b'\n_START_ARTICLE_\nSuperconduttivit\xc3\xa0\n_START_PARAGRAPH_\nIn fisica la superconduttivit\xc3\xa0  \xc3\xa8 un fenomeno fisico che comporta resistenza elettrica nulla ed espulsione del campo magnetico. Essa avviene in alcuni materiali al di sotto di una caratteristica temperatura detta critica, e semplificando, al di sotto di un caratteristico valore critico del campo magnetico. Come il ferromagnetismo e le linee spettrali atomiche, questo fenomeno non \xc3\xa8 spiegabile mediante la fisica classica, ma \xc3\xa8 necessario basarla sulla pi\xc3\xb9 complessa meccanica quantistica._NEWLINE_L\'utilit\xc3\xa0 pratica dei superconduttori \xc3\xa8 per ora estremamente limitata: uno dei loro difetti pi\xc3\xb9 limitanti \xc3\xa8 l\'avere una temperatura critica cos\xc3\xac bassa (sempre molto al di sotto dello zero a meno di non impiegare alcuni gas a pressioni elevatissime) da richiedere una complessit\xc3\xa0 di costruzione del sistema di raffreddamento, un consumo di energia per mantenerlo in esercizio e quindi un costo e una inaffidabilit\xc3\xa0 enormi. L\'azoto liquido, che bolle a 77\xc2\xa0K (\xe2\x88\x92196\xc2\xa0\xc2\xb0C), \xc3\xa8 il fluido criogenico pi\xc3\xb9 diffuso ed economico, che aprirebbe la strada alla maggior parte delle applicazioni ipotizzate per i superconduttori. Di solito quindi \xc3\xa8 questa la temperatura che viene scelta come la linea di demarcazione tra superconduttori a temperatura rispettivamente alta (chiamati HTS, "HIgh temperature superconductors") e bassa (LTS, "Low temperature superconductors"). La maggior parte dei superconduttori tuttora noti ha purtroppo temperatura molto al di sotto di questa soglia. Prima del 1986-7 si conoscevano solo superconduttori con temperatura critica sotto -230\xc2\xb0C: l\'YBCO, con una temperatura critica di -180\xc2\xb0C  \xc3\xa8 stato il primo HTS scoperto, e rimane ancora oggi il principale HTS per semplicit\xc3\xa0 costruttiva e esperienza di impiego. _NEWLINE_La frontiera della ricerca pura con scarse applicazioni pratiche dirette \xc3\xa8 verso superconduttori a temperatura ambiente; per ora ci sono solo alcuni casi di particolari gas, come il solfuro di idrogeno, che solo ad altissima pressione (pi\xc3\xb9 di mille volte la pressione atmosferica) diventano superconduttori. Gas a pressione cos\xc3\xac alta non troveranno quasi sicuramente un\'applicazione pratica, ma le verifiche della loro superconduttivit\xc3\xa0 servono a validare alcuni modelli fisici (quantistici) di superconduttivit\xc3\xa0, e a capire semmai quali nuovi materiali indagare come possibili candidati superconduttori._NEWLINE_La resistenza elettrica di un conduttore metallico diminuisce gradualmente al diminuire della temperatura. Ma nei metalli comuni, come ad esempio il rame o l\'argento, al di sotto di una certa temperatura, che dipende dalle impurit\xc3\xa0 e dai difetti, la resistenza non varia pi\xc3\xb9. Quindi anche vicino allo zero assoluto i conduttori tradizionali presentano una resistenza elettrica. Il fatto rilevante nei superconduttori \xc3\xa8 che la resistenza si annulla completamente di colpo appena si raggiunge la temperatura critica per la superconduzione, e rimane nulla anche se si scende al di sotto della temperatura critica. _NEWLINE_Quindi una corrente elettrica pu\xc3\xb2 scorrere indefinitamente in un circuito chiuso in superconduttore senza nessun generatore che lo alimenti, trascurando le perdite alle pareti del superconduttore: questo lo rende ideale per esempio per realizzare i pi\xc3\xb9 potenti elettromagneti, in quanto il calore dissipato per effetto ohm diventa trascurabile rispetto a quello di un conduttore normale, e non si manifesta saturazione: bisogna per\xc3\xb2 essere sicuri di riuscire a mantenere la temperatura al di sotto di quella critica._NEWLINE_Di solito, per giustificare il costo e la complessit\xc3\xa0 tecnologica di un circuito di raffreddamento per potere impiegare un superconduttore a bassa temperatura, \xc3\xa8 necessaria un\'applicazione altamente tecnologica. _NEWLINE_L\'esempio principale di applicazione, gi\xc3\xa0 realizzata e non solo futuribile, \xc3\xa8 in effetti costituita dagli elettromagneti dell\'acceleratore di particelle LHC al CERN, e del reattore a fusione ITER: in entrambi i casi il superconduttore che fu scelto sin dalle fasi iniziali del progetto \xc3\xa8 di tipo tradizionale a bassa temperatura, raffreddato ad elio liquido a circa -270\xc2\xb0C.