BIOELETROGÊNESE. Laboratório de Biofísica de Membranas Prof. Dr. Wamberto A. Varanda Luiz Artur P. Chaves Vander Baptista - PDF Free Download
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Gilberto Domingos Desconhecida
1 BIOELETROGÊNESE Laboratório de Biofísica de Membranas Prof. Dr. Wamberto A. Varanda Luiz Artur P. Chaves Vander Baptista Todas as células são envolvidas por uma membrana de 7 a 10 nm de espessura que separa dois meios: o intra e o extracelular. A membrana celular apresenta uma estrutura geral comum, uma bicamada lipídica com proteínas inseridas. Essa bicamada lipídica é constituída principalmente por fosfolipídios e atua como barreira relativamente impermeável a passagem da maioria das moléculas hidrossolúveis. Essa propriedade de barreira à moléculas hidrossolúveis é função da estrutura química dos lipídios: um esqueleto essencialmente hidrocarbônico conferindo um caráter apolar a essa região da molécula e uma extremidade polar, onde predominam grupamentos com carga, conferindo um caráter anfipático a esses lipídios de membrana (figura 1). Como conseqüência dessa estrutura, quando lipídios são colocados em água, tendem a se estruturar, espontaneamente, em bicamadas de modo que suas caudas hidrofóbicas ficam voltadas para o interior e sua porção hidrofílica fique exposta à água, minimizando a interação das cadeias hidrocarbônicas com as moléculas de água. As proteínas, que estão inseridas na bicamada lipídica (figura 2), associam-se a esta de vários modos podendo ser classificadas em proteínas periféricas e proteínas integrais (transmembrana). As proteínas transmembrana são responsáveis pela permeabilidade da membrana plasmática a diferentes íons (, Na, Cl -, Ca,etc...). Figura 1. Fosfolipídio de membrana (Mello Aires, 1999).
2 Figura 2. Tipos de proteína de membrana, classificados de acordo com a sua posição (Mello Aires, 1999). Esta arquitetura é fundamental porque permite à célula manter diferentes concentrações iônicas entre os meios intra e extracelular. Isto é possível graças à permeabilidade seletiva e transporte ativo através da membrana, fundamentais na gênese do movimento transmembrana de íons e, como veremos adiante, na produção e transmissão de sinais elétricos. Os solutos mais importantes para nossa discussão são os íons, Na e Cl -, sendo o mais concentrado no meio intracelular e Na e Cl - mais concentrados no meio extracelular. A tabela 1 mostra a distribuição desses íons em neurônios gigantes de lula, uma preparação muito usada no estudo da bioeletrogênese. Tabela 1. Distribuição dos principais íons através da membrana de axônio gigante de lula. Fluido extracelular Potencial de equilíbrio Íon Citoplasma (mm) (mv) (Mm) Na Cl A - (íons orgânicos) As proteínas integrais de membrana, que permitem a passagem de íons, são estruturas especializadas e formam os chamados canais iônicos. O estudo desses canais mostrou que os mesmos apresentam algumas propriedades em comum: 1 condutância, 2 reconhecem e selecionam íons específicos e 3 abrem e fecham em resposta a sinais específicos elétricos, químicos e mecânicos (canais controlados ou gated). Alguns canais iônicos
3 de membrana abrem-se e fecham-se independentemente de estímulos (canais passivos ou nongated) e são importantes para a gênese e manutenção do potencial de repouso da célula. O potencial de repouso é resultado da separação de cargas (íons) através da membrana. O excesso de cargas negativas na superfície interna da membrana e positivas na superfície externa representam uma fração muito pequena do total de íons dentro e fora da célula (figura 3). Devido a essa densidade de carga diferente nos dois lados, a membrana pode ser comparada a um capacitor, isto é, dois materiais condutores (meios intra e extracelular) separados por um material isolante (a bicamada lipídica). Essa separação de cargas gera uma diferença de potencial elétrico ou voltagem, chamada potencial de membrana de repouso (V m ). O termo potencial de repouso aplicase somente ao potencial através da membrana quando a célula está em repouso enquanto o termo potencial de membrana é mais geral e refere-se a diferença de potencial elétrico em qualquer momento, no repouso ou durante o potencial de ação. V m = V int V ext Por convenção o potencial no extracelular é igual a zero. Assim, como o intracelular é negativo o potencial de repouso em neurônios é cerca de 60 a 70 mv. Figura 3. O potencial de membrana é resultado da separação de cargas somente na superfície da membrana (andel, 1991).
