b'\n_START_ARTICLE_\nAnomal\xc3\xada quiral\n_START_PARAGRAPH_\nEn f\xc3\xadsica, una anomal\xc3\xada quiral (o anomal\xc3\xada de Adler-Bell-Jackiw) es el hecho de que una corriente quiral no se conserve de manera an\xc3\xb3mala. En algunas teor\xc3\xadas de fermiones con simetr\xc3\xada quiral, el proceso de cuantizaci\xc3\xb3n puede suponer la ruptura de esta simetr\xc3\xada quiral. En este caso, la carga asociada con la simetr\xc3\xada quiral no se conserva._NEWLINE_La no conservaci\xc3\xb3n sucede en un proceso de t\xc3\xbanel cu\xc3\xa1ntico de un vac\xc3\xado a otro, conocido como un instanton. En el caso de una simetr\xc3\xada relacionada con la conservaci\xc3\xb3n de un n\xc3\xbamero de part\xc3\xadculas fermi\xc3\xb3nico, se puede entender la creaci\xc3\xb3n de tales part\xc3\xadculas como sigue: La definici\xc3\xb3n de una part\xc3\xadcula es diferente en los dos estados de vac\xc3\xado entre los que ocurre el efect t\xc3\xbanel; por lo tanto un estado de ninguna part\xc3\xadcula en uno de los vac\xc3\xados corresponde a un estado con algunas part\xc3\xadculas en el otro vac\xc3\xado._NEWLINE_En particular,  hay un mar de Dirac de fermiones y, cuando ocurre el t\xc3\xbanel,  causa que los niveles de energ\xc3\xada del mar de fermiones se desplacen gradualmente hacia arriba para las part\xc3\xadculas y hacia abajo para el antipart\xc3\xadculas, o viceversa. Esto significa que las part\xc3\xadculas qu\xc3\xa9 antes pertenec\xc3\xadan al mar de Dirac se transformen en part\xc3\xadculas reales (energ\xc3\xada positiva) y hay creaci\xc3\xb3n de part\xc3\xadculas._NEWLINE_T\xc3\xa9cnicamente, una simetr\xc3\xada an\xc3\xb3mala es una simetr\xc3\xada de la acci\xc3\xb3n , pero no de la medida , y por tanto no del funcional generador de la teor\xc3\xada cuantizada  ( es la constante de Planck reducida). La medida consta de una parte que depende del campo fermi\xc3\xb3nico   y una parte que depende de su complejo conjugado . Las transformaciones de ambas partes bajo una simetr\xc3\xada quiral no cancela en general. Notar que si   es un fermi\xc3\xb3n de Dirac, entonces la simetr\xc3\xada quiral se puede escribir como  donde  es una matriz actuando sobre ._NEWLINE_De la f\xc3\xb3rmula para  se ve expl\xc3\xadcitamente que en el l\xc3\xadmite cl\xc3\xa1sico,   las anomal\xc3\xadas no intervienen, ya que en este l\xc3\xadmite s\xc3\xb3lo los extremos de  son relevantes._NEWLINE_La anomal\xc3\xada es de hecho proporcional al n\xc3\xbamero de instantones de un campo gauge al que se acoplan los fermiones (notar que la simetr\xc3\xada gauge nunca es an\xc3\xb3mala y se respeta exactamente, como requiere la consistencia de la teor\xc3\xada).\n_START_SECTION_\nC\xc3\xa1lculo\n_START_PARAGRAPH_\nLa anomal\xc3\xada quiral se puede calcular de manera exacta mediante diagramas de Feynman con un bucle, por ejemplo, el famoso "diagrama triangular", que contribuye a la desintegraci\xc3\xb3n de los piones  y ._NEWLINE_La amplitud para este proceso se puede calcular directamente del cambio en la medida del campo fermi\xc3\xb3nico bajo la transformaci\xc3\xb3n quiral.'