b'\n_START_ARTICLE_\nInductancia\n_START_PARAGRAPH_\nEn electromagnetismo y electr\xc3\xb3nica, la inductancia (), es la medida de la oposici\xc3\xb3n a un cambio de corriente de un inductor o bobina que almacena energ\xc3\xada en presencia de un campo magn\xc3\xa9tico, y se define como la relaci\xc3\xb3n entre el flujo magn\xc3\xa9tico () y la intensidad de corriente el\xc3\xa9ctrica () que circula por la bobina y el n\xc3\xbamero de vueltas (N) del devanado:_NEWLINE_La inductancia depende de las caracter\xc3\xadsticas f\xc3\xadsicas del conductor y de la longitud del mismo. Si se enrolla un conductor, la inductancia aparece. Con muchas espiras se tendr\xc3\xa1 m\xc3\xa1s inductancia que con pocas. Si a esto a\xc3\xb1adimos un_NEWLINE_n\xc3\xbacleo de ferrita, aumentaremos considerablemente la inductancia._NEWLINE_El flujo que aparece en esta definici\xc3\xb3n es el flujo producido por la corriente  exclusivamente. No deben incluirse flujos producidos por otras corrientes ni por imanes situados cerca ni por ondas electromagn\xc3\xa9ticas._NEWLINE_Esta definici\xc3\xb3n es de poca utilidad porque es dif\xc3\xadcil medir el flujo abrazado por un conductor. En cambio se pueden medir las variaciones del flujo y eso s\xc3\xb3lo a trav\xc3\xa9s de la Tensi\xc3\xb3n El\xc3\xa9ctrica  inducida en el conductor por la variaci\xc3\xb3n del flujo. Con ello llegamos a una definici\xc3\xb3n de inductancia equivalente pero hecha a base de cantidades que se pueden medir, esto es, la corriente, el tiempo y la tensi\xc3\xb3n:_NEWLINE_El signo de la tensi\xc3\xb3n y de la corriente son los siguientes: si la corriente que entra por la extremidad A del conductor, y que va hacia la otra extremidad, aumenta, la extremidad A es positiva con respecto a la opuesta. Esta frase tambi\xc3\xa9n puede escribirse al rev\xc3\xa9s: si la extremidad A es positiva, la corriente que entra por A aumenta con el tiempo._NEWLINE_En el SI, la unidad de la inductancia es el henrio (H), llamada as\xc3\xad en honor al cient\xc3\xadfico estadounidense Joseph Henry. 1\xc2\xa0H = 1\xc2\xa0Wb/A, donde el flujo se expresa en weber y la intensidad en ampere. _NEWLINE_El t\xc3\xa9rmino "inductancia" fue empleado por primera vez por Oliver Heaviside en febrero de 1886,\xe2\x80\x8b mientras que el s\xc3\xadmbolo  se utiliza en honor al f\xc3\xadsico Heinrich Lenz.\xe2\x80\x8b\xe2\x80\x8bLa cantidad f\xc3\xadsica inversa se llama dissuadancia._NEWLINE_La inductancia siempre es positiva, salvo en ciertos circuitos electr\xc3\xb3nicos especialmente concebidos para simular inductancias negativas, y los valores de inductancia pr\xc3\xa1cticos, van de unos d\xc3\xa9cimos de nH para un conductor de 1 mil\xc3\xadmetro de largo, hasta varias decenas de miles de Henrios para bobinas hechas de miles de vueltas alrededor de n\xc3\xbacleos ferromagn\xc3\xa9ticos.\n_START_SECTION_\nInductancia Mutua\n_START_PARAGRAPH_\nComo se ver\xc3\xa1 a continuaci\xc3\xb3n, la inductancia (mutua y autoinductancia) es una caracter\xc3\xadstica de los circuitos, dependiente de la geometr\xc3\xada de los mismos. Sean dos circuitos arbitrarios descritos por las curvas  y  por donde circulan corrientes  y , respectivamente. De ahora en m\xc3\xa1s el sub\xc3\xadndice 1 representa magnitudes correspondientes al _NEWLINE_circuito 1 y an\xc3\xa1logamente para el circuito 2. En virtud de la Ley de Faraday se tiene_NEWLINE_donde  es el campo el\xc3\xa9ctrico y  es el campo magn\xc3\xa9tico en el circuito 1. Si ahora se