b'\n_START_ARTICLE_\nL\xc3\xadmite cl\xc3\xa1sico\n_START_SECTION_\nL\xc3\xadmite cl\xc3\xa1sico de la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica\n_START_PARAGRAPH_\nPara conciliar las predicciones de la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica a nivel microsc\xc3\xb3pico con las predicciones de la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica a nivel macrosc\xc3\xb3pico, Niels Bohr introdujo el principio de correspondencia dentro de la teor\xc3\xada cu\xc3\xa1ntica. Dicho principio postula algunos de los argumentos de continuidad deben ser aplicados al l\xc3\xadmite cl\xc3\xa1sico de los sistemas cu\xc3\xa1nticos a medida que los valores de la constante de Planck se aproximan a cero._NEWLINE_En la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica, debido al principio de incertidumbre de Heisenberg, un electr\xc3\xb3n no puede estar nunca en reposo; tiene siempre que tener una energ\xc3\xada cin\xc3\xa9tica distinta de cero, un resultado que no se encuentra en la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica. Por ejemplo, si consideramos algo relativamente m\xc3\xa1s grande que un electr\xc3\xb3n, tal como una pelota de f\xc3\xbatbol, el principio de incertidumbre predice que no puede tener una energ\xc3\xada cin\xc3\xa9tica igual a cero, pero la incertidumbre en la energ\xc3\xada cin\xc3\xa9tica es tan peque\xc3\xb1a, que la pelota de f\xc3\xbatbol puede parecer que estuviese en reposo, y por esta raz\xc3\xb3n parece obedecer a la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica. En general, si grandes energ\xc3\xadas y grandes objetos (en comparaci\xc3\xb3n con el tama\xc3\xb1o y los niveles de energ\xc3\xada de un electr\xc3\xb3n) son considerados en la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica, los resultados parecer\xc3\xa1n obedecer a la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica._NEWLINE_De acuerdo con el principio de correspondencia de Bohr, todas las ecuaciones de la mec\xc3\xa1nica cu\xc3\xa1ntica no-relativista deben coincidir con los resultados de la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica cuando en ellos se practica adecuadamente el l\xc3\xadmite cl\xc3\xa1sico. As\xc3\xad por ejemplo el l\xc3\xadmite cl\xc3\xa1sico de la ecuaci\xc3\xb3n de Schr\xc3\xb6dinger para la funci\xc3\xb3n de onda dada por:_NEWLINE_Resulta id\xc3\xa9ntica a la ecuaci\xc3\xb3n de Hamilton-Jacobi de la mec\xc3\xa1nica cl\xc3\xa1sica. Un c\xc3\xa1lculo directo lleva de hecho a que la ecuaci\xc3\xb3n de Schr\xc3\xb6dinger con la substituci\xc3\xb3n anterior se puede escribir como:_NEWLINE_Interpretando la fase de la onda  como la magnitud de acci\xc3\xb3n dividida de la constante de Planck, y haciendo tender esta a cero se llega al l\xc3\xadmite cl\xc3\xa1sico. Puede verse alternativamente que a medida que la masa del objeto es m\xc3\xa1s y m\xc3\xa1s grande se recupera igualmente el l\xc3\xadmite cl\xc3\xa1sico. Lo cual explica porqu\xc3\xa9 los cuerpos macrosc\xc3\xb3picos se comportan "cl\xc3\xa1sicamente" a\xc3\xban cuando la constante de Planck no sea exactamente cero.'