trico de las posiciones sucesivas por las que pasa un cuerpo en su movimiento. La trayectoria depende del sistema de referencia en el que se describa el movimiento; es decir, el punto de vista del observador._NEWLINE_La descripci\xc3\xb3n del movimiento de part\xc3\xadculas puntuales o corp\xc3\xbasculos (cuya estructura interna no se requiere para describir la posici\xc3\xb3n general de la part\xc3\xadcula) es similar en mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica y mec\xc3\xa1nica relativista. En ambas, la trayectoria del movimiento es una curva parametrizada por un par\xc3\xa1metro escalar. En la descripci\xc3\xb3n de la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica el par\xc3\xa1metro es el tiempo universal, mientras que en relatividad se usa el intervalo relativista ya que el tiempo propio percibido por la part\xc3\xadcula y el tiempo medido por diferentes observadores no coincide.\n_START_SECTION_\nMovimiento de acuerdo a la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica\n_START_PARAGRAPH_\nLa mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica\xe2\x80\x8b\xe2\x80\x8b es una de las ramas principales de la f\xc3\xadsica, y uno de los m\xc3\xa1s grandes avances del siglo XX para el conocimiento humano, que explica el comportamiento de la materia y de la energ\xc3\xada. La descripci\xc3\xb3n cu\xc3\xa1ntica del movimiento es m\xc3\xa1s compleja ya que realmente la descripci\xc3\xb3n cu\xc3\xa1ntica del movimiento no asume necesariamente que las part\xc3\xadculas sigan una trayectoria de tipo cl\xc3\xa1sico (algunas interpretaciones de la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica s\xc3\xad asumen que exista una trayectoria \xc3\xbanica, pero otras formulaciones prescinden por completo del concepto de trayectoria), por lo que en esas formulaciones no tiene sentido hablar ni de posici\xc3\xb3n, ni de velocidad._NEWLINE_La aplicaci\xc3\xb3n de la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica ha hecho posible el descubrimiento y desarrollo de muchas tecnolog\xc3\xadas, como por ejemplo los transistores que se usan m\xc3\xa1s que nada en la computaci\xc3\xb3n. Igualmente la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica daba cuenta de las propiedades de la estructura at\xc3\xb3mica y de muchos otros problemas para los cuales la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica da predicciones totalmente incorrectas. La descripci\xc3\xb3n que hace la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica de las part\xc3\xadculas abandona por el completo la noci\xc3\xb3n de trayectoria, ya que debido al principio de incertidumbre no puede existir un estado cu\xc3\xa1ntico convencional donde posici\xc3\xb3n y el momento tengan valores perfectamente definidos. En su lugar, el objeto fundamental en la descripci\xc3\xb3n cu\xc3\xa1ntica de las part\xc3\xadculas no son estados definidos por posici\xc3\xb3n y momentum, es decir punto de un espacio de fases, sino distribuciones sobre un espacio f\xc3\xa1sico. Estas distribuciones pueden ser dotadas de estructura de espacio de Hilbert._NEWLINE_La mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica tal como fue originalmente formulada no incorporaba la teor\xc3\xada de la relatividad en su formalismo, que inicialmente solo pod\xc3\xada ser tenida en cuenta mediante teor\xc3\xada de perturbaciones.