ここでPaは大気圧、P0は圧力タンク内の圧力である。gは重力加速度、hは噴射口からタンク内の水面までの高さである。この2式から、となる7)。近似的には、F=2A(P0-Pa)としてもよい。圧力タンク内の圧力P0は水の噴出に伴い急激に減少するが、この変化は断熱変化とみなし計算すればよい。水の噴出が終わった時点で、圧力タンク内にはまだ圧縮空気が残っている。この空気が噴出することにより、ロケットは推力を得てさらに加速されることになる。空気の圧力、密度がP0、ρ0であるタンク内から、圧力Paの外気に流出する場合を考える。γは空気の比熱比でγ=1.4を代入し整理すれば、と表される8)。ここで、噴出口での圧力P1は外気圧Paと等しいとは限らない。噴出する気体の流速u1が音速を超えていないときは、噴出口圧力P1は外気圧Paにほぼ等しいと考えてよい。内外の圧力差が大きくなるとともに、流速が増しても、流速は音速の壁を乗り越えることができないので、噴出口圧力P1は外気圧Paまで下がらず、となる。このような状態をチョーキング(流れの閉そく)という7)8)。