4 A permeabilidade para e Na, no repouso, é determinada pela proporção dos canais passivos abertos para cada um desses íons presentes na membrana. Vamos imaginar uma célula hipotética cuja membrana seja permeável somente ao íon. Como o está mais concentrado dentro da célula, esse íon tende a sair por difusão seguindo seu gradiente de concentração (gradiente químico), resultando na saída de cátions do interior da célula. O gradiente químico do gera um gradiente elétrico (separação de cargas) através da membrana e quanto maior o efluxo de, maior será esse gradiente elétrico. Em conseqüência disso, aumenta também a força que tende a restringir a saída de. Essa força é de origem elétrica e surge da atração que as cargas negativas do lado interno da membrana exercem sobre as cargas positivas. Esse íon sai da célula até que a força difusional que o empurra para fora se iguala à força elétrica que o atrai. Podemos dizer que a difusão ou o processo de saída de é auto-limitante pois cria uma outra força (atração eletrostática) que o limita e também que esse processo gera uma diferença de potencial elétrico (figura 4). Figura 4. O fluxo de através da membrana é determinado pelo gradiente de concentração e potencial elétrico através da membrana (andel, 1991). A Em uma célula permeável somente ao o potencial de repouso resulta do efluxo de seguindo seu gradiente concentração. B O efluxo de cria um excesso de cargas positivas fora da célula e deixa o interior negativo. Este gradiente elétrico tende a diminuir o efluxo de e o equilíbrio é atingido quando as forças químicas e elétricas são iguais e opostas.
5 O potencial de membrana no qual o íon está em equilíbrio eletroquímico pode ser calculado através da equação de Nernst: E = RT zf [ ] ln [ ext ] int onde E é o potencial de equilíbrio para o íon, R é a constante dos gases, T a temperatura em graus elvin, z a valência do íon, F a constante de Faraday e [ ] ext e [ ] int são as concentrações de fora e dentro da célula respectivamente. Para o íon, z é igual a 1 e a 25 o C RT é igual a 26 mv. A zf constante para converter logaritmo natural para decimal é 2,3. Assim: E = [ ext 26 2,3 log10 [ ] int ]. Essa equação pode ser usada para calcular o potencial de equilíbrio de qualquer íon presente nos dois lados da membrana, desde que conheçamos suas concentrações. Tomando-se os dados da tabela I tem-se que o potencial de equilíbrio do é 75 mv, Na é 55mV e do Cl - 60mV. Geralmente, o potencial de membrana é próximo do potencial de Nernst para o íon ou íons que são mais permeantes pela membrana, lembrando que a permeabilidade para um dado íon é proporcional ao número de canais abertos ao mesmo. Se inserirmos um microeletrodo na célula imaginada acima, com membrana permeável somente ao íon, este medirá um potencial de membrana igual ao potencial de equilíbrio do íon. Um exemplo real desse modelo ocorre em células da glia, onde a membrana é permeável quase que exclusivamente ao. Vamos considerar o que irá acontecer se adicionarmos, na célula hipotética do exemplo acima, alguns poucos canais para Na, dessa maneira, conferindo à membrana uma pequena permeabilidade a esse íon. Os íons Na estão mais concentrados no fluído extracelular que no citoplasma e o interior da célula está negativo. Assim, tanto o gradiente químico como o gradiente elétrico favorece o influxo de Na. Embora a permeabilidade ao Na seja muito baixa ela permite que esse íon entre na célula, seguindo seu gradiente eletroquímico. Esse pequeno influxo de Na diminui a densidade de cargas negativas no lado interno da membrana, tirando o de seu potencial de equilíbrio (E ). Quanto mais o V m diverge do E (pela maior entrada de Na ),
6 maior a força eletroquímica que dirige o para fora da célula e conseqüentemente maior o efluxo de. A partir de um ponto, o V m alcança seu valor de repouso no qual o efluxo de é contrabalançado pelo influxo de Na. Em uma célula real, como no neurônio gigante de lula, o potencial de equilíbrio para o íon Na é de 55 mv (tabela 1). Se inserirmos um microeletrodo nessa célula, este medirá um potencial de membrana (V m ) de cerca de 60 mv. O potencial de membrana é estabelecido através do balanço entre as permeabilidades aos íon Na e. Nesse exemplo a relação P Na /P é muito baixa, ou seja, a membrana é muito mais permeável ao íon e dessa maneira o potencial