b'\n_START_ARTICLE_\nInteracci\xc3\xb3n de intercambio multipolar\n_START_PARAGRAPH_\nSe encuentra que materiales magn\xc3\xa9ticos con interacci\xc3\xb3n esp\xc3\xadn-\xc3\xb3rbita fuerte, tales como: LaFeAsO,\xe2\x80\x8b PrFe4P12\xe2\x80\x8b_NEWLINE_, YbRu2Ge2,\xe2\x80\x8b UO2,\xe2\x80\x8b NpO2,\xe2\x80\x8b Ce1\xe2\x88\x92xLaxB6,\xe2\x80\x8b URu2Si2\xe2\x80\x8b y muchos otros compuestos tienen un ordenamiento magn\xc3\xa9tico constituido por multipolos de alto rango (cu\xc3\xa1druple, \xc3\xb3ctuple, etc).\xe2\x80\x8b Debido al fuerte acoplamiento esp\xc3\xadn-\xc3\xb3rbita, los multipolos se presentan autom\xc3\xa1ticamente en sistemas donde el n\xc3\xbamero cu\xc3\xa1ntico de momento angular total, J, es mayor que 1/2. Si estos multipolos se acoplan por alg\xc3\xban mecanismo de intercambio, estos multipolos pueden tender a tener un ordenamiento como el de un problema de Heisenberg convencional de esp\xc3\xadn 1/2. Adem\xc3\xa1s del ordenamiento multipolar, se cree que muchos otros fen\xc3\xb3menos ocultos est\xc3\xa1n estrechamente relacionados con las interacciones multipolares.\n_START_SECTION_\nAntiferromagnetismo de momentos multipolares\n_START_PARAGRAPH_\nAl contrario que en el ordenamiento magn\xc3\xa9tico de esp\xc3\xadn donde el antiferromagnetismo se puede definir cambiando el eje de magnetizaci\xc3\xb3n de dos posiciones vecinas de una configuraci\xc3\xb3n ferromagn\xc3\xa9tica, el cambio del eje de magnetizaci\xc3\xb3n de un multipolo suele carecer de significado. Tomando como ejemplo un momento , si se gira el eje z realizando una rotaci\xc3\xb3n de  sobre el eje y, no cambia nada. As\xc3\xad, una definici\xc3\xb3n sugerida  del antiferromagnetismo multipolar es girar sus fases en , esto es . En este sentido, el ordenamiento de esp\xc3\xadn antiferromagn\xc3\xa9tico es solo un caso particular de esta definici\xc3\xb3n, esto es, girar la fase de un momento dipolar es equivalente a girar su eje de magnetizaci\xc3\xb3n. Para multipolos de rango alto, por ejemplo , se convierte en una rotaci\xc3\xb3n de  y para  no es siquiera una rotaci\xc3\xb3n.\n_START_SECTION_\nComputaci\xc3\xb3n de las constantes de acoplamiento\n_START_PARAGRAPH_\nEl c\xc3\xa1lculo de las interacciones de intercambio multipolares sigue siendo un desaf\xc3\xado en muchos aspectos. Aunque ha habido muchos trabajos basados en ajustar los hamiltonianos modelo con los experimentos, a\xc3\xban no se han obtenido predicciones de las constantes de acoplamiento basadas en primeros principios. Actualmente, existen dos estudios que implementaron una aproximaci\xc3\xb3n de primeros principios para explorar las interacciones de intercambio multipolares. Un primer estudio se desarroll\xc3\xb3 en los a\xc3\xb1os 80. Est\xc3\xa1 basado en una aproximaci\xc3\xb3n de campo medio que puede reducir enormemente la complejidad de las constantes de acoplamiento inducidas por el mecanismo de canje, de forma que el hamiltoniano de intercambio multipolar se puede describir con solo unos pocos par\xc3\xa1metros desconocidos y que se pueden obtener mediante ajuste a los datos experimentales.\xe2\x80\x8b M\xc3\xa1s tarde, se desarroll\xc3\xb3 una aproximaci\xc3\xb3n de primeros principios para estimar los par\xc3\xa1metros que obtuvo un buen ajuste con unos pocos compuestos, como ciertos compuestos de cerio.\xe2\x80\x8b Una nueva aproximaci\xc3\xb3n por primeros principios se propuso en los a\xc3\xb1os 2010. Esta mapea todas las constantes de acoplamiento inducidas por todos los mecanismos de intercambio est\xc3\xa1ticos a una serie de c\xc3\xa1lculos de energ\xc3\xada total DFT+U, obteniendo buenos resultados con el di\xc3\xb3xido de uranio.'