b'\n_START_ARTICLE_\nMedici\xc3\xb3n a cuatro puntas (m\xc3\xa9todo de Kelvin)\n_START_SECTION_\nProblemas de precisi\xc3\xb3n en mediciones a dos puntas\n_START_PARAGRAPH_\nEl m\xc3\xa9todo m\xc3\xa1s com\xc3\xban para la medici\xc3\xb3n de resistencias es el m\xc3\xa9todo a dos puntas, utilizando un mult\xc3\xadmetro u \xc3\xb3hmetro para medir la resistencia deseada. Sin embargo, la resistencia medida por el instrumento es la suma de las resistencias de cableado y la resistencia inc\xc3\xb3gnita. Cuando se trata de resistencias grandes comparado a la resistencias de cableado, esta desviaci\xc3\xb3n es peque\xc3\xb1a, por lo que el valor medido ser\xc3\xa1 cercano al valor de la resistencia. Por otra parte, para resistencias comparables a las resistencias de los cables y los contactos, el valor medido ser\xc3\xa1 lejano al valor de la resistencia, por lo que este m\xc3\xa9todo pierde exactitud._NEWLINE_Adem\xc3\xa1s, cuando se trata de resistencias peque\xc3\xb1as, se debe tener en cuenta los efectos de los potenciales de contacto que pueden estar presentes por conectar dos metales distintos. Estos potenciales pueden variar tanto con la diferencia de temperatura entre los metales como con la polaridad de la fuente.\xe2\x80\x8b\n_START_SECTION_\nPrincipio operacional\n_START_PARAGRAPH_\nEl m\xc3\xa9todo de medici\xc3\xb3n a cuatro puntas hace uso de dos circuitos vinculados alimentados por una fuente de corriente continua: uno por el cual circula corriente proveniente de la fuente medida con un amper\xc3\xadmetro (circuito exterior en el esquema), y otro en paralelo a la resistencia inc\xc3\xb3gnita, que contiene un volt\xc3\xadmetro (circuito interior en el esquema). Como los volt\xc3\xadmetros poseen una resistencia interna muy grande (usualmente, del orden de los 10 M\xce\xa9), pr\xc3\xa1cticamente no circula corriente por el circuito interno. Adem\xc3\xa1s, la resistencia de los cables uniendo los circuitos es baja, por lo que la ca\xc3\xadda de tensi\xc3\xb3n sobre estos es despreciable. Entonces, se tiene una medici\xc3\xb3n:_NEWLINE_donde  y  representan los potenciales de contacto, y el super\xc3\xadndice (+) indica la polaridad de la fuente en esta primera medici\xc3\xb3n de corriente y tensi\xc3\xb3n. Si invertimos la polaridad de la fuente, identificando la corriente y tensi\xc3\xb3n medidas en este caso con super\xc3\xadndice (\xe2\x80\x93), medimos entonces_NEWLINE_donde  es el m\xc3\xb3dulo de la tensi\xc3\xb3n medida por el volt\xc3\xadmetro, ya que este se encuentra conectado para medir tensiones positivas cuando la fuente se polariza en el sentido de la primera medici\xc3\xb3n. Sumando las dos expresiones, se obtiene_NEWLINE_De esta expresi\xc3\xb3n es posible despejar una expresi\xc3\xb3n del valor de la resistencia deseada \xc3\xbanicamente en t\xc3\xa9rminos de los valores de corriente y tensi\xc3\xb3n medidos al polarizar la fuente en sentidos contrarios:_NEWLINE_De esta manera, el m\xc3\xa9todo de medici\xc3\xb3n a cuatro puntas permite medir resistencias peque\xc3\xb1as, ya que elimina la contribuci\xc3\xb3n de la resistencias de cableado en la medici\xc3\xb3n y de los potenciales de contacto. Adem\xc3\xa1s, es conveniente utilizar una fuente que regule la corriente de alimentaci\xc3\xb3n del circuito, manteniendo una dada tensi\xc3\xb3n entre sus extremos, y fijando un l\xc3\xadmite para la corriente alimentada Esto permitir\xc3\xa1 limitar la potencia disipada por el circuito a los l\xc3\xadmites permitidos por los instrumentos y elementos mediante la corriente m\xc3\xa1xima de alimentaci\xc3\xb3n y , y al mismo tiempo trabajar con una tensi\xc3\xb3n constante sobre el circuito.