b'\n_START_ARTICLE_\nFlujo compresible\n_START_PARAGRAPH_\nTodos los fluidos son compresibles excepto el agua, incluyendo los l\xc3\xadquidos. Cuando estos cambios de volumen son demasiado grandes se opta por considerar el flujo como compresible (que muestran una variaci\xc3\xb3n significativa de la densidad como resultado de fluir), esto sucede cuando la velocidad del flujo es cercano a la velocidad del sonido. Estos cambios suelen suceder principalmente en los gases ya que para alcanzar estas velocidades de flujo en l\xc3\xadquidos, se precisa de presiones del orden de 1000 atm\xc3\xb3sferas, en cambio un gas s\xc3\xb3lo precisa una relaci\xc3\xb3n de presiones de 2:1 para alcanzar velocidades s\xc3\xb3nicas. La compresibilidad de un flujo es b\xc3\xa1sicamente una medida en el cambio de la densidad. Los gases son en general muy compresibles, en cambio, la mayor\xc3\xada de los l\xc3\xadquidos tienen una compresibilidad muy baja. Por ejemplo, una presi\xc3\xb3n de 500 kPa provoca un cambio de densidad en el agua de solamente 0,024% (a temperatura ambiente). En cambio, esta misma presi\xc3\xb3n aplicada al aire provoca un cambio de densidad de 250%. Por esto normalmente al estudio de los flujos compresibles se le conoce como din\xc3\xa1mica de gases, siendo esta una nueva rama de la mec\xc3\xa1nica de fluidos, la cual describe estos flujos._NEWLINE_En un flujo usualmente hay cambios en la presi\xc3\xb3n, asociados con cambios en la velocidad. En general, estos cambios de presi\xc3\xb3n inducir\xc3\xa1n a cambios de densidad, los cuales influyen en el flujo, si estos cambios son importantes los cambios de temperatura presentados son apreciables. Aunque los cambios de densidad en un flujo pueden ser muy importantes hay una gran cantidad de situaciones de importancia pr\xc3\xa1ctica en los que estos cambios son despreciables._NEWLINE_El flujo de un fluido compresible se rige por la primera ley de la termodin\xc3\xa1mica en los balances de energ\xc3\xada y con la segunda ley de la termodin\xc3\xa1mica, que relaciona la transferencia de calor y la irreversibilidad con la entrop\xc3\xada. El flujo es afectado por efectos cin\xc3\xa9ticos y din\xc3\xa1micos, descritos por las leyes de Newton, en un marco de referencia inercial \xe2\x80\x93aquel donde las leyes de Newton son aplicables-. Adem\xc3\xa1s, el flujo cumple con los requerimientos de conservaci\xc3\xb3n de masa. Es sabido que muchas propiedades, tales como la velocidad del fluido en un tubo, no son uniformes a lo largo de la corriente.\n_START_SECTION_\nFlujos internos compresibles\n_START_PARAGRAPH_\nSe denomina flujo interno aquel que est\xc3\xa1 delimitado en el interior de un conducto. Este es el caso del flujo en tuber\xc3\xadas, toberas o difusores._NEWLINE_Las f\xc3\xb3rmulas generales para flujo interno compresible dependen de los llamados coeficientes de influencia de forma general. Dichas expresiones generales no tienen soluciones anal\xc3\xadticas. Sin embargo, para casos concretos donde ciertas magnitudes son constantes, se dan tipolog\xc3\xadas de flujos que s\xc3\xad han sido resueltas anal\xc3\xadticamente.\n_START_SECTION_\nFlujo con calentamiento\n_START_PARAGRAPH_\nSi se considera que el flujo no es adiab\xc3\xa1tico (es decir, intercambia calor con el exterior) pero se puede despreciar el cambio de \xc3\xa1rea y el efecto de la fricci\xc3\xb3n, se da el modelo de flujo de Rayleigh. Dicho tipo de flujos se utiliza para modelar casos como la circulaci\xc3\xb3n de aire en c\xc3\xa1maras de combusti\xc3\xb3n de motores de aviaci\xc3\xb3n._NEWLINE_El modelo muestra como la adici\xc3\xb3n de calor a un flujo lleva a este hasta la condici\xc3\xb3n cr\xc3\xadtica de Mach=1. Es en dicho punto donde tiene la m\xc3\xa1xima entrop\xc3\xada. As\xc3\xad, a\xc3\xb1adir calor acelera un flujo subs\xc3\xb3nico y decelera uno supers\xc3\xb3nico. Refrigerar el flujo produce el efecto contrario.\n_START_SECTION_\nFlujo con fricci\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nPara una corriente con un n\xc3\xbamero de Mach superior a 1 en un conducto lo bastante largo, la fricci\xc3\xb3n decelera el flujo hasta causar el bloqueo s\xc3\xb3nico. Para otra corriente con M<1, la fricci\xc3\xb3n acelera el flujo hasta llegar a la misma situaci\xc3\xb3n para un conducto lo bastante largo. Se puede demostrar que para dicha situaci\xc3\xb3n de bloqueo, la entrop\xc3\xada alcanza un m\xc3\xa1ximo.'