b'\n_START_ARTICLE_\nSupergravedad\n_START_PARAGRAPH_\nEn F\xc3\xadsica te\xc3\xb3rica, supergravedad (teor\xc3\xada de supergravedad) es una teor\xc3\xada de campos que combina el principio de supersimetr\xc3\xada y relatividad general. Estas teor\xc3\xadas juntas implican que, en supergravedad, la supersimetr\xc3\xada es una Simetr\xc3\xada local (al contrario que las teor\xc3\xadas supersim\xc3\xa9tricas no gravitacionales, como la supersimetr\xc3\xada m\xc3\xadnima del modelo est\xc3\xa1ndar (MSSM en ingl\xc3\xa9s)).\n_START_SECTION_\nGravitones\n_START_PARAGRAPH_\nComo en cualquier teor\xc3\xada de campo sobre gravedad, una teor\xc3\xada de supergravedad contiene un campo de spin-2 cuyo cuanto es el gravit\xc3\xb3n. La supersimetr\xc3\xada necesita que el campo creado por el gravit\xc3\xb3n tenga una superpart\xc3\xadcula compa\xc3\xb1era. Este campo tiene spin 3/2 y su cuanto es el gravitino. El n\xc3\xbamero de campos formados por gravitinos es igual al n\xc3\xbamero de supersimetr\xc3\xadas. Se dice normalmente que las teor\xc3\xadas de supergravedad son las \xc3\xbanicas teor\xc3\xadas consistentes sobre la interacci\xc3\xb3n de campos sin masa con spin 3/2.\n_START_SECTION_\nSUGRA tetradimensional\n_START_PARAGRAPH_\nSUGRA, o Super Gravedad, fue propuesta inicialmente como una teor\xc3\xada de cuatro dimensiones en 1976 por Daniel Z. Freedman, Peter van Nieuwenhuizen y Sergio Ferrara en la Universidad de Stony Brook, pero fue r\xc3\xa1pidamente generalizada a muchas y diferentes teor\xc3\xadas multidimensionales y con mayor n\xc3\xbamero (N) de cargas supersim\xc3\xa9tricas. Las teor\xc3\xadas de supergravedad con N>1 se las nombra habitualmente como supergravedad extendida (SUEGRA en ingl\xc3\xa9s). Se ha demostrado que algunas teor\xc3\xadas de supergravedad son equivalentes a otras teor\xc3\xadas de supergravedad de m\xc3\xa1s dimensiones mediante reducci\xc3\xb3n dimensional (por ejemplo, la supergravedad de dimensiones N\xc2\xa0=\xc2\xa011 se reduce en S7 to N\xc2\xa0=\xc2\xa08 d\xc2\xa0=\xc2\xa04 SUGRA). A las teor\xc3\xadas resultantes se les llama normalmente como  teor\xc3\xadas de Kaluza-Klein, debido a que Kaluza y Klein construyeron, hace casi un siglo, una teor\xc3\xada de gravedad de 5 dimensiones, que al ser reducida en c\xc3\xadrculo, sus modos no masivos de 4 dimensiones describen el electromagnetismo acoplado a la gravedad.\n_START_SECTION_\nmSUGRA\n_START_PARAGRAPH_\nmSUGRA (en ingl\xc3\xa9s) significa super gravedad m\xc3\xadnima. La construcci\xc3\xb3n de un modelo realista de interacci\xc3\xb3n de part\xc3\xadculas con N = 1 supergravedad tal que la supersimetr\xc3\xada se rompe por un supermecanismo de Higgs fue llevada a cabo por Ali Chamseddine, Richard Arnowitt y Pran Nath en 1982. En esta clase de modelos ahora conocidos en conjunto como La Gran Unificaci\xc3\xb3n de teor\xc3\xadas de supergravedad m\xc3\xadnima (mSUGRA GUT en ingl\xc3\xa9s), La gravedad media en la ruptura de la supersimetr\xc3\xada mediante la existencia de un sector escondido. mSUGRA genera la supersimetr\xc3\xada d\xc3\xa9bil, rompiendo as\xc3\xad las condiciones que son una consecuencia del super-efecto Higgs. A la ruptura por radiaci\xc3\xb3n de la simetr\xc3\xada electrod\xc3\xa9bil mediante el grupo de ecuaciones de Renormalizaci\xc3\xb3n (RGEs en ingl\xc3\xa9s) le sigue una consecuencia inmediata. mSUGRA es uno de los modelos de f\xc3\xadsica de part\xc3\xadculas m\xc3\xa1s investigado a nivel mundial debido a su capacidad de predicci\xc3\xb3n con solo 4 par\xc3\xa1metros de entrada y un signo, ya que permite determinar el fen\xc3\xb3meno de baja energ\xc3\xada a partir de la escala de la Gran Unificaci\xc3\xb3n.