\n_START_SECTION_\nMedici\xc3\xb3n de la resistividad de materiales\n_START_PARAGRAPH_\nLa resistividad de un material mide la capacidad de flujo de electrones a trav\xc3\xa9s de este. Su valor se mide en unidades de resistencia por longitud (\xce\xa9\xe2\x80\xa2m) y, en el caso de materiales con secci\xc3\xb3n transversal uniforme, se calcula mediante_NEWLINE_siendo  la resistencia del material,  su secci\xc3\xb3n eficaz (\xc3\xa1rea de secci\xc3\xb3n trasversal) y  su longitud._NEWLINE_En el caso de cables cil\xc3\xadndricos, su secci\xc3\xb3n eficaz es , siendo  el di\xc3\xa1metro del cable. Cuando se trata con cables de metales conductores con baja resistencia, como el cobre, es posible calcular la resistividad del material utilizando el m\xc3\xa9todo de medici\xc3\xb3n a cuatro puntas para medir la resistencia. Entonces, la resistividad del material del cual est\xc3\xa1 hecho el cable ser\xc3\xa1_NEWLINE_Cabe destacar la importancia de la geometr\xc3\xada de la muestra en cuanto a su largo y particularmente su di\xc3\xa1metro, ya que si dichos par\xc3\xa1metros son muy peque\xc3\xb1os se tiene una incertidumbre de medici\xc3\xb3n grande, por lo tanto limitar\xc3\xada la exactitud del c\xc3\xa1lculo de su resistividad.\n_START_SECTION_\nMedici\xc3\xb3n del coeficiente de temperatura de un material\n_START_PARAGRAPH_\nEl coeficiente de temperatura determina cu\xc3\xa1nto var\xc3\xada la resistencia de un material ante cambios en la temperatura. Al aumentar la temperatura los iones que conforman la muestra vibran alrededor de su posici\xc3\xb3n de equilibrio, logrando as\xc3\xad que se incremente su secci\xc3\xb3n eficaz.\xe2\x80\x8b Por consiguiente, al aumentar la secci\xc3\xb3n eficaz, aumenta tambi\xc3\xa9n su resistividad. Adem\xc3\xa1s, en el caso de metales, la resistencia aumenta a medida que aumenta la temperatura, por lo que aumenta tambi\xc3\xa9n su resistividad. De esto se concluye que en una muestra de un material conductor la resistividad y resistencia aumentan con la temperatura. En el caso en que la resistencia var\xc3\xade poco en el intervalo de temperaturas estudiado, esta variaci\xc3\xb3n se puede aproximar linealmente por_NEWLINE_en la cual  es la resistencia del material a una temperatura de referencia,  es la diferencia de temperatura del material respecto a la temperatura de referencia, y  el coeficiente de temperatura de resistencia el\xc3\xa9ctrica para la temperatura de referencia._NEWLINE_En el caso de conductores, los coeficientes de temperatura son peque\xc3\xb1os. Midiendo a cuatro puntas la resistencia del material a distintas temperaturas es posible, entonces, lograr calcular el coeficiente de temperatura del material con mayor precisi\xc3\xb3n que utilizando mediciones a dos puntas, ya que es posible detectar peque\xc3\xb1as variaciones en la resistencia.\n_START_SECTION_\nM\xc3\xa9todo de Wenner\n_START_PARAGRAPH_\nEl m\xc3\xa9todo de Wenner, desarrollado en 1915 por Frank Wenner, se basa en los mismos principios que el m\xc3\xa9todo de Kelvin, pero se lo utiliza para medir la resistividad del suelo, valor que es importante saber para determinar dise\xc3\xb1os de la conexi\xc3\xb3n a tierra de instalaciones en campo abierto como, por ejemplo, una planta generadora._NEWLINE_La medici\xc3\xb3n consta de insertar 4 electrodos en l\xc3\xadnea recta, a igual distancia cada uno y a igual profundidad del suelo. Las mediciones de resistividad no depender\xc3\xa1n del material de los electrodos, en cambio s\xc3\xad depender\xc3\xa1n del contacto que hagan con la tierra, de la distancia entre estos y de la resistividad propia del terreno. Al inyectarse una corriente directa o de baja frecuencia entre los electrodos C1 y C2 mientras que la diferencia de potencial se mide entre los electrodos P1 y P2. La relaci\xc3\xb3n entre la corriente y la tensi\xc3\xb3n nos dar\xc3\xa1 la resistencia del suelo. La resistividad resultante ser\xc3\xa1 una funci\xc3\xb3n de dicha resistencia y la geometr\xc3\xada del electrodo. Si la distancia enterrada es peque\xc3\xb1a en comparaci\xc3\xb3n a la distancia entre electrodos, entonces la resistividad puede aproximarse por_NEWLINE_donde  es la resistividad promedio a la profundidad de enterrado de los electrodos,  es la distancia entre los electrodos, y  la resistencia entre los electrodos interiores.'