b'\n_START_ARTICLE_\nInteracci\xc3\xb3n de contacto de Fermi\n_START_SECTION_\nUso en la espectroscop\xc3\xada de resonancia magn\xc3\xa9tica\n_START_PARAGRAPH_\nDentro de un \xc3\xa1tomo, s\xc3\xb3lo los orbitales s tiene densidad electr\xc3\xb3nica no cero en el n\xc3\xbacleo, por lo que la interacci\xc3\xb3n de contacto s\xc3\xb3lo se produce de electrones s. Su mayor manifestaci\xc3\xb3n es en espectroscopias de resonancia paramagn\xc3\xa9tica electr\xc3\xb3nica y resonancia magn\xc3\xa9tica nuclear, donde es responsable de la aparici\xc3\xb3n de acomplamiento hiperfineo isotr\xc3\xb3pici en resonancia paramagn\xc3\xa9tica electr\xc3\xb3nica. A grandes rasgos, la magnitud de A indica el grado en que el esp\xc3\xadn desapareado reside en el \xc3\xa1tomo. Por lo tanto, el conocimiento de los valores de A permite a uno mapear el orbital molecular ocupado con un solo electr\xc3\xb3n (SOMO).\xe2\x80\x8b\n_START_SECTION_\nHistoria\n_START_PARAGRAPH_\nLa interacci\xc3\xb3n se obtuvo por primera vez por Enrico Fermi en 1930.\xe2\x80\x8b Una derivaci\xc3\xb3n cl\xc3\xa1sica de este t\xc3\xa9rmino es la de John David Jackson.\xe2\x80\x8b En resumen, la energ\xc3\xada cl\xc3\xa1sica puede ser escrita en t\xc3\xa9rminos de la energ\xc3\xada del momento de un dipolo magn\xc3\xa9tico en el campo magn\xc3\xa9tico B(r) de otro. Este campo adquiere una expresi\xc3\xb3n simple cuando la distancia r entre los dos momentos va a cero, ya que:'