Como dito anteriormente essas ondas que possuem esse comportamento periódico ou simples (MHS) podem ser estudadas detalhadamente por apresentarem um comportamento senoidal, e desta forma proporemos uma função horária para o seu movimento.
De acordo com a figura acima, podemos observar a ligação entre o ciclo trigonométrico e uma função senoidal. Este tipo de comportamento é usado para estudarmos uma função de onda. Agora, imagine um ponto de uma onda variando sua posição (x) com o tempo (t)
Onde A é a amplitude, ω é a frequência angular e k é o número de onda. Propondo uma fase inicial (φ0) para a função, temos
Considere o pulso acima em uma corda homogênea e de seção transversal constante que possui uma massa m e comprimento l. Dessa forma, definimos μ como densidade linear da corda através da seguinte relação: μ=m/l.
Corda solta (móvel): reflexão sem inversão de fase, nesse caso a onda refletida permanece como uma crista.
Anteriormente estávamos trabalhando apenas com ondas unidimensionais porque são mais simples e facilitam o entendimento dessa física, mas agora que os conceitos foram estabelecidos podemos apresentar novas formas sem perder, é claro, todas as características aprendidas até agora.
Esse efeito é característico de todos os fenômenos ondulatórios. As frentes de onda sofrem alterações ao se propagarem para além dos obstáculos causando um tipo particular de distribuição conhecido como difração.
"Cada ponto de uma frente de onda pode ser considerado como uma fonte secundária de ondas esféricas."
Desta forma, o princípio não explica determinadas situações. Porém, por enquanto será satisfatório porque apresenta de forma clara a construção da nova frente de onda até definirmos o fenômeno da interferência.