論法拉第力線

《论法拉第力线》（On Faraday's Lines of Force）是詹姆斯·麦克斯韦于1855年发表的一篇论文。这是他从阅读了麦可·法拉第的著作《电的实验研究》（Experimental Researches in Electricity）之后，得到启发而撰写的一篇论文。麦克斯韦将法拉第想出的力线延伸为装满了不可压缩流体的“力管”。这力管的方向代表力场（电场或磁场）的方向，力管的截面面积与力管内的流体速度成反比，而这流体速度可以比拟为电场或磁场。既然电场或磁场能够比拟为流体速度，当然可以要求电场或磁场遵守流体力学的部分理论。那么，借用流体力学的一些数学框架，即可推导出一系列初成形的电磁学雏论。麦克斯韦这样陈述：
按照我将采用的方法，我希望能够表明，我并不是在从一个我尚未做出任何实验成果的学术中，试着建立任何物理理论；我的设计的最终目的是在显示出，靠着严谨地应用法拉第的思维和方法，许多他所发现的不同电磁现象之间的连结关系，可以被清楚地陈列于数学家面前。因此，我会尽量避免提出，任何不是从法拉第方法得到的直接实例，或任何不是从法拉第方法得到的数学推论。在探讨主题内一些比较简单的部分时，我会使用法拉第的数学方法和思维。若当主题的复杂部分需要时，我会使用数学分析，但仍旧局限于发展这位哲学家的原本思维。
——麦克斯韦，《麦克斯韦的科学论文集》

应用于静电学和静磁学

麦克斯韦想出的不可压缩流体模型能够比拟很多电磁现象，例如，静电作用、静磁作用、感应磁场作用、电流等等。

电介质理论

假设电介质消弱了电场和电势，则对应的流速和压强也会减小，通过减小阻抗系数，就可以减小压强，但不能减小流速，因为流速只与力管源、力管壑和距离有关。所以，不能直接地靠着减小阻抗系数来比拟电介质的效应。必须换一种方法，如同前面所述，将这阻抗系数为的介质替换为阻抗系数为的介质，又将所有力管源和力管壑的流量分别增加为倍。这样，流速和压强就可以分别比拟为电场和电势。
在两个阻抗系数不同的区域的界面，由于界面两边的阻抗系数不同，会形成不同流量的力管源和力管壑。所以，会有合力管源或合力管壑出现于界面。这对应于电介质的感应表面电荷。

永久磁铁理论

如同静电场，静磁场也遵守反平方定律。所以，可以使用同样的方法来比拟静磁场。麦克斯韦将磁铁视为由单独的磁粒子组成的，每一个磁粒子都有自己的磁北极和磁南极，分别可以比拟为力管源和力管壑。那么，磁力线即可比拟为流动线，流速比拟为磁场，压强比拟为“磁标势”。
永久磁铁有一个磁南极和一个磁北极。按照常规，磁力线从磁北极出来，经过空间，回到磁南极。试想磁铁是由许多“磁胞”组成的。每一个磁胞都有一个磁南极和一个磁北极。那么，就可以用“流胞”来比拟磁胞。每一个流胞都有一个力管源和一个力管壑，分别对应于磁北极和磁南极。聚集在一起，相邻的流胞之间的力管源会与力管壑相互抵消。所以，整体看来，磁铁的磁北极对应于其“北表面”的一个巨观的力管源，而磁南极则对应于其“南表面”的一个巨观的力管壑。