b'\n_START_ARTICLE_\nTubo de Prandtl\n_START_PARAGRAPH_\nLa idea de Ludwig Prandtl fue la de combinar en un solo instrumento un tubo de Pitot y un tubo piezom\xc3\xa9trico: El tubo de Pitot mide la presi\xc3\xb3n total; el tubo piezom\xc3\xa9trico mide la presi\xc3\xb3n est\xc3\xa1tica, y el tubo de Prandtl mide la diferencia de las dos, que es la presi\xc3\xb3n din\xc3\xa1mica.\n_START_SECTION_\nTeor\xc3\xada de funcionamiento\n_START_PARAGRAPH_\nEn el croquis se aprecia esquem\xc3\xa1ticamente, un tubo de Prandtl inmerso en un fluido de densidad  , conectado a un man\xc3\xb3metro diferencial cuyo l\xc3\xadquido manom\xc3\xa9trico tiene densidad ._NEWLINE_El tubo de Prandtl, al igual que el tubo de Pitot, al ser introducido en el fluido en movimiento, produce una perturbaci\xc3\xb3n que se traduce en la formaci\xc3\xb3n en el de un punto de estancamiento, de manera que:_NEWLINE_En el punto 0 la corriente no perturbada tiene la presi\xc3\xb3n  y la velocidad  que es la que se quiere medir._NEWLINE_El punto 1 es la entrada del tubo de Pitot, y el punto 2, donde se indica en la figura. En el punto 2 lo que se tiene es un tubo piezom\xc3\xa9trico, con varias entradas laterales interconectadas que no perturban la corriente y que por lo tanto miden la presi\xc3\xb3n est\xc3\xa1tica._NEWLINE_Despreciando las diferencias de altura de velocidad y geod\xc3\xa9sica entre los puntos 0 y 2 que suele ser muy peque\xc3\xb1a por ser el tubo muy fino, y estar la corriente en 2 pr\xc3\xa1cticamente normalizada despu\xc3\xa9s de la perturbaci\xc3\xb3n en 1, se tiene, despreciando tambi\xc3\xa9n las p\xc3\xa9rdidas:_NEWLINE_Donde:  = velocidad te\xc3\xb3rica en la secci\xc3\xb3n 0._NEWLINE_La ecuaci\xc3\xb3n de Bernoulli entre 0 y 1 ( ,  - punto de estancamiento)_NEWLINE_ y expresado de otra forma: _NEWLINE_Por otra parte yendo de 1 a 2 por el interior del man\xc3\xb3metro, estando tanto el fluido principal como el fluido manom\xc3\xa9trico en reposo, se puede aplicar la ecuaci\xc3\xb3n fundamental de la hidrost\xc3\xa1tica entre 1 y 2 ( \xe2\x89\x88 ) de la siguiente forma:_NEWLINE_De las ecuaciones anteriores se deduce:_NEWLINE_ _NEWLINE_(presi\xc3\xb3n din\xc3\xa1mica te\xc3\xb3rica, tubo de Prandtl)_NEWLINE_Despejando se tiene:_NEWLINE_ _NEWLINE_En el caso particular de que la medici\xc3\xb3n de velocidad se efect\xc3\xbae en un flujo de agua:_NEWLINE_ _NEWLINE_(velocidad te\xc3\xb3rica de la corriente, tubo de Prandtl)_NEWLINE_Donde:  - densidad relativa del l\xc3\xadquido manom\xc3\xa9trico._NEWLINE_En la pr\xc3\xa1ctica  es algo mayor que  , y por lo tanto seg\xc3\xban la ecuaci\xc3\xb3n general de Bernoulli  es algo menor que . Adicionalmente, en el punto 1, si el eje del tubo de Prandtl est\xc3\xa1 inclinado con relaci\xc3\xb3n a las l\xc3\xadneas de corriente, puede producirse una velocidad distinta de cero y por lo tanto una presi\xc3\xb3n . Se debe introducir por lo tanto un coeficiente . , llamado coeficiente de velocidad del tubo de Prandtl, que tiene valores pr\xc3\xb3ximos a 1, determinados experimentalmente en laboratorio. _NEWLINE_La velocidad real  ser\xc3\xa1 determinada, para el agua, por la expresi\xc3\xb3n:'