b"\n_START_ARTICLE_\nMagnetometro fluxgate\n_START_SECTION_\nPrincipio di funzionamento\n_START_PARAGRAPH_\nIl principio del fluxgate \xc3\xa8 basato sulla variazione nel tempo della permeabilit\xc3\xa0 del nucleo. Quando un materiale magnetico \xc3\xa8 saturato, la sua permeabilit\xc3\xa0 per ulteriore magnetizzazione decresce. Tale ciclo \xc3\xa8 simmetrico rispetto al centro, cio\xc3\xa8 vale _NEWLINE_Per comprendere meglio il principio di funzionamento di un fluxgate si parte da una situazione idealizzata in cui si considera un nucleo ferromagnetico di lunghezza infinita su cui sono avvolti due solenoidi: uno primario e uno secondario._NEWLINE_Per la legge di Faraday, la tensione indotta sul secondario \xc3\xa8_NEWLINE_dove  \xc3\xa8 il numero di spire del secondario e  \xc3\xa8 il flusso concatenato da una spira._NEWLINE_Se supponiamo che non vi sia campo magnetico esterno e che il campo generato dal primario sia uniforme all'interno del nucleo, si ha_NEWLINE_dove  \xc3\xa8 l'area della sezione trasversale del nucleo e  \xc3\xa8 la componente dell'induzione magnetica perpendicolare a tale sezione. Sostituendo quest'ultima equazione nella precedente risulta_NEWLINE_Come gi\xc3\xa0 detto in precedenza, il \xe2\x80\x9cfulcro\xe2\x80\x9d del funzionamento del sensore ruota attorno alla caratteristica non lineare che lega il vettore di induzione magnetica B al campo magnetico H, nota come ciclo di isteresi. Nello specifico, il nucleo di un sensore fluxgate \xc3\xa8 realizzato con un materiale ferromagnetico dolce, caratterizzato da un ciclo di isteresi piuttosto stretto ( piccolo) in modo da saturare facilmente._NEWLINE_Se come campo magnetico di eccitazione si potrebbe considerare una qualunque forma periodica, la forma d'onda della tensione indotta sul secondario , rispetto al centro del periodo , \xc3\xa8 simmetrica e quindi non ha armoniche pari. Tale segnale sar\xc3\xa0 quindi caratterizzato da sole armoniche dispari._NEWLINE_Supponendo ora che sovrapposto al campo magnetico generato dal primario ci sia un campo esterno stazionario , poich\xc3\xa9 nel vuoto vale la relazione_NEWLINE_dove  \xc3\xa8 la permeabilit\xc3\xa0 del vuoto, ne segue che il campo magnetico totale interno vale_NEWLINE_dove  \xc3\xa8 il campo primario._NEWLINE_La presenza del campo esterno equivale a far traslare verso sinistra di tale quantit\xc3\xa0 il ciclo di isteresi del nucleo ferromagnetico, facendo s\xc3\xac che la tensione indotta sul secondario  abbia un andamento non pi\xc3\xb9 simmetrico. L'asimmetria prodotta genera le armoniche pari, che prima erano nulle; in particolare, tra tutte le armoniche pari quella che risulta essere pi\xc3\xb9 efficiente \xc3\xa8 la seconda armonica la cui ampiezza \xc3\xa8 proporzionale al campo magnetico esterno; da qui il nome fluxgate a seconda armonica._NEWLINE_L'induzione magnetica nel nucleo (di lunghezza infinita), pu\xc3\xb2 anche essere scritta nel seguente modo_NEWLINE_con  permeabilit\xc3\xa0 differenziale relativa (pendenza della curva di isteresi in ogni istante); ovvero il nucleo pu\xc3\xb2 essere visto come un concentratore di linee di flusso magnetico. L'effetto del campo primario  \xc3\xa8 quello di modulare la permeabilit\xc3\xa0 differenziale; ne segue quindi_NEWLINE_Nello specifico, si ha che quando  \xc3\xa8 elevata le linee di flusso sono concentrate nel nucleo; quando invece siamo in saturazione ( bassa) le linee di flusso non si concentrano, da qui il nome fluxgate (\xe2\x80\x9cporta di flusso\xe2\x80\x9d)."