\xe2\x80\x8b La parte de la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica que s\xc3\xad incorpora elementos relativistas de manera formal y con diversos problemas, es la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica relativista o ya, de forma m\xc3\xa1s exacta y potente, la teor\xc3\xada cu\xc3\xa1ntica de campos (que incluye a su vez a la electrodin\xc3\xa1mica cu\xc3\xa1ntica, cromodin\xc3\xa1mica cu\xc3\xa1ntica y teor\xc3\xada electrod\xc3\xa9bil dentro del modelo est\xc3\xa1ndar)\xe2\x80\x8b y m\xc3\xa1s generalmente, la teor\xc3\xada cu\xc3\xa1ntica de campos en espacio-tiempo curvo. La \xc3\xbanica interacci\xc3\xb3n que no se ha podido cuantificar ha sido la interacci\xc3\xb3n gravitatoria._NEWLINE_La mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica es la base de los estudios del \xc3\xa1tomo, los n\xc3\xbacleos y las part\xc3\xadculas elementales (siendo ya necesario el tratamiento relativista), pero tambi\xc3\xa9n en teor\xc3\xada de la informaci\xc3\xb3n, criptograf\xc3\xada y qu\xc3\xadmica.\n_START_SECTION_\nMovimientos de traslaci\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nPara un cuerpo cl\xc3\xa1sico (y, por tanto, movi\xc3\xa9ndose en un espacio eucl\xc3\xaddeo), una traslaci\xc3\xb3n es la operaci\xc3\xb3n que modifica las posiciones de todos los cuerpos seg\xc3\xban la f\xc3\xb3rmula:_NEWLINE_donde  es un vector constante. Dicha operaci\xc3\xb3n puede ser generalizada a otras coordenadas, por ejemplo la coordenada temporal. Obviamente una traslaci\xc3\xb3n matem\xc3\xa1tica es una isometr\xc3\xada del espacio eucl\xc3\xaddeo._NEWLINE_En cinem\xc3\xa1tica cl\xc3\xa1sica se utiliza un sistema de coordenadas para describir las trayectorias de traslaci\xc3\xb3n, denominado sistema de referencia. El estudio de la cinem\xc3\xa1tica usualmente empieza con la consideraci\xc3\xb3n de casos particulares de movimientos de traslaci\xc3\xb3n con caracter\xc3\xadsticas particulares. Usualmente se empieza el estudio cinem\xc3\xa1tico considerando el movimiento de un m\xc3\xb3vil puntual o cuerpo s\xc3\xb3lido cuya estructura y propiedades internas pueden ignorarse para explicar su movimiento global. Entre los movimientos t\xc3\xadpicos que puede ejecutar un m\xc3\xb3vil puntual son particularmente interesantes los siguientes:\n_START_SECTION_\nMovimiento ondulatorio y vibracional\n_START_PARAGRAPH_\nSe denomina movimiento ondulatorio al realizado por un objeto cuya trayectoria describe una ondulaci\xc3\xb3n. _NEWLINE_Un tipo de movimiento ondulatorio frecuente, el sonido que involucra la propagaci\xc3\xb3n en forma de ondas el\xc3\xa1sticas longitudinales (sean audibles o no), generalmente a trav\xc3\xa9s de un fluido (u otro medio el\xc3\xa1stico) que est\xc3\xa9 generando el movimiento vibratorio de un cuerpo._NEWLINE_Un movimiento arm\xc3\xb3nico complejo es un movimiento superposici\xc3\xb3n lineal de movimientos arm\xc3\xb3nicos simples. Aunque un movimiento arm\xc3\xb3nico simple es siempre peri\xc3\xb3dico, un movimiento arm\xc3\xb3nico complejo no necesariamente es peri\xc3\xb3dico, aunque s\xc3\xad puede ser analizado mediante an\xc3\xa1lisis arm\xc3\xb3nico de Fourier. Un movimiento arm\xc3\xb3nico complejo es peri\xc3\xb3dico s\xc3\xb3lo si es la combinaci\xc3\xb3n de movimientos arm\xc3\xb3nicos simples cuyas frecuencias son todas m\xc3\xbaltiplos racionales de una frecuencia base. En mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica, la trayectoria de un movimiento arm\xc3\xb3nico complejo bidimensional es una curva de Lissajous.