\n_START_SECTION_\nStoria\n_START_PARAGRAPH_\nIl fenomeno della superconduttivit\xc3\xa0 fu scoperto nel mercurio nel 1911 dal fisico olandese Heike Kamerlingh Onnes, a temperature criogeniche utilizzando l\'elio prodotto gi\xc3\xa0 pochi anni prima in forma liquida. La liquefazione dell\'elio fu il fatto rilevante per cui ricevette il premio Nobel per la fisica nel 1913. Egli trov\xc3\xb2 che alla temperatura di 4.2\xc2\xa0K,  la resistenza del mercurio si annullava._NEWLINE_Nello stesso esperimento, egli trov\xc3\xb2 anche la transizione superfluida dell\'elio a 2.2\xc2\xa0K, per\xc3\xb2 non ne cap\xc3\xac l\'importanza. Solo cento anni dopo riesaminando i quaderni di laboratorio fu ricostruito il fatto. Negli anni successivi la superconduttivit\xc3\xa0 fu osservata in molti altri materiali. Nel 1913 fu trovato che anche il piombo era superconduttore a 7\xc2\xa0K. Kamerlingh Onnes si illuse di potere fare un magnete con piombo producendo un campo magnetico di 10\xc2\xa0T, ma riusc\xc3\xac a fare solo campi di 60\xc2\xa0mT. La svolta sui magneti inizi\xc3\xb2 quando solo nel 1941 si trovarono i primi superconduttori del II tipo. Il primo fu il nitruro di Niobio che era superconduttore a 16\xc2\xa0K ed in seguito altre leghe. _NEWLINE_Grandi sforzi vennero fatti negli anni successivi per trovare il come e il perch\xc3\xa9 della superconduttivit\xc3\xa0; un passo importante fu quando Meissner e Ochsenfeld scoprirono che i superconduttori espellevano il campo magnetico, un fenomeno che \xc3\xa8 ora conosciuto come effetto Meissner._NEWLINE_Nel 1935 i fratelli Fritz e Heinz London mostrarono che l\'effetto Meissner \xc3\xa8 una conseguenza della minimizzazione della energia libera di Gibbs.  La teoria che \xc3\xa8 sintetizzata da due equazioni dette le equazioni di London, il successo della teoria \xc3\xa8 proprio nella spiegazione dell\'effetto Meissner._NEWLINE_Nel 1950, contemporaneamente Maxwell e Reynold (assieme a dei collaboratori) trovarono che la temperatura critica \xc3\xa8 proporzionale alla radice massa isotopica del mercurio. Questa importante risultato sperimentale mise in luce per la prima volta l\'importanza della interazione fonone-elettrone per spiegare il meccanismo microscopico della superconduttivit\xc3\xa0. _NEWLINE_Solo nel 1955 viene fatto il primo piccolo magnete di 0.7 T, fatto da un avvolgimento di Niobio titanio, una lega ancora attualmente utilizzata in quasi tutti i magneti._NEWLINE_Durante il decennio del 1950, lo sviluppo teorico della fisica della materia condensata \xc3\xa8 riuscito a spiegare in maniera soddisfacente il comportamento dei superconduttori convenzionali attraverso due approcci diversi prima nel 1950 con la teoria di Ginzburg-Landau e in seguito nel 1957 con la teoria BCS. La teoria di Ginzburg\xe2\x80\x93Landau fu formulata da Landau e Ginzburg. Questa teoria mette insieme la teoria di Landau delle transizioni di fase del secondo ordine con un\'equazione simile a quella di  Schr\xc3\xb6dinger. Questa teoria spiega molte delle propriet\xc3\xa0 macroscopiche. In particolare Abrikosov ha mostrato come la teoria di Ginsburg-Landau prevede la divisione dei superconduttori in due tipi che ora sono chiamati superconduttori del I e II tipo. Abrikosov e Ginzburg nel 2003 hanno ricevuto il premio Nobel per la fisica per tale lavoro (Landau