\n_START_SECTION_\nLa segunda revoluci\xc3\xb3n de supercuerdas\n_START_PARAGRAPH_\nLa emoci\xc3\xb3n inicial sobre las teor\xc3\xadas de 10 dimensiones y la teor\xc3\xada de cuerdas que permit\xc3\xada que estuviese completa de forma cu\xc3\xa1ntica se termin\xc3\xb3 al final de la d\xc3\xa9cada de 1980. Hab\xc3\xada demasiados Calabi-Yaus que compactar, Muchos m\xc3\xa1s de los que Yau hab\xc3\xada estimado, tal como admiti\xc3\xb3 en diciembre de 2005 en el congreso Solvay. Ninguno consigui\xc3\xb3 el modelo est\xc3\xa1ndar aunque parec\xc3\xada que se acercaban en muchas formas con suficiente esfuerzo. Encima, nadie entend\xc3\xada la teor\xc3\xada por detr\xc3\xa1s del r\xc3\xa9gimen de aplicabilidad de cuerdas en la teor\xc3\xada perturbacional._NEWLINE_Hubo tambi\xc3\xa9n un corto per\xc3\xadodo al principio de la d\xc3\xa9cada de 1980, durante el cual, se dise\xc3\xb1aron herramientas de muy alta importancia. Por ejemplo, lleg\xc3\xb3 a ser aparente que varias teor\xc3\xadas de supercuerdas estaban relacionadas por "dualidad de cuerdas", algunas de las cuales presentaban un acoplamiento f\xc3\xadsico d\xc3\xa9bil de cuerdas en un modelo  y acoplamiento fuerte en otro._NEWLINE_Entonces todo cambi\xc3\xb3, en lo que conocemos como la segunda revoluci\xc3\xb3n de supercuerdas. Joseph Polchinski se dio cuenta que los objetos de teor\xc3\xada de cuerdas oscuras, llamados D-branas, que \xc3\xa9l mismo hab\xc3\xada descubierto seis a\xc3\xb1os antes, son versiones de cuerdas de las p-branas que se sabe existen en las teor\xc3\xadas de supergravedad. El uso de estas p-branas no estaba restringido por la teor\xc3\xada perturbacional de cuerdas; de hecho, gracias a la supersimetr\xc3\xada, comprendemos las p-branas en la supergravead mucho m\xc3\xa1s all\xc3\xa1 de los l\xc3\xadmites en los que comprendemos la teor\xc3\xada de cuerdas._NEWLINE_Usando esta nueva herramienta no perturbacional, Edward Witten y muchos otros pudieron demostrar que todas las teor\xc3\xadas de cuerdas perturbacionales eran descripciones de diferentes estados en una \xc3\xbanica teor\xc3\xada que se llama Teor\xc3\xada M. Tambi\xc3\xa9n debatieron que el l\xc3\xadmite de longitud de onda* de la Teor\xc3\xada M deb\xc3\xada definirse por la teor\xc3\xada de supergravedad de 11 dimensiones que hab\xc3\xada perdido credibilidad con la primera revoluci\xc3\xb3n de supercuerdas 10 a\xc3\xb1os antes, acompa\xc3\xb1ado por las  2- y 5-branas. [*= por ejemplo, cuando la longitud de onda cu\xc3\xa1ntica asociada a objetos es en teor\xc3\xada mucho m\xc3\xa1s grande que el tama\xc3\xb1o de las 11 dimensiones]._NEWLINE_Para entonces, la supergravedad hab\xc3\xada dado un giro completo. Es usada normalmente para entender hechos de la teor\xc3\xada de cuerdas, la teor\xc3\xada M y sus compactaciones a un espacio-tiempo de menos dimensiones.\n_START_SECTION_\nRelaci\xc3\xb3n con las supercuerdas\n_START_PARAGRAPH_\nSe considera a algunas teor\xc3\xadas de supergravedad de 10 dimensiones como "l\xc3\xadmite de baja energ\xc3\xada" de las teor\xc3\xadas de supercuerdas de 10 dimensiones; para ser m\xc3\xa1s exactos, surgen como una aproximaci\xc3\xb3n no masiva a nivel \xc3\xa1rbol (tree level) de teor\xc3\xada de cuerdas. Las verdaderas teor\xc3\xadas de campos efectivos de las teor\xc3\xadas de cuerdas, en vez de truncarlas, est\xc3\xa1n disponibles ocasionalmente. Debido a la dualidad de cuerdas, se necesita que la conjetura sobre la teor\xc3\xada M de 11 dimensiones tenga una supergravedad de 11 dimensiones como "l\xc3\xadmite de baja energ\xc3\xada". Aunque esto no significa necesariamente que la teor\xc3\xada de cuerdas/teor\xc3\xada M sean la \xc3\xbanica posible UV completion de la supergravedad; la investigaci\xc3\xb3n de la supergravedad es muy \xc3\xbatil en estos t\xc3\xa9rminos.\n_START_SECTION_\nSUGRA de m\xc3\xa1s dimensiones\n_START_PARAGRAPH_\nVea el art\xc3\xadculo supergravedad de m\xc3\xa1s dimensiones para m\xc3\xa1s detalles..'