Hは自由電流密度(つまり、磁性体に生じた磁化電流密度は考慮に入れない)から発生する渦です。要するに、磁場は磁性体中でもその値は変わりません。磁性体に磁場をかけると磁化Mが生じます。磁性体に生じた磁化の分まで考慮に入れる必要があります。M)という関係が成り立ちます。この様子を下図3に示します。磁束密度さて、ここで磁化密度が磁性体にかけた磁場に等方線形時不変で比例すると仮定します(この仮定はどんな磁性体に対しても出来るわけではありませんが、たいていは出来るものとみなして大丈夫です。磁性体には磁場をかけなくても磁化したままになる強磁性体というものも存在します)。μを(磁性体中の)透磁率といいます。μrμ0)、これを比透磁率といいます。E⇔H対応とE⇔B対応もし、単磁荷(磁気双極子)というものが存在するのなら、E⇔H、D⇔Bという対応が最も自然なものとなるでしょう。m1m24μ0r2が成り立つとして電磁理論を構成する考え方もあります(高校の教科書に出てくる電磁理論はまさにこれ)。このように、EとHを対比させて考える方法をE⇔H対応と言います。−∇・μ0Mという磁荷密度が発生すると考えることができます。分かりやすいので、普通はこのようにEとBを基本として理論を立てます。このような考え方をE⇔B対応と言います。ついて運営者について。