b'\n_START_ARTICLE_\nMovimiento rectil\xc3\xadneo uniformemente acelerado\n_START_PARAGRAPH_\nEl movimiento rectil\xc3\xadneo uniformemente acelerado (MRUA), tambi\xc3\xa9n conocido como movimiento rectil\xc3\xadneo uniformemente variado (MRUV), es aquel en el que un m\xc3\xb3vil se desplaza sobre una trayectoria recta estando sometido a una aceleraci\xc3\xb3n constante._NEWLINE_Un ejemplo de este tipo de movimiento es el de ca\xc3\xadda libre vertical, en el cual la aceleraci\xc3\xb3n interviniente, y considerada constante, es la que corresponde a la gravedad._NEWLINE_Tambi\xc3\xa9n puede definirse como el movimiento que realiza una part\xc3\xadcula que partiendo del reposo es acelerada por una fuerza constante._NEWLINE_El Movimiento Rectil\xc3\xadneo Uniformemente Acelerado (MRUA) es un caso particular del movimiento uniformemente acelerado (MUA).\n_START_SECTION_\nDeducci\xc3\xb3n de la velocidad en funci\xc3\xb3n del tiempo\n_START_PARAGRAPH_\nSe parte de la definici\xc3\xb3n de aceleraci\xc3\xb3n_NEWLINE_y se integra esta ecuaci\xc3\xb3n diferencial lineal de primer orden_NEWLINE_se resuelve la integral_NEWLINE_donde  es la velocidad del m\xc3\xb3vil en el instante inicial . _NEWLINE_En el caso de que el instante inicial sea , ser\xc3\xa1\n_START_SECTION_\nDeducci\xc3\xb3n de la posici\xc3\xb3n en funci\xc3\xb3n del tiempo.\n_START_PARAGRAPH_\nA partir de la definici\xc3\xb3n de velocidad_NEWLINE_integrando_NEWLINE_en la que se sustituye el valor obtenido anteriormente para _NEWLINE_resolviendo la integral, y teniendo en cuenta que  y  son constantes:_NEWLINE_donde  la posici\xc3\xb3n del m\xc3\xb3vil en el instante . _NEWLINE_En el caso de que en el tiempo inicial sea  la ecuaci\xc3\xb3n ser\xc3\xada:\n_START_SECTION_\nMovimiento acelerado en mec\xc3\xa1nica relativista\n_START_PARAGRAPH_\nEn mec\xc3\xa1nica relativista no existe un equivalente exacto del movimiento rectil\xc3\xadneo uniformemente acelerado, ya que la aceleraci\xc3\xb3n depende de la velocidad y mantener una aceleraci\xc3\xb3n constante requerir\xc3\xada una fuerza progresivamente creciente. Lo m\xc3\xa1s cercano que se tiene es el movimiento de una part\xc3\xadcula bajo una fuerza constante, que comparte muchas de las caracter\xc3\xadsticas del MUA de la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica._NEWLINE_La ecuaci\xc3\xb3n de movimiento relativista para el movimiento bajo una fuerza constante partiendo del reposo es:_NEWLINE_Donde w es una constante que, para valores peque\xc3\xb1os de la velocidad comparados con la velocidad de la luz, es aproximadamente igual a la aceleraci\xc3\xb3n (para velocidades cercanas a la de la luz la aceleraci\xc3\xb3n es mucho m\xc3\xa1s peque\xc3\xb1a que el cociente entre la fuerza y la masa). De hecho la aceleraci\xc3\xb3n bajo una fuerza constante viene dada en el caso relativista por:_NEWLINE_La integral de (4) es sencilla \xe2\x80\x8b y viene dada por:_NEWLINE_E integrando esta \xc3\xbaltima ecuaci\xc3\xb3n, suponiendo que inicialmente la part\xc3\xadcula ocupaba la posici\xc3\xb3n x = 0, se llega a:_NEWLINE_En este caso el tiempo propio de la part\xc3\xadcula acelerada se puede calcular en funci\xc3\xb3n del tiempo coordenado t mediante la expresi\xc3\xb3n:_NEWLINE_Todas estas expresiones pueden generalizarse f\xc3\xa1cilmente al caso de un movimiento uniformemente acelerado, cuya trayectoria es m\xc3\xa1s complicada que la par\xc3\xa1bola, tal como sucede en el caso cl\xc3\xa1sico cuando el movimiento se da sobre un plano.\n_START_SECTION_\nHorizonte de Rindler\n_START_PARAGRAPH_\nEs interesante notar que un observador uniformemente acelerado tiene horizonte de eventos, es decir existe una superficie espacial (que coincide con la frontera de la cu\xc3\xb1a de Rindler):_NEWLINE_tal que la luz del otro lado jam\xc3\xa1s alcanzar\xc3\xada al observador acelerado. Este horizonte de sucesos es del mismo tipo que el horizonte de sucesos que ve un obsevador situado fuera de un agujero negro. Es decir, los eventos al otro lado del horizonte de eventos no pueden ser vistos por estos observadores._NEWLINE_El ejemplo de las coordenadas de Rindler muestra que la ocurrencia de un horizonte de eventos no est\xc3\xa1 asociada al propio espacio-tiempo sino a ciertos observadores. Las coordenadas de Rindler constituyen una cartograf\xc3\xada del espacio-tiempo plano de Minkowski. En dicho espacio un observador inercial no ve ning\xc3\xban horizonte de eventos pero s\xc3\xad lo ve un observador acelerado.'