b'\n_START_ARTICLE_\nCreaci\xc3\xb3n de masa\n_START_PARAGRAPH_\nLa creaci\xc3\xb3n de masa  es la conversi\xc3\xb3n de part\xc3\xadculas subat\xc3\xb3micas  en otras part\xc3\xadculas m\xc3\xa1s masivas. Si las part\xc3\xadculas iniciales carecen de masa, este proceso es inverso temporal de la aniquilaci\xc3\xb3n de pares. La creaci\xc3\xb3n de masa es posible gracias a la equivalencia entre masa y energ\xc3\xada, aunque estrictamente siempre satisface el principio de conservaci\xc3\xb3n de la energ\xc3\xada en su forma relativista._NEWLINE_Ya que todas las part\xc3\xadculas sin masa conocidas son bosones y las que s\xc3\xad la tienen son fermiones, usualmente este proceso es considerado de conversi\xc3\xb3n de 2 bosones (p.e. fotones en 2 fermiones, m\xc3\xa1s exactamente un fermi\xc3\xb3n y un antifermi\xc3\xb3n; p.e. un par electr\xc3\xb3n-positr\xc3\xb3n). El requirimiento de que sean creados un fermi\xc3\xb3n y antifermi\xc3\xb3n es consecuencia de la conservaci\xc3\xb3n del n\xc3\xbamero lept\xc3\xb3nico.\n_START_SECTION_\nProducci\xc3\xb3n de un par de electr\xc3\xb3n-positr\xc3\xb3n\n_START_PARAGRAPH_\nPor las leyes de conservaci\xc3\xb3n del momento lineal y de conservaci\xc3\xb3n de la energ\xc3\xada, la creaci\xc3\xb3n de un par de fermiones no puede darse a partir de un \xc3\xbanico fot\xc3\xb3n.\xe2\x80\x8b No obstante, la creaci\xc3\xb3n de materia permite, por las leyes de conservaci\xc3\xb3n del momento, que en presencia de otra part\xc3\xadcula (que podr\xc3\xada ser otro fot\xc3\xb3n u otro bos\xc3\xb3n o incluso un fermi\xc3\xb3n) puede compartir el impulso del fot\xc3\xb3n. Por lo tanto, la materia puede ser creada a partir de dos fotones, por ejemplo en el proceso de aniquilaci\xc3\xb3n inversa. En ese caso, la ecuaci\xc3\xb3n de conservaci\xc3\xb3n de energ\xc3\xada para la creaci\xc3\xb3n de un par electr\xc3\xb3n-positr\xc3\xb3n es:_NEWLINE_La ley de la conservaci\xc3\xb3n de la energ\xc3\xada (1) implica que se requiere una energ\xc3\xada m\xc3\xadnima del fot\xc3\xb3n para la creaci\xc3\xb3n de un par de fermiones: esta acumulaci\xc3\xb3n de energ\xc3\xada debe ser mayor que el resto de la energ\xc3\xada total de los fermiones creados._NEWLINE_Para crear un par electr\xc3\xb3n-positr\xc3\xb3n el total de energ\xc3\xada de los fotones debe ser al menos 2m\xe2\x82\x91c\xc2\xb2 = 2\xc3\x970.511\xc2\xa0MeV = 1.022\xc2\xa0MeV (m\xe2\x82\x91 es la masa de un electr\xc3\xb3n y c es la velocidad de la luz en el vac\xc3\xado), un valor de energ\xc3\xada que corresponda a fotones de rayos gamma blandos. La creaci\xc3\xb3n de pares mucho m\xc3\xa1s masivos, como un prot\xc3\xb3n y un antiprot\xc3\xb3n, requiere fotones con energ\xc3\xada de m\xc3\xa1s de 1.88 GeV (fotones de rayos gamma duros)._NEWLINE_Los primeros c\xc3\xa1lculos de producci\xc3\xb3n de pares de e\xe2\x81\xba/e\xe2\x81\xbb en colisiones fot\xc3\xb3n-fot\xc3\xb3n fueron realizados por Lev Landau en 1934.\xe2\x80\x8b Esto predijo que el proceso de la creaci\xc3\xb3n de pares de e\xe2\x81\xba/e\xe2\x81\xbb (v\xc3\xada colisi\xc3\xb3n de fotones) domina en las colisiones de part\xc3\xadculas ultrarelativistas cargadas - porque esos fotones son irradiados en estrechos conos en la direcci\xc3\xb3n del movimiento original de las part\xc3\xadculas que incrementan el flujo de fotones._NEWLINE_En las colisiones de part\xc3\xadculas de alta energ\xc3\xada, los eventos de creaci\xc3\xb3n de materia han producido una gran cantidad de especies ex\xc3\xb3ticas de part\xc3\xadculas masivas que al precipitar colisionan con chorros de fotones._NEWLINE_Actualmente, la f\xc3\xadsica de 2-fotones estudia, te\xc3\xb3rica y experimentalmente, la creaci\xc3\xb3n de varios pares de fermiones (usando acelerador de part\xc3\xadculas, is\xc3\xb3topos radioactivos, etc.)._NEWLINE_Como se ha indicado anteriormente, para producir materia bari\xc3\xb3nica ordinaria se necesita un fot\xc3\xb3n de un gas. Este gas no debe tener muy alta densidad fot\xc3\xb3nica, pero tambi\xc3\xa9n debe ser muy caliente - la energ\xc3\xada (temperatura) de los fotones deben obviamente exceder la masa de energ\xc3\xada en reposo dado los pares de part\xc3\xadculas masivas. El umbral de temperatura de producci\xc3\xb3n de electrones es cerca de los 10\xc2\xb9\xe2\x81\xb0 kelvin, 10\xc2\xb9\xc2\xb3 K por protones y neutrones, etc._NEWLINE_En el universo temprano (v\xc3\xa9ase Big Bang) fotones y fermiones (paticulas masivas de la materia) se interconvertian libremente. Como fot\xc3\xb3n de gas expandido y fr\xc3\xado, algunos fermiones fueron dejados de lado (en extremadamente peque\xc3\xb1as cantidades ~10\xe2\x81\xbb\xc2\xb9\xe2\x81\xb0) porque los fotones de baja energ\xc3\xada no pod\xc3\xadan separarse muy lejos - y esa es la materia que vemos ahora en el universo.'