b'\n_START_ARTICLE_\nLocalizaci\xc3\xb3n de Anderson\n_START_PARAGRAPH_\nEn la F\xc3\xadsica de la materia condensada, la localizaci\xc3\xb3n de Anderson, tambi\xc3\xa9n conocida como localizaci\xc3\xb3n fuerte, consiste en la ausencia de difusi\xc3\xb3n de ondas en un medio desordenado. Este fen\xc3\xb3meno est\xc3\xa1 nombrado en honor al f\xc3\xadsico americano P. W. Anderson, quien fue el primero en sugerir la posibilidad de que un electr\xc3\xb3n pudiese localizarse al interior de un semiconductor si el grado de aleatoriedad de las impurezas o defectos es suficientemente grande. \xe2\x80\x8b_NEWLINE_La localizaci\xc3\xb3n de Anderson es un fen\xc3\xb3meno ondulatorio general aplicado al transporte de ondas electromagn\xc3\xa9ticas, ac\xc3\xbasticas, de esp\xc3\xadn, etc. Este fen\xc3\xb3meno debe de distinguirse de la localizaci\xc3\xb3n d\xc3\xa9bil, la cual es el efecto precursor de la localizaci\xc3\xb3n de Anderson (Ver abajo), y de la Localizaci\xc3\xb3n de Mott, nombrada en honor a Sir Nevill Mott, donde la transici\xc3\xb3n de comportamiento met\xc3\xa1lico del medio a comportamiento aislante no se debe al desorden, sino a una mutua repulsi\xc3\xb3n de Coulomb entre electrones.\n_START_SECTION_\nAn\xc3\xa1lisis\n_START_PARAGRAPH_\nEl fen\xc3\xb3meno de localizaci\xc3\xb3n de Anderson, particularmente el correspondiente a la localizaci\xc3\xb3n d\xc3\xa9bil, tiene origen en la interferencia entre los m\xc3\xbaltiples caminos dispersivos. En el l\xc3\xadmite de dispersi\xc3\xb3n fuerte, la interferencia puede detener completamente las ondas dentro del medio desordenado._NEWLINE_Para electrones que no interact\xc3\xbaan entre s\xc3\xad, un acercamiento muy exitoso fue logrado en 1979 por Abrahams et al. \xe2\x80\x8b  Esta hip\xc3\xb3tesis de escala de la localizaci\xc3\xb3n sugiere que una transici\xc3\xb3n metal-aislante (MIT) inducida por el desorden existe para los electrones no interactuantes en 3 dimensiones y en ausencia de campos magn\xc3\xa9ticos y acoplamiento esp\xc3\xadn-\xc3\xb3rbita. Trabajos subsecuentes han apoyado estos argumentos de escala tanto anal\xc3\xadtica como num\xc3\xa9ricamente (Brandes et al., 2003). En 1D y 2D, la misma hip\xc3\xb3tesis muestra que no existen estados extendidos, por ende no existen MIT. Sin embargo, dado que 2 es la dimensi\xc3\xb3n cr\xc3\xadtica del problema de localizaci\xc3\xb3n, el caso 2D es en cierto sentido similar al caso 3D: los estados que est\xc3\xa1n s\xc3\xb3lo marginalmente localizados para des\xc3\xb3rdenes d\xc3\xa9biles y un peque\xc3\xb1o acoplamiento esp\xc3\xadn-\xc3\xb3rbita pueden llevar a la existencia de estados extendidos y por ende MIT. En consecuencia, las longitudes de localizaci\xc3\xb3n de los sistemas 2D con desorden potencial puede ser grande tal que mediante acercamientos num\xc3\xa9ricos, podemos siempre encontrar una transici\xc3\xb3n -localizaci\xc3\xb3n-delocalizaci\xc3\xb3n para el caso de tama\xc3\xb1os decrecientes del sistema a desorden dijo o para el caso donde el desorden incrementa para un tama\xc3\xb1o fijo del sistema._NEWLINE_La mayor\xc3\xada de los acercamientos num\xc3\xa9ricos al problema de localizaci\xc3\xb3n usan el modelo est\xc3\xa1ndar de enlace fuerte de Anderson Hamiltoniano con el potencial de desorden en sitio. Caracter\xc3\xadsticas de los autoestados est\xc3\xa1n siendo investigadas para estudios de n\xc3\xbameros de participaci\xc3\xb3n obtenidos mediante una diagonalizaci\xc3\xb3n exacta, propiedades multifractales, estad\xc3\xadstica de niveles y muchos otros. Especialmente el provechoso m\xc3\xa9todo de transferencia-matriz (TMM) que permite un c\xc3\xa1lculo directo de las distancias de localizaci\xc3\xb3n y valida la hip\xc3\xb3tesis de escalamiento mediante una prueba num\xc3\xa9rica de la existencia de una funci\xc3\xb3n de escala de un par\xc3\xa1metro. Una soluci\xc3\xb3n num\xc3\xa9rica directa de las ecuaciones de Maxwell ha sido implementada para demostrar la localizaci\xc3\xb3n de Anderson (Conti y Fratalocchi, 2008).\n_START_SECTION_\nEvidencia experimental\n_START_PARAGRAPH_\nDos reportes sobre la localizaci\xc3\xb3n de Anderson en medios arbitrarios 3D existen hoy d\xc3\xada (Wiersma et al., 1997 and Storzer et al., 2006; see Further Reading), a pesar de que la absorci\xc3\xb3n complica la interpretaci\xc3\xb3n de los resultados experimentales (Scheffold et al., 1999). La localizaci\xc3\xb3n de Anderson puede tambi\xc3\xa9n puede ser observada en un potencial peri\xc3\xb3dico perturbado donde la localizaci\xc3\xb3n transversa de la luz es causada por fluctuaciones aleatorias en una red fot\xc3\xb3nica. Experimentos de localizaci\xc3\xb3n transversa han sido reportados para redes 2D (Schwartz et al., 2007) y 1D  (Lahini et al., 2006). La localizaci\xc3\xb3n de Anderson transversa de la luz tambi\xc3\xa9n ha sido demostrada en un medio de fibra \xc3\xb3ptica (Karbasi et al., 2014). Ha sido tambi\xc3\xa9n observado mediante la localizaci\xc3\xb3n de un condensado de Bose-Einstein en un potencial \xc3\xb3ptico 1D  (Billy et al., 2008; Roati et al., 2008). Localizaci\xc3\xb3n de Anderson para ondas el\xc3\xa1sticas en medios 3D desordenados ha sido reportada (Hu et al., 2008). La observaci\xc3\xb3n de MIT ha sido reportada en un modelo 3D con ondas de materia  (Chab\xc3\xa9 et al., 2008). lasers aleatorios pueden funcionar usando este fen\xc3\xb3meno.'