toma el flujo a trav\xc3\xa9s del \xc3\xa1rea encerrada  por el circuito 1,_NEWLINE_y se usa el Teorema de Stokes en la integral del lado izquierdo, se obtiene la fem  para el circuito 1:_NEWLINE_Es conveniente usar el hecho de que , donde  es el potencial vectorial, para reescribir lo anterior como_NEWLINE_En este punto se debe hacer una simplificaci\xc3\xb3n: se supondr\xc3\xa1 que el circuito no cambia en el tiempo, con lo cual la derivada parcial puede salir fuera de la integral. Esto permite entonces aplicar nuevamente el Teorema de Stokes. Matem\xc3\xa1ticamente:_NEWLINE_Dado que  en el gauge  donde  es la densidad de corriente que genera el campo magn\xc3\xa9tico . En este caso la densidad de corriente corresponde a la del circuito 2, por lo que . En caso que la densidad de corriente corresponda a una curva y no a un volumen en el espacio es l\xc3\xadcito reescribir el potencial vectorial como . Luego, reemplazando esta \xc3\xbaltima igualdad en la expresi\xc3\xb3n anterior se obtiene:_NEWLINE_Dado que se ha supuesto que los circuitos no se modifican en el tiempo s\xc3\xb3lo  se ve afectada por la derivada temporal, con lo que_NEWLINE_El anterior razonamiento se puede repetir para el circuito 2 dando como resultado 5...._NEWLINE_Claramente las constantes que acompa\xc3\xb1an a las derivadas temporales en ambos casos son coeficientes que s\xc3\xb3lo dependen de la geometr\xc3\xada de los circuitos y adem\xc3\xa1s son iguales. Luego se llama inductancia mutua,  a dicha constante\n_START_SECTION_\nAutoinductancia\n_START_PARAGRAPH_\nPara calcular la autoinductancia se puede proceder con el razonamiento anterior. A pesar de esto surge un problema: la doble integral no se hace sobre circuitos distintos sino sobre el mismo dando lugar a divergencia cuando . Dicho problema puede ser resuelto si en la integral se usa la expresi\xc3\xb3n general para  para puntos muy cercanos entre s\xc3\xad. Esta proximidad entre puntos permite hacer aproximaci\xc3\xb3n con las cuales se puede resolver la integral.\xe2\x80\x8b_NEWLINE_No obstante existen casos donde la autoinductancia se calcula trivialmente como por ejemplo el solenoide ideal: si  es el flujo magn\xc3\xa9tico, por Ley de Faraday se tiene_NEWLINE_Dado que el campo magn\xc3\xa9tico en el solenoide es constante, es posible calcularlo como , con  el n\xc3\xbamero de vueltas,  el largo del solenoide e  la corriente que pasa el mismo, se tiene_NEWLINE_donde  es la autoinductancia. El valor de la inductancia viene determinado exclusivamente por las caracter\xc3\xadsticas geom\xc3\xa9tricas de la bobina y por la permeabilidad magn\xc3\xa9tica del espacio donde se encuentra. Si el solenoide tiene un n\xc3\xbacleo de permeabilidad distinta de vac\xc3\xado, la inductancia (en Henrios), de acuerdo con las ecuaciones de Maxwell, viene determinada por:_NEWLINE_donde  es la permeabilidad absoluta del n\xc3\xbacleo (el producto entre la permeabilidad del aire y la permeabilidad relativa del material)  es el n\xc3\xbamero de espiras,  es el \xc3\xa1rea de la secci\xc3\xb3n transversal del bobinado (en metros cuadrados) y  la longitud de las bobina (en metros)._NEWLINE_El c\xc3\xa1lculo de  es bastante complicado a no ser que la bobina sea toroidal y aun as\xc3\xad, resulta dif\xc3\xadcil si el n\xc3\xbacleo presenta distintas permeabilidades en funci\xc3\xb3n de la intensidad que circule por la misma. En este caso, la determinaci\xc3\xb3n de  se realiza a partir de las curvas de imanaci\xc3\xb3n.'