b'\n_START_ARTICLE_\nModelo Est\xc3\xa1ndar extendido\n_START_PARAGRAPH_\nModelo Est\xc3\xa1ndar Extendido (SME - por Standard-Model Extension) es una teor\xc3\xada de campos efectiva que contiene al Modelo Est\xc3\xa1ndar, Relatividad General y todos los posibles operadores que rompen la simetr\xc3\xada de Lorentz.\xe2\x80\x8b\xe2\x80\x8b\xe2\x80\x8b Violaciones de esta fundamental simetr\xc3\xada pueden ser estudiadas dentro de esta estructura te\xc3\xb3rica. Cualquier violation de la simetr\xc3\xada CPT implica el rompimiento de la simetr\xc3\xada de Lorentz\xe2\x80\x8b y el SME incluye operadores que violan la simetr\xc3\xada CPT as\xc3\xad como tambi\xc3\xa9n operadores que la preservan.\n_START_SECTION_\nDesarrollo\n_START_PARAGRAPH_\nEn 1989, Alan Kostelecky y Stuart Samuel demostraron que interacciones en teor\xc3\xada de cuerdas podr\xc3\xadan conducir al rompimiento espont\xc3\xa1neo de la simetr\xc3\xada de Lorentz.\xe2\x80\x8b_NEWLINE_Estudios posteriores han mostrado que no s\xc3\xb3lo las cuerdas sino que teor\xc3\xada cu\xc3\xa1ntica de lazos, teor\xc3\xadas de campo no conmutativas, escenarios de mundos-brana, y modelos de din\xc3\xa1mica aleatoria tambi\xc3\xa9n implican el rompimiento de la simetr\xc3\xada de Lorentz. El inter\xc3\xa9s en violaciones a la simetr\xc3\xada de Lorentz ha crecido r\xc3\xa1pidamente en las \xc3\xbaltimas d\xc3\xa9cadas debido a que puede emerger en estas y otras candidatas a teor\xc3\xadas de gravedad cu\xc3\xa1ntica. Durante principios de los 90 fue demostrado en el contexto de cuerdas bos\xc3\xb3nicas y supercuerdas que las interacciones de las cuerdas podr\xc3\xadan tambi\xc3\xa9n romper espont\xc3\xa1neamente la simetr\xc3\xada CPT. Este trabajo\xe2\x80\x8b_NEWLINE_sugiere que experimentos con interferometr\xc3\xada de kaones ser\xc3\xada muy favorable para buscar posibles se\xc3\xb1ales de violaciones de CPT debido a la alta sensibilidad de este tipo de experimentos._NEWLINE_El SME fue concevido para facilitar investigaciones experimentales de la simetr\xc3\xada de Lorentz y CPT, dada la motivaci\xc3\xb3n te\xc3\xb3rica para violaciones de estas simetr\xc3\xadas. Uno de los pasos iniciales, en 1995, fue la introducci\xc3\xb3n de interacciones efectivas.\xe2\x80\x8b_NEWLINE_Aunque las rupturas de la simetr\xc3\xada de Lorentz son motivadas por estructuras como teor\xc3\xada de cuerdas, la acci\xc3\xb3n efectiva a bajas energ\xc3\xadas que aparece en el SME es independiente de la teor\xc3\xada subyacente. Cada t\xc3\xa9rmino en la teor\xc3\xada efectiva involucra el valor de expectaci\xc3\xb3n de un campo tensorial en la teor\xc3\xada subyacente. Estos coeficientes son peque\xc3\xb1os ya que son suprimidos por la escala de Planck y en principio son experimentalmente medibles. El primer caso considerado es la mezcla de mesones neutros, ya que su naturaleza interferom\xc3\xa9trica los hace altamente sensibles a efectos suprimidos._NEWLINE_En 1997 y 1998, dos publicaciones por Don Colladay y Alan Kostelecky dieron origen a la versi\xc3\xb3n m\xc3\xadnima del SME en espaciotiempo plano.\xe2\x80\x8b\xe2\x80\x8b  _NEWLINE_Esto proporcion\xc3\xb3 un marco te\xc3\xb3rico para violaciones de la simetr\xc3\xada de Lorentz a lo largo de todo el espectro del modelo est\xc3\xa1ndar y proporcion\xc3\xb3 informaci\xc3\xb3n acerca del tipo de se\xc3\xb1ales para potenciales nuevas b\xc3\xbasquedas experimentales. En 2004, los t\xc3\xa9rminos que gobiernan violaciones de la simetr\xc3\xada de Lorentz en espaciotiempo curvo fueron publicados,\xe2\x80\x8b_NEWLINE_de esta manera completando el cuadro del SME m\xc3\xadnimo. En 1999, Sidney Coleman y Sheldon Glashow presentaron un l\xc3\xadmite isotr\xc3\xb3pico del SME.\xe2\x80\x8b_NEWLINE_T\xc3\xa9rminos de altos \xc3\xb3rdenes han sido estudiados en varios contextos, incluyendo electrodin\xc3\xa1mica.\xe2\x80\x8b\n_START_SECTION_\nTransformaciones de Lorentz: observador vs. part\xc3\xadcula\n_START_PARAGRAPH_\nViolaci\xc3\xb3n de la simetr\xc3\xada de Lorentz implica diferencias observables entre dos sistemas que difieren s\xc3\xb3lo por una transformaci\xc3\xb3n de Lorentz de la part\xc3\xadcula. La distinci\xc3\xb3n entre transformaciones del observador y la part\xc3\xadcula es fundamental para comprender violaci\xc3\xb3n de Lorentz en f\xc3\xadsica._NEWLINE_En relatividad especial, las transformaciones de Lorentz del observador relacionan mediciones hechas en sistemas de referencia que tienen diferentes velocidades y orientaciones. Las coordenadas en un sistema est\xc3\xa1n relacionadas con las del otro sistema por