lo aveva ricevuto nel 1962 per altri lavori ed era morto nel 1968). L\'estensione a quattro dimensioni della teoria di Ginsburg-Landau va sotto il nome di modello di Coleman-Weinberg ed \xc3\xa8 importante in teoria quantistica dei campi e in cosmologia._NEWLINE_Una teoria microscopica completa della superconduttivit\xc3\xa0 fu infine proposta nel 1957 da Bardeen, Cooper and Schrieffer, tale teoria \xc3\xa8 detta BCS (dalle loro iniziali). La teoria BCS spiega la corrente superconduttrice come dovuta a un superfluido fatto di coppie di Cooper, coppie di elettroni che si attraggono attraverso lo scambio di fononi. L\'importanza di questo lavoro valse agli autori il premio Nobel per la fisica del 1972._NEWLINE_La teoria BCS fu perfezionata nel 1958 quando Bogolyubov mostr\xc3\xb2 che la funzione d\'onda della teoria BCS che era stata ricavata mediante metodi variazionali, poteva essere ottenuta mediante una trasformazione canonica della Hamiltoniana elettronica. Nel 1959 Gork\'ov mostr\xc3\xb2 che la teoria BCS si riduceva alla teoria di Ginsburg-Landau nelle vicinanze della temperatura critica. La generalizzazione della teoria BCS per i superconduttori convenzionale forma la base per la comprensione della superfluidit\xc3\xa0, avendo la transizione molte caratteristiche simili all\'elio-4_superfluido. I superconduttori non convenzionali non riescono a essere descritti da questo modello._NEWLINE_Nel 1961 Doll e Nabauer verificarono la quantizzazione del flusso magnetico. Cio\xc3\xa8 data un anello superconduttore il flusso magnetico concatenato pu\xc3\xb2 assumere solo multipli interi del quanto di flusso . La quantizzazione era stata prevista nel 1948 da F. London, ma con un valore due volte maggiore (considerava singoli elettroni e non le coppie di Cooper, per cui il fattore 2 nella formula era assente)._NEWLINE_Nel 1962 B. Josephson previde che una supercorrente poteva scorrere tra due superconduttori separati da un sottile isolante. Questo fenomeno attualmente \xc3\xa8 chiamato effetto Josephson. Questa scoperta assieme alla quantizzazione del flusso magnetico permisero nel 1964 di realizzare i primi SQUID._NEWLINE_Nel 1973 viene trovato che il Nb\xe2\x82\x83Ge ha una temperatura di 23 K, tale valore rimase la pi\xc3\xb9 alta temperatura in un superconduttore per 13 anni._NEWLINE_Nel 1986 K. A. M\xc3\xbcller e J. G. Bednorz scoprirono che una ceramica di bario, lantanio, rame e ossigeno diventa superconduttrice alla temperatura di circa  35\xc2\xa0K (\xe2\x88\x92238\xc2\xa0\xc2\xb0C), temperatura significativamente maggiore dei 23\xc2\xa0K (\xe2\x88\x92250\xc2\xa0\xc2\xb0C) della migliore lega superconduttrice allora nota. Anche M\xc3\xbcller e Bednorz ricevettero il premio Nobel per la fisica nel 1987._NEWLINE_Ulteriori ricerche hanno portato alla scoperta di ceramiche, sempre contenenti rame e ossigeno, tali da permettere di usare l\'azoto liquido (alla temperatura di 77\xc2\xa0K (\xe2\x88\x92196\xc2\xa0\xc2\xb0C)) come refrigerante, molto pi\xc3\xb9 economico ed efficiente dell\'elio. Una temperatura critica tanto alta sugger\xc3\xac la possibile esistenza di un superconduttore a temperatura ambiente, che da allora ha attirato e continua ad attirare in questo settore della fisica molti investimenti economici e l\'interesse di molti ricercatori in tutto il mondo._NEWLINE_Nel 1993 \xc3\xa8 stato scoperto un superconduttore con una temperatura critica pi\xc3\xb9 alta, Tc 138\xc2\xa0K (\xe2\x88\x92135\xc2\xa0\xc2\xb0C); \xc3\xa8 un composto ceramico a base di mercurio, bario, calcio, rame e ossigeno, (HgBa\xe2\x82\x82Ca\xe2\x82\x82Cu\xe2\x82\x83O8+\xce\xb4) ottenuto per sostituzione del tallio. Ma recentemente si \xc3\xa8 trovato che il solfuro di idrogeno ha una temperatura critica di 203.5\xc2\xa0K.