\n_START_SECTION_\nRegistro del movimiento\n_START_PARAGRAPH_\nLa tecnolog\xc3\xada hoy en d\xc3\xada nos ofrece muchas formas de registrar el movimiento efectuado por un cuerpo. As\xc3\xad, para medir la velocidad se dispone del radar de tr\xc3\xa1fico cuyo funcionamiento se basa en el efecto Doppler. El taqu\xc3\xadmetro es un indicador de la velocidad de un veh\xc3\xadculo basado en la frecuencia de rotaci\xc3\xb3n de las ruedas. Los caminantes disponen de pod\xc3\xb3metros que detectan las vibraciones caracter\xc3\xadsticas del paso y, suponiendo una distancia media caracter\xc3\xadstica para cada paso, permiten calcular la distancia recorrida. El v\xc3\xaddeo, unido al an\xc3\xa1lisis inform\xc3\xa1tico de las im\xc3\xa1genes, permite igualmente determinar la posici\xc3\xb3n y la velocidad de los veh\xc3\xadculos.\n_START_SECTION_\nMovimiento molecular\n_START_PARAGRAPH_\nLa din\xc3\xa1mica molecular (DM) es una t\xc3\xa9cnica de simulaci\xc3\xb3n en la que se permite que \xc3\xa1tomos y mol\xc3\xa9culas interact\xc3\xbaen por un per\xc3\xadodo, permitiendo una visualizaci\xc3\xb3n del movimiento de las part\xc3\xadculas. Originalmente fue concebida dentro de la f\xc3\xadsica te\xc3\xb3rica, aunque hoy en d\xc3\xada se utiliza sobre todo en biof\xc3\xadsica y ciencia de materiales. Su campo de aplicaci\xc3\xb3n va desde superficies catal\xc3\xadticas hasta sistemas biol\xc3\xb3gicos como las prote\xc3\xadnas. Si bien los experimentos de cristalograf\xc3\xada de rayos X permiten tomar "fotograf\xc3\xadas est\xc3\xa1ticas" y la t\xc3\xa9cnica de RMN nos da indicios del movimiento molecular, ning\xc3\xban experimento es capaz de acceder a todas las escalas de tiempo involucradas. Resulta tentador, aunque no es enteramente correcto, describir a la DM como un "microscopio virtual" con alta resoluci\xc3\xb3n espacial y temporal. _NEWLINE_En general, los sistemas moleculares son complejos y consisten de un gran n\xc3\xbamero de part\xc3\xadculas, por lo cual ser\xc3\xada imposible encontrar sus propiedades de forma anal\xc3\xadtica. Para evitar este problema, la DM utiliza m\xc3\xa9todos num\xc3\xa9ricos. La DM representa un punto intermedio entre los experimentos y la teor\xc3\xada. Puede ser entendida como un experimento en la computadora._NEWLINE_Sabemos que la materia est\xc3\xa1 constituida de part\xc3\xadculas en movimiento e interacci\xc3\xb3n al menos desde la \xc3\xa9poca de Boltzmann en el siglo XIX. Pero muchos a\xc3\xban se imaginan a las mol\xc3\xa9culas como los modelos est\xc3\xa1ticos de un museo. Richard Feynman dijo en 1963 que "todo lo que hacen los seres vivos puede ser entendido a trav\xc3\xa9s de los saltos y contorsiones de los \xc3\xa1tomos. _NEWLINE_Una de las contribuciones m\xc3\xa1s importantes de la din\xc3\xa1mica molecular es crear conciencia de que el DNA y las prote\xc3\xadnas son m\xc3\xa1quinas en movimiento. Se le utiliza para explorar la relaci\xc3\xb3n entre estructura, movimiento y funci\xc3\xb3n._NEWLINE_La din\xc3\xa1mica molecular es un campo multidisciplinario. Sus leyes y teor\xc3\xadas provienen de las Matem\xc3\xa1ticas, F\xc3\xadsica y Qu\xc3\xadmica. Emplea algoritmos de las Ciencias de la Computaci\xc3\xb3n y Teor\xc3\xada de la informaci\xc3\xb3n. Permite entender a los materiales y las mol\xc3\xa9culas no c\xc3\xb3mo entidades r\xc3\xadgidas, sino como cuerpos animados. Tambi\xc3\xa9n se le ha llamado "estad\xc3\xadstica mec\xc3\xa1nica num\xc3\xa9rica" o "la visi\xc3\xb3n de Laplace de la mec\xc3\xa1nica Newtoniana", en el sentido de predecir el futuro al animar las fuerzas de la naturaleza._NEWLINE_Para utilizar esta t\xc3\xa9cnica de forma correcta, es importante entender las aproximaciones utilizadas y evitar caer en el error conceptual de que estamos simulando el comportamiento real y exacto de un