transformaciones de Lorentz del observador -- una rotaci\xc3\xb3n, un boost o una combinaci\xc3\xb3n de ambos. Ambos observadores estar\xc3\xa1n de acuerdo en las leyes de la f\xc3\xadsica, dado que este tipo de transformaci\xc3\xb3n es simplemente un cambio de coordenadas. Por otro lado, experimentos id\xc3\xa9nticos pueden ser rotados uno respecto al otro, mientras son estudiados por el mismo observador inercial. Estas transformaciones son llamadas transformaciones de Lorentz de la part\xc3\xadcula, ya que materia y campos del experimento son f\xc3\xadsicamente transformados a una nueva configuraci\xc3\xb3n._NEWLINE_En un vac\xc3\xado convencional, transformaciones del observador y la part\xc3\xadcula est\xc3\xa1n relacionadas entre ellas ya que una es la transformaci\xc3\xb3n inversa de la otra. Esta equivalencia aparente es usualmente expresada usando la terminolog\xc3\xada de transformaci\xc3\xb3n pasiva y activa. la equivalencia deja de ser v\xc3\xa1lida en teor\xc3\xadas que violan Lorentz, porque campos externos fijos son la fuente de la ruptura de la simetr\xc3\xada. Estos campos externos son cantidades tensoriales que crean direcciones privilegiadas. Los campos se extienden sobre todo el espacio y el tiempo y est\xc3\xa1n escencialnete congelados. Cuando un experimento sensible a uno de estos campos externos es rotado, es decir se realiza una transformaci\xc3\xb3n de la part\xc3\xadcula, los campos externos permanecen inafectados y efectos medibles son posibles aparecen. Simetr\xc3\xada de Lorentz del observador es esperada para todas las teor\xc3\xadas, incluyendo las que violan Lorentz, dado que un cambio en las coordenadas no puede afectar la f\xc3\xadsica de un sistema. Esta invarianza es implementada en teor\xc3\xadas de campo escribiendo un lagrangiano escalar, con \xc3\xadndices de espaciotiempo propiamente contra\xc3\xaddos. El rompimiento de la simetr\xc3\xada de Lorentz de la part\xc3\xadcula entra en la teor\xc3\xada cuando se incluyen los campos externos del SME que llenan el universo.\n_START_SECTION_\nConstrucci\xc3\xb3n el SME\n_START_PARAGRAPH_\nEl SME puede ser expresado como un lagrangiano con varios t\xc3\xa9rminos. cada t\xc3\xa9rmino que viola Lorentz es un escalar ante transformaciones del observador que es construido contrayendo operadores de campo est\xc3\xa1ndares con coeficientes controladores llamados coeficientes de violaci\xc3\xb3n de Lorentz. N\xc3\xb3tese que \xc3\xa9stos no son par\xc3\xa1metros de la teor\xc3\xada ya que ellos pueden en principio ser medidos por experimentos apropiados. Se espera que los coeficientes sean peque\xc3\xb1os debido a la supresi\xc3\xb3n producida por la escala de Planck, lo que hace apropiado el uso de m\xc3\xa9todos perturbativos. En algunos casos otros efectos pueden introducir supresiones que pueden hacer invisible efectos debido a violaciones de gran magnitud. Por ejemplo, grandes violaciones que pueden existir en gravedad podr\xc3\xadan haber permanecido indetectadas hasta ahora debido al acoplamiento con los d\xc3\xa9biles campos gravitacionales.\xe2\x80\x8b_NEWLINE_La estabilidad y causalidad de la teor\xc3\xada ha sido estudiada en detalle.\xe2\x80\x8b\n_START_SECTION_\nRuptura espont\xc3\xa1nea de la simetr\xc3\xada de Lorentz\n_START_PARAGRAPH_\nEn teor\xc3\xada de campos existen dos posibles maneras de implementar el rompimiento de una simetr\xc3\xada: expl\xc3\xadcita y espont\xc3\xa1nea. Uno de los resultados clave en la teor\xc3\xada formal de la violaci\xc3\xb3n de la simetr\xc3\xada de Lorentz, publicado por Kostelecky en 2004, es que una violaci\xc3\xb3n de Lorentz expl\xc3\xadcita conduce a una incompatibilidad entre las identidades de Bianchi y las leyes covariantes de conservaci\xc3\xb3n de los tensores de energ\xc3\xada-momentum y densidad de esp\xc3\xadn, mientras que el rompimiento espont\xc3\xa1neo de la simetr\xc3\xada evade esta dificultad.\xe2\x80\x8b_NEWLINE_Este teorema requiere cualquier violaci\xc3\xb3n de la simetr\xc3\xada de Lorentz sea din\xc3\xa1mica. Estudios formales de las posibles causas del rompimiento de la simetr\xc3\xada de Lorentz incluye investigaciones acerca del destino de los modos de Nambu-Goldstone. El teorema de Goldstone implica que el rompimiento espont\xc3\xa1neo de la simetr\xc3\xada debe ser acompa\xc3\xb1ado por bosones sin masa. Estos modos pueden ser identificados con el fot\xc3\xb3n,\xe2\x80\x8b_NEWLINE_el gravit\xc3\xb3n,\xe2\x80\x8b\xe2\x80\x8b_NEWLINE_interacciones dependientes del esp\xc3\xadn,\xe2\x80\x8b_NEWLINE_e interacciones independientes del esp\xc3\xadn.\xe2\x80\x8b'