b"\n_START_ARTICLE_\nBos\xc3\xb3n de gauge\n_START_PARAGRAPH_\nEn f\xc3\xadsica de part\xc3\xadculas, el bos\xc3\xb3n de gauge es un bos\xc3\xb3n que act\xc3\xbaa como portador de una interacci\xc3\xb3n fundamental de la naturaleza. M\xc3\xa1s espec\xc3\xadficamente, la interacci\xc3\xb3n de las part\xc3\xadculas elementales descrita por la teor\xc3\xada de campo de gauge se ejerce por medio de los intercambios de los bosones de gauge entre ellas, usualmente como part\xc3\xadculas virtuales.\n_START_SECTION_\nN\xc3\xbamero de bosones de Gauge\n_START_PARAGRAPH_\nEn la teor\xc3\xada de campo de gauge cu\xc3\xa1ntica, los bosones de gauge son cuantos de un campo de gauge. Consecuentemente, hay tantos bosones de gauge como generadores de campo de gauge. En electrodin\xc3\xa1mica cu\xc3\xa1ntica, un grupo de gauge es el U(1); en este caso simple, hay solo un bos\xc3\xb3n de gauge. En cromodin\xc3\xa1mica cu\xc3\xa1ntica, el grupo m\xc3\xa1s complicado SU(3) tiene 8 generadores, correspondiente a ocho gluones. Los tres bosones W y Z corresponden a los 3 generadores de SU(2) en la teor\xc3\xada electrod\xc3\xa9bil.\n_START_SECTION_\nBosones de Gauge masivos\n_START_PARAGRAPH_\nPor razones t\xc3\xa9cnicas que envuelven la invariancia de gauge, los bosones de gauge son descritos matem\xc3\xa1ticamente por las ecuaciones de campo de las part\xc3\xadculas sin masa. Por lo tanto, en un nivel te\xc3\xb3rico muy simple, todos los bosones de gauge deben ser sin masa y las fuerzas que describan son de largo alcance. El conflicto entre esta idea y la evidencia experimental es el hecho de que, la interacci\xc3\xb3n d\xc3\xa9bil por tener un corto alcance requiere mayores logros te\xc3\xb3ricos._NEWLINE_Seg\xc3\xban el modelo est\xc3\xa1ndar, los bosones W y Z se vuelven masivos mediante el mecanismo de Higgs. En el mecanismo de Higgs, los cuatro bosones de gauge (de simetr\xc3\xada SU(2)\xc3\x97U(1)) de una interacci\xc3\xb3n electrod\xc3\xa9bil se acoplan con el campo de Higgs. Este campo sufre la ruptura espont\xc3\xa1nea de simetr\xc3\xada electrod\xc3\xa9bil debido a la forma del potencial de la interacci\xc3\xb3n. Como resultado, el universo permanece con un valor esperado del vac\xc3\xado (VEV en ingl\xc3\xa9s) de Higgs diferente de cero. Esta valor VEV acopla los tres bosones electrod\xc3\xa9biles de gauge (los W y Z), d\xc3\xa1ndoles la masa; permaneciendo el resto de bosones de gauge sin masa (los fotones). Esta teor\xc3\xada tambi\xc3\xa9n predice la existencia de un bos\xc3\xb3n de Higgs\n_START_SECTION_\nTeor\xc3\xada de la Gran Unificaci\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nEn la teor\xc3\xada de la gran unificaci\xc3\xb3n (GUTs por sus siglas en ingl\xc3\xa9s), los bosones de gauge adicionales, llamados bosones X y Y, podr\xc3\xadan existir. Estos podr\xc3\xadan interactuar directamente entre los quarks y los leptones, violando la conservaci\xc3\xb3n del n\xc3\xbamero bari\xc3\xb3nico y causando un decaemiento de un prot\xc3\xb3n. Estos bosones podr\xc3\xadan ser extremadamente pesados (a\xc3\xban m\xc3\xa1s que los bosones W y Z) debido a la ruptura de la simetr\xc3\xada. No hay evidencia de estos bosones.\n_START_SECTION_\nGravitones\n_START_PARAGRAPH_\nLa cuarta interacci\xc3\xb3n fundamental, gravedad, puede tambi\xc3\xa9n ser llevada por un bos\xc3\xb3n, llamado gravit\xc3\xb3n. En ausencia de evidencia experimental y de una teor\xc3\xada matem\xc3\xa1tica coherente de la gravedad cu\xc3\xa1ntica, se desconoce si \xc3\xa9ste podr\xc3\xada ser un bos\xc3\xb3n de gauge o no. El rol de la invariancia de gauge en la relatividad general lo juega aqu\xc3\xad una simetr\xc3\xada similar, la invariancia difeomorfista.\n_START_SECTION_\nBosones W' y Z'\n_START_PARAGRAPH_\nV\xc3\xa9ase la secci\xc3\xb3n bosones W' y Z'."