\n_START_SECTION_\nClassificazione\n_START_PARAGRAPH_\nCi sono vari criteri con cui possono essere classificati i superconduttori, i pi\xc3\xb9 comuni sono in ordine di utilit\xc3\xa0 pratica:\n_START_SECTION_\nPropriet\xc3\xa0 elementari\n_START_PARAGRAPH_\nLa maggior parte delle propriet\xc3\xa0 dei superconduttori, quali temperatura critica, calore specifico, campo magnetico critico e densit\xc3\xa0 di corrente critica, variano da materiale a materiale._NEWLINE_Mentre vi sono delle propriet\xc3\xa0 che sono indipendenti dal materiale: infatti tutti i superconduttori hanno esattamente una resistenza nulla se sono attraversati da una piccola corrente e il campo magnetico presente \xc3\xa8 debole. Inoltre come tutte le transizioni di fase ha delle propriet\xc3\xa0 universali che non dipendono dai dettagli microscopici del materiale.\n_START_SECTION_\nResistenza nulla\n_START_PARAGRAPH_\nIl metodo pi\xc3\xb9 semplice di misura una resistenza elettrica su un campione di materiale \xc3\xa8 di metterlo in serie in un circuito elettrico in cui \xc3\xa8 presente un generatore di corrente. Se la differenza di potenziale ai campi del campione \xc3\xa8 zero, la resistenza \xc3\xa8 nulla. Per potere fare la misura \xc3\xa8 necessario avere quattro fili: due per la corrente e due per la tensione._NEWLINE_Quindi nei superconduttori la corrente continua a circolare anche se non \xc3\xa8 applicata nessuna differenza di potenziale. Tale propriet\xc3\xa0 \xc3\xa8 utilizzata nei magneti superconduttori che sono diffusamente usati nella tomografia a risonanza magnetica (MRI). Gli esperimenti hanno dimostrato che la corrente pu\xc3\xb2 rimanere costante anche in un tempo di 100.000 anni, ma le stime teoriche prevedono che le correnti potrebbero avere una durata paragonabile all\'et\xc3\xa0 dell\'Universo, ovviamente se la geometria \xc3\xa8 opportuna e la temperatura \xc3\xa8 mantenuta costante. In pratica correnti iniettate in bobine superconduttrici sono rimaste immutate per pi\xc3\xb9 di 22 anni . In questo esperimento, per la misura della accelerazione di gravit\xc3\xa0 viene fatta usando la levitazione di una sfera di niobio di 4 grammi._NEWLINE_Nei conduttori normali, la corrente elettrica si comporta come un fluido di elettroni che si muovono in un reticolo di ioni molto pi\xc3\xb9 pesanti._NEWLINE_Nelle collisioni degli elettroni con gli ioni del reticolo viene dissipata parte dell\'energia degli elettroni e ci\xc3\xb2 causa un riscaldamento del reticolo (effetto Joule). Maggiore \xc3\xa8 la resistenza elettrica maggiore \xc3\xa8 l\'energia dissipata a parit\xc3\xa0 di corrente._NEWLINE_La situazione \xc3\xa8 differente in un superconduttore. Nei superconduttori convenzionali, il fluido che trasporta la corrente elettrica \xc3\xa8 costituita non da elettroni, ma da coppie di elettroni, le coppie di Cooper. L\'accoppiamento \xc3\xa8 dato dal fatto che gli elettroni si scambiano dei fononi che determinano una attrazione tra di loro. In realt\xc3\xa0 la spiegazione \xc3\xa8 possibile solo mediante la meccanica quantistica che considera le coppie di Cooper un condensato di Bose-Einstein con una banda proibita, cio\xc3\xa8 esiste una minima quantit\xc3\xa0 di energia  che deve essere fornita per potere eccitare il fluido di coppie. Perci\xc3\xb2 se  \xc3\xa8 maggiore dell\'energia termica  (dove  \xc3\xa8 la costante di Boltzmann e T la temperatura), il fluido non viene alterato nel suo fluire nel reticolo. In realt\xc3\xa0 le coppie di Cooper si comportano come un superfluido, cio\xc3\xa8 un fluido che non dissipa energia._NEWLINE_Nei superconduttori del II tipo, tra cui i superconduttori ad alta temperatura, una piccolissima ma non nulla resistenza si manifesta al di sotto della transizione superconduttiva quando la corrente che scorre viene applicata assieme ad un campo magnetico intenso (che pu\xc3\xb2 essere anche causato dalla corrente stessa). La resistenza in questo caso \xc3\xa8 dovuta ai vortici nel reticolo di Abrikosov che muovendosi