Grashofovo číslo
Grashofovo číslo (Gr) je podobnostní číslo v dynamice tekutin a přenosu tepla, které udává poměr vztlaku a viskózní síly působící na kapalinu. Často se objevuje při popisu volné konvekce. Je pojmenované po německém inženýrovi Franzi Grashofovi.

Použití 
Grashofovo číslo je:

 pro svislou desku
 pro trubku
 pro obtékaná tělesa

kde:
 g je gravitační zrychlení
 β je teplotní součinitel objemové roztažnosti (přibližně rovný 1/T pro ideální plyny)
 Ts je povrchová teplota
 T∞ je průměrná teplota
 L je výška desky
 D je vnitřní průměr
 ν je kinematická viskozita.

Indexy L a D naznačují charakteristický rozměr.

Přechod k turbulentnímu proudění dochází při 108 < GrL < 109 pro přirozenou konvekci na svislé stěně. Při vyšších Grashofových číslech je mezní vrstva turbulentní a při nižších laminární.

Grashofovo číslo spolu s Prandtlovým číslem dává Rayleighovo číslo, bezrozměrnou veličinu charakterizující konvekci v přenosu tepla.

Přenos hmoty 
Existuje analogická forma Grashofova čísla používaná v případech volné konvekce v přenosu hmoty.

kde:

a:

 g je gravitační zrychlení
 Ca,s je koncentrace a na povrchu
 Ca,a je koncentrace a v okolním médiu
 L je charakteristická délka
 ν je kinematická viskozita
 ρ je hustota kapaliny
 Ca je koncentrace a
 T je teplota (konstantní)
 p je tlak (konstantní).

Derivace 
Prvním krokem k derivaci Grashofova čísla je úprava koeficientu objemové roztažnosti, .

Měli byste mít na paměti, že  ve výše uvedené rovnici zastupuje měrný objem, a není stejné jako  v následující sekci, které reprezentuje rychlost. Vztah, dávající do souvislosti koeficient objemové roztažnosti  a hustotu  při konstantním tlaku, může být zapsán jako:

kde:
 je průměrná hustota tekutiny
 je hustota mezní vrstvy tekutiny
 je teplotní rozdíl mezi mezní vrstvou a tekutinou

Existují dva způsoby, jak zjistit Grashofovo číslo. První využívá bilanci energie, zatímco druhý využívá vztlakovou sílu díky rozdílu hustoty mezi mezní vrstvou a zbytkem tekutiny.

Energetická bilance 
Využíváme bilanci energie pro rotačně symetrické proudění. Tato analýza v sobě zahrnuje jak gravitační zrychlení, tak i přenos tepla. Matematické rovnice dále charakterizují jak rotačně symetrické proudění, tak dvourozměrné rovinné proudění.

kde:

 je směr rotace, tj. směr rovnoběžný s povrchem
 je tangenciální rychlost, tj. rychlost rovnoběžná s povrchem
 je vektor roviny, tj. směr kolmý na povrch
 je normálová rychlost, tj. rychlost kolmá na povrch
 je poloměr.

V této rovnici horní index n určuje, zda se jedná o rotačně symetrický proudění nebo rovinné proudění.

 = 1: rotačně symetrické proudění
 = 0: rovinné, dvoufázové proudění
 je gravitační zrychlení

Tato rovnice se rozšíří o fyzikální vlastnosti tekutiny:

Kde můžeme dále zjednodušit rovnici hybnosti tím, že položíme rychlost celé tekutiny rovnou 0 (u = 0).

Tento vztah ukazuje, že gradient tlaku je dán pouze rozdílem hustoty kapaliny a gravitačním zrychlením. Dalším krokem je vložení gradientu tlaku do rovnice hybnosti.

Další zjednodušení rovnice hybnosti dosáhneme dosazením koeficientu objemové roztažnosti místo rozdílu hustot , a vztahem pro kinematickou viskozitu, .

Pro zjištění Grashofova čísla musí být výše uvedená rovnice bezrozměrná. To znamená, že žádná proměnná v rovnici nesmí obsahovat rozměr, a namísto toho má obsahovat charakteristické poměry pro uvedený případ. Toho se dosáhne podělením všech proměnných příslušnými konstantními množstvími. Délky jsou poděleny charakteristickou délkou, . Rychlosti jsou poděleny příslušnými referenčními rychlostmi, , které berou v úvahu Reynoldsovo číslo . Teploty jsou poděleny vhodnými rozdíly teplot, . Tyto bezrozměrné parametry vypadají pak takto:

,
,
,
,
.

Hvězdičky představují bezrozměrné parametry. Zkombinováním těchto bezrozměrných rovnic s rovnicemi hybnosti dostáváme následující zjednodušenou rovnici.

kde:

 je povrchová teplota
 je teplota kapaliny
 je charakteristická délka.

Bezrozměrný parametr v hranaté závorce v předchozí rovnici je Grashofovo číslo:

Buckinghamův Pi Teorém 
Další formovou bezrozměrné analýzy, kterou získáme Grashofovo číslo, je známý jako Buckinghamův Pi Teorém. Tato metoda zahrnuje vztlakovou sílu každého objemu  díky rozdílu hustoty v mezní vrstvě a zbytku kapaliny.

Tato rovnice může být upravena:

Seznam použitých proměnných v této metodě je umístěn níže.

S ohledem na Buckinghamův pi teorém existuje 9 – 5 = 4 bezrozměrných skupin. Vybereme-li L, , g a  jako referenční proměnné, pak skupiny  jsou následující:

,

,

,

.

Vyřešením těchto skupin  dostaneme:

,

,

,

Ze dvou skupin  a  získáme Grashofovo číslo:

Použitím  a  může být předchozí rovnice přepsána na stejný výsledek jako při derivování Grashofova čísla z bilance energie.

Při nucené konvekci řídí Reynoldsovo číslo proudění tekutiny, ale při přirozené konvekci tuto funkci zastává Grashofovo číslo.

Reference 
 Jaluria, Yogesh. Natural Convection Heat and Mass Transfer (New York: Pergamon Press, 1980).
 Cengel, Yunus A. Heat and Mass Transfer: A Practical Approach, 3rd Edition (Boston: McGraw Hill, 2003).
 Eckert, Ernst R. G. and Drake, Robert M. Analysis of Heat and Mass Transfer (New York: McGraw Hill, 1972).
 Welty, James R. Fundamentals of Momentum, Heat, and Mass Transfer (New York: John Wiley & Sons, 1976).

Bezrozměrné jednotky
Mechanika tekutin
Fyzikální veličiny
Termodynamika