sistema molecular. La integraci\xc3\xb3n de las ecuaciones de movimiento est\xc3\xa1n mal condicionadas, lo cual genera errores num\xc3\xa9ricos acumulativos, que pueden ser minimizados seleccionando apropiadamente los algoritmos, pero no eliminados del todo. Por otro lado, las interacciones entre las part\xc3\xadculas se modelan con un campo de fuerza aproximado, que puede o no ser adecuado dependiendo del problema que queremos resolver. De cualquier forma, la din\xc3\xa1mica molecular nos permite explorar su comportamiento representativo en el espacio f\xc3\xa1sico._NEWLINE_En la DM, hay que balancear el costo computacional y la fiabilidad en los resultados. En la DM cl\xc3\xa1sica se utilizan las Ecuaciones de Newton, cuyo costo computacional es mucho menor que el de las de la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica. Es por ello que muchas propiedades que pueden resultar de inter\xc3\xa9s, como la formaci\xc3\xb3n o ruptura de enlace= no puedan ser estudiadas mediante este m\xc3\xa9todo ya que no contempla estados excitados o reactividad._NEWLINE_Existen m\xc3\xa9todos h\xc3\xadbridos denominados QM/MM (Quantum Mechanics/Molecular Mechanics) en los que un centro reactivo es tratado de modo cu\xc3\xa1ntico mientras que el ambiente que lo rodea se trata de modo cl\xc3\xa1sico. El desaf\xc3\xado en este tipo de m\xc3\xa9todos resulta en la definici\xc3\xb3n de manera precisa de la interacci\xc3\xb3n entre los dos formas de describir el sistema..._NEWLINE_El resultado de una simulaci\xc3\xb3n de din\xc3\xa1mica molecular son las posiciones  y velocidades  de cada \xc3\xa1tomo de la mol\xc3\xa9cula, para cada instante en el tiempo discretizado. A esto se le llama trayectoria._NEWLINE_El movimiento browniano es el movimiento aleatorio que se observa en las part\xc3\xadculas que se hallan en un medio fluido (l\xc3\xadquido o gas), como resultado de choques contra las mol\xc3\xa9culas de dicho fluido.\xe2\x80\x8b Este fen\xc3\xb3meno recibe su nombre en honor al escoc\xc3\xa9s Robert Brown, bi\xc3\xb3logo y bot\xc3\xa1nico. En 1827, mientras miraba a trav\xc3\xa9s de un microscopio a las part\xc3\xadculas atrapadas en las cavidades dentro de un grano de polen en el agua, se\xc3\xb1al\xc3\xb3 que las part\xc3\xadculas se mov\xc3\xadan a trav\xc3\xa9s del l\xc3\xadquido; pero no fue capaz de determinar los mecanismos que provocaron este movimiento. Los \xc3\xa1tomos y las mol\xc3\xa9culas hab\xc3\xadan sido teorizadas como componentes de la materia, y Albert Einstein public\xc3\xb3 un art\xc3\xadculo en 1905, donde explic\xc3\xb3 con todo detalle c\xc3\xb3mo el movimiento que Brown hab\xc3\xada observado era el resultado del polen siendo movido por mol\xc3\xa9culas de agua individuales. La direcci\xc3\xb3n de la fuerza de bombardeo at\xc3\xb3mico est\xc3\xa1 cambiando constantemente, y en diferentes momentos, la part\xc3\xadcula es golpeada m\xc3\xa1s en un lado que en otro, lo que lleva a la naturaleza aleatoria del movimiento._NEWLINE_El movimiento browniano se encuentra entre los procesos estoc\xc3\xa1sticos m\xc3\xa1s simples, y es af\xc3\xadn a otros dos procesos estoc\xc3\xa1sticos m\xc3\xa1s simples y complejos: el camino aleatorio y el teorema de Donsker. Esta universalidad est\xc3\xa1 estrechamente relacionada con la universalidad de la distribuci\xc3\xb3n normal. En ambos casos, a menudo es la conveniencia matem\xc3\xa1tica, m\xc3\xa1s que exactitud de los modelos, lo que lleva al uso de la distribuci\xc3\xb3n normal. Tanto la difusi\xc3\xb3n como la \xc3\xb3smosis se basan en el movimiento browniano.'