causano una dissipazione della energia portata dalla corrente. La resistenza elettrica dovuta a questo effetto \xc3\xa8 in genere molto inferiore a quella dei materiali non superconduttori. Correnti molto piccole non riescono a muovere i vortici e quindi non si ha resistenza, inoltre quando si va a temperatura bassa in genere i difetti nel reticolo dovuti anche a impurezze congelano i vortici che formano una struttura disordinata simile ad un vetro, al di sotto della temperatura di vetrificazione la resistenza del materiale si annulla. Il congelamento dei vortici permette ad alcuni superconduttori del II tipo di essere attraversati da correnti molto elevate e generare quindi campi molto intensi anche di alcune decine di Tesla.\n_START_SECTION_\nTransizione di fase superconduttrice\n_START_PARAGRAPH_\nNei materiali superconduttori, la caratteristica della superconduttivit\xc3\xa0 appare quando la temperatura \xc3\xa8 portata al di sotto della temperatura critica Tc. Il valore della temperatura critica varia da materiale a materiale. I materiali convenzionali hanno temperature che vanno_NEWLINE_da 23 K ( niobio germanio) fino a 15 mK (tungsteno),  ma vi sono materiali con temperature critiche ancora pi\xc3\xb9 basse. In realt\xc3\xa0 tra i materiali convenzionali bisognerebbe includere anche il diboruro di magnesio(MgB\xe2\x82\x82) che ha una temperatura critica di 39 K_NEWLINE_. Alcuni hanno dei dubbi sul definire superconduttore convenzionale il diboruro di magnesio in quanto ha delle propriet\xc3\xa0 esotiche rispetto agli altri materiali convenzionali._NEWLINE_I superconduttori non convenzionali possono avere temperature critiche molto maggiori. Ad esempio l\'YBa\xe2\x82\x82Cu\xe2\x82\x83O\xe2\x82\x87, uno dei primi superconduttori scoperti contenente rame , ha una temperatura critica di 92\xc2\xa0K,_NEWLINE_La spiegazione del fatto che la temperatura critica possa essere cos\xc3\xac alta rimane una incognita. Infatti l\'accoppiamento degli elettroni mediante fononi mentre spiega bene la superconduttivit\xc3\xa0 nei materiali convenzionali, non riesce a spiegare la superconduttivit\xc3\xa0 dei materiali non convenzionali, specialmente la temperatura cos\xc3\xac alta._NEWLINE_Inoltre al di sotto della temperatura critica, un materiale smette di supercondurre se viene applicati un campo magnetico maggiore del campo magnetico critico. Questo in quanto l\'energia libera di Gibbs della fase superconduttrice cresce con il quadrato del campo magnetico, mentre l\'energia libera di Gibbs della fase normale \xc3\xa8 una funzione abbastanza indipendente dal campo magnetico. La ragione per cui un materiale va nello stato superconduttore \xc3\xa8 che in assenza di campo magnetico la fase superconduttrice ha una energia libera minore della fase normale: ma all\'aumentare del campo magnetico vi sar\xc3\xa0 un valore del campo per cui le due energie libere diventano eguali, al di sopra di tale campo la fase normale \xc3\xa8 quella_NEWLINE_stabile. Una temperatura pi\xc3\xb9 alta ed un campo magnetico pi\xc3\xb9 intenso riducono le coppie di Cooper e di conseguenza aumenta la lunghezza di penetrazione di London, che diventa infinita alla transizione di fase. La lunghezza di penetrazione \xc3\xa8 proporzionale all\'inverso della radice quadrata della densit\xc3\xa0 delle coppie di Cooper._NEWLINE_La comparsa delle superconduttivit\xc3\xa0 \xc3\xa8 accompagnata da un cambiamento improvviso di varie propriet\xc3\xa0 fisiche, questa \xc3\xa8 una caratteristica delle_NEWLINE_transizioni di fase, per esempio il calore specifico mentre nei metalli normali \xc3\xa8 una funzione lineare della temperatura, alla transizione superconduttrice ha un salto discontinuo e cessa di essere lineare. A temperatura lontana dalla transizione, varia con una legge del tipo e-\xce\xb1/\xe1\xb5\x80 con \xce\xb1 una costante (con le dimensioni di una temperatura). Il comportamento esponenziale \xc3\xa8 una chiara prova dell\'esistenza di una banda proibita._NEWLINE_Quale sia l\'ordine della transizione di fase superconduttrice \xc3\xa8 una questione molto discussa. Gli esperimenti trovano che la transizione \xc3\xa8 del secondo ordine, in quanto non vi \xc3\xa8 un calore latente. Tuttavia, in presenza di un campo magnetico vi \xc3\xa8 un calore latente, poich\xc3\xa9 la fase superconduttrice ha una entropia pi\xc3\xb9 bassa della fase normale al di sotto della temperatura critica._NEWLINE_Infatti \xc3\xa8 stato dimostrato sperimentalmente che quando viene aumentato il campo magnetico al di sopra del campo critico, si ha una transizione di fase con una diminuzione della temperatura del materiale che era superconduttore._NEWLINE_Nel 1970 sono stati fatti dei conti che hanno suggerito che le fluttuazioni a grande distanza del campo elettromagnetico possono dare luogo a una debole transizione del primo ordine. Nel 1980 \xc3\xa8 stato mostrato teoricamente, considerando il ruolo dei vortici nei superconduttori, che la transizione \xc3\xa8 del secondo ordine nei superconduttori del II tipo e del primo ordine (quindi con calore latente) nei superconduttori del I tipo. Le due regioni sono separate da un punto tricritico cio\xc3\xa8 un punto in cui termina la coesistenza di tre fasi. Questo risultato analitico \xc3\xa8 stato dimostrato numericamente mediante simulazione Monte Carlo\n_START_SECTION_\nMomento di London\n_START_PARAGRAPH_\nUn oggetto superconduttore che ruota attorno al proprio asse, genera il campo di un momento magnetico: \xc3\xa8 il fenomeno reciproco dell\'effetto Meissner. Nell\'esperimento Gravity Probe B si sono utilizzati dei giroscopi superconduttori costituite da delle sfere senza difetti fatte ruotare attorno ad un proprio asse la direzione di rotazione \xc3\xa8 stata misurata proprio grazie al momento di London mediante alcuni dc-SQUID.\n_START_SECTION_\nI Tipo\n_START_PARAGRAPH_\nI superconduttori di primo tipo (solitamente metalli e alcune leghe metalliche) presentano una temperatura critica Tc molto bassa ed un\'espulsione completa del campo magnetico dovuta a correnti superficiali indotte di intensit\xc3\xa0 tale da generare fenomeni magnetici uguali e opposti al campo esterno, ottenendo cos\xc3\xac un campo magnetico interno al superconduttore teoricamente nullo (o praticamente trascurabile)._NEWLINE_La superconduzione di tipo 1 si ritiene si realizzi per l\'appaiamento degli elettroni in coppie, dette coppie di Cooper, che per effetti quantistici assumono un comportamento superfluido e quindi scorrono senza collisioni e senza produrre resistenza in alcuni conduttori al di sotto di una determinata temperatura, detta temperatura critica di superconduzione, Tc .\n_START_SECTION_\nTipo 1,5\n_START_PARAGRAPH_\nRicercatori dell\'University of Massachusetts Amherst e del Sveriges St\xc3\xb6rsta Tekniska Universitet hanno presentato una teoria che prevede l\'esistenza di superconduttori in stato 1.5 su materiali chiamati superconduttori multibanda, e che permette ai fisici di calcolare le condizioni necessarie per la loro riproducibilit\xc3\xa0: stabilit\xc3\xa0 termodinamica, condizioni di repulsione a breve distanza, ordine di grandezza della penetrazione del campo magnetico minore di almeno un ordine rispetto a quello della variazione di densit\xc3\xa0 dei corpi. Nei superconduttori di tipo 1.5, si formano a bassi campi magnetici due vortici con flussi simili, entrambi in uno stato di Meissner a due componenti: questi interagiscono con attrazione a lunga distanza dove prevale la forza fra le due densit\xc3\xa0, e con repulsione a breve distanza dove prevale l\'interazione elettromagnetica._NEWLINE_Per anni la comunit\xc3\xa0 scientifica ha ritenuto che esistessero solo superconduttori di tipo I o di tipo II, e che le due condizioni si escludessero a vicenda, senza ulteriori stati intermedi._NEWLINE_Il fisico Babaev aveva per\xc3\xb2 predetto l\'esistenza di superconduttori di tipo 1.5, in cui gli elettroni avrebbero dovuto dividersi in due sottogruppi: uno che si comportava come i superconduttori di tipo I e l\'altro di tipo II._NEWLINE_Fra le obiezioni vi era quella che comunque si trattava di elettroni, per cui era difficile accettare che, nello stesso superconduttore e condizioni esterne, potessero comportarsi in due modi cos\xc3\xac diversi (e ritenuti antagonisti)._NEWLINE_Il dibattito era pure legato alla mancanza di una teoria che legasse la superconduttivit\xc3\xa0 alle propriet\xc3\xa0 su scale micro dei materiali.\n_START_SECTION_\nApplicazioni\n_START_PARAGRAPH_\nUn uso tipico dei superconduttori \xc3\xa8 per costruire bobine di magneti: l\'uso di cavi superconduttori ne riduce di molto le dimensioni, il peso e il consumo di energia a parit\xc3\xa0 di intensit\xc3\xa0 di campo magnetico. Ovviamente la costruzione e il funzionamento di un magnete superconduttore \xc3\xa8 molto pi\xc3\xb9 costosa, richiedendo che sia mantenuto ad una temperatura inferiore a quella critica. Una tipica applicazione di questo tipo riguarda la realizzazione dei grandi toroidi dei sistemi clinici di risonanza magnetica nucleare._NEWLINE_I superconduttori sono stati usati in condizioni sperimentali anche su grande scala in grandi macchine come gli acceleratori del CERN, sono stai utilizzati in cavi conduttori del LEP e attualmente nell\'LHC dove \xc3\xa8 necessario avere campi magnetici molto intensi (circa 9 T)._NEWLINE_Questo ha permesso di evitare enormi dimensioni delle parti che ne sarebbero derivate, ridurre ovviamente la dispersione ohmica, ed ottenere altissime densit\xc3\xa0 di corrente e di campo magnetico necessarie per gli esperimenti, in tale caso si sono adottati sia superconduttori che supermagneti._NEWLINE_Potenzialmente gli sviluppi possibili sono enormi in campi come accumulazione e trasmissione di energia, motori elettrici e realizzazione di grandi campi magnetici._NEWLINE_\xc3\x88 da notare peraltro che la superconduzione, in senso generale, \xc3\xa8 discretamente controllata e ben gestibile solo con correnti continue "pulite". La maggior parte degli utilizzi tecnologici attuali di potenza si hanno con correnti variabili o alternate; tali correnti inducono nei campi magnetici ampie variazioni, alle quali lo stato di superconduzione \xc3\xa8 particolarmente sensibile._NEWLINE_Con particolari configurazioni di giunzioni a materiale superconduttore si possono inoltre creare nuovi dispositivi, basati sulle giunzioni Josephson, formate da due superconduttori separati da un isolante. L\'estrema sensibilit\xc3\xa0, la precisione e la velocit\xc3\xa0 di transizione per la presenza di campi elettro-magnetici \xc3\xa8 utilizzata in questi dispositivi per dare misure estremamente precise di tali campi, o per ottenere commutazioni localizzate alla superconduzione (o dalla superconduzione a quella normale) estremamente sensibili e veloci; data la natura nanometrica (e quantistica) del dispositivo i tempi di commutazione sono estremamente brevi, dell\'ordine dei picosecondi._NEWLINE_Ad esempio, le giunzioni sono utilizzate nella realizzazione di dispositivi per la misura del campo magnetico (SQUID) capaci di misurare valori infinitesimi di campo magnetico ed usati, anche in ambito medico, per alcuni tipi di analisi._NEWLINE_Queste giunzioni sono sfruttate anche in rivelatori di particelle per rivelare piccolissimi cambiamenti di temperatura causati dall\'interazione con la particella da rivelare. Quando una particella attraversa il rivelatore, gli cede energia che causa un aumento di temperatura. Misurando la variazione di resistenza del rivelatore, che viene mantenuto in prossimit\xc3\xa0 della temperatura critica, si pu\xc3\xb2 rilevare quando una particella attraversa il sensore.'