de membrana (-60 mv) estará mais próximo do potencial de equilíbrio do íon (-75 mv); caso a relação P Na /P aumente, o potencial de repouso se deslocará em direção ao potencial de equilíbrio do íon Na (55 mv). Para membrana permeáveis a dois ou mais íons usa-se a equação de Goldman, Hodgkin e atz (GH) para calcular o potencial de membrana: V m = P [ ] P [ Na ] P [ Cl ] e Na e Cl i 58log P [ ] i PNa[ Na ] i PCl[ Cl ] e onde, P é a permeabilidade ao íon, P Na é a permeabilidade ao íon Na, P Cl é a permeabilidade ao íon Cl - e suas respectivas concentrações nos meios intra e extracelular. O fluxo passivo de (para fora) e Na (para dentro) através dos canais passivos e conseqüente geração do V m é constante. Apesar disso não ocorre dissipação do gradiente químico devido a atividade da Na - ATPase que transloca íons Na do intracelular para fora enquanto transporta do extracelular para dentro da célula. Como a bomba move Na e contra seus gradientes eletroquímicos, energia é necessária para que esse transporte ocorra e ela é proveniente da hidrólise do ATP. Outra característica da bomba Na - ATPase é que ela transporta 3 íons Na para o extracelular e 2 íons para o intracelular. A resultante é um efluxo de cargas positivas que tende a hiperpolarizar levemente o potencial de membrana, ou seja, tornar o V m um pouco mais negativo do que seria esperado apenas da distribuição passiva de íons. Em relação ao cloreto, sua concentração é maior fora da célula e esse gradiente de concentração é balanceado pelo potencial de membrana, ou seja,
7 a negatividade interna opõe-se ao influxo dos íons Cl - (ânion). Assim, o potencial de membrana em repouso é determinado principalmente pela razão de concentração de e Na, porque, a concentração interna de Cl -, sendo baixa, pode mudar para se acomodar a mudanças no potencial de repouso, já que o mesmo encontra-se equilibrado. Podemos dizer que os íons Cl - estão passivamente distribuídos através da membrana e não havendo bomba de Cl - na célula E Cl será igual ao V m. Como vimos os íons não atravessam a bicamada lipídica, pois esta é um pobre condutor de corrente iônica, mas cada canal iônico atua como um condutor de corrente iônica. Quando o íon atravessa esse canal ele interage com as paredes do mesmo e a resistência à passagem desse íon através do canal é maior se comparado a um volume equivalente de fluido extracelular. Assim, cada canal atua como um condutor de resistência R. A condutância de cada canal, que é uma medida de quão eficientemente o canal pode conduzir íons, é inversamente proporcional à resistência desse canal e representada por g. g = 1 R Ao ser permeado por íons cada canal iônico contribui para a geração de uma diferença de potencial através da membrana. Por exemplo, o íon ao se difundir por um canal seletivamente permeável a ele, leva a uma separação de cargas através da membrana (cargas positivas acumulam-se fora e negativas dentro) criando então uma diferença de potencial elétrico. Assim cada canal iônico atua como um condutor e como uma bateria (figura 5). Visto que cada canal pode ser representado por uma condutância (g), então a corrente (I) que passa através dos mesmos pode ser calculada usando a Lei de Ohm:
8 Figura 5. Cada canal seletivo ao dá origem a uma diferença de potencial igual ao potencial de Nernst do, podendo ser representado por uma bateria em série com um condutor (andel, 1991). I = g V Todos os canais para passivos da membrana podem ser combinados, num condutor único equivalente (que representa toda a população desses canais de uma célula) em série com uma única bateria equivalente. Devemos considerar que: a condutância total da membrana dessa célula em repouso ao (g ) é proporcional ao número da canais para passivos abertos (N ) multiplicado pela condutância da cada canal (g ). g = N g' Visto que a bicamada lipídica de uma célula pode ser comparada a um capacitor e que os canais iônicos podem ser representados por baterias e resistências, as propriedades funcionais de uma membrana podem ser entendidas através do circuito elétrico equivalente mostrado na figura 6. Figura 6. Circuito elétrico equivalente a um neurônio em repouso (andel, 1991).
9 Quando o neurônio encontra-se no estado de repouso, as correntes de e Na (I e I Na ) resultantes da difusão passiva dos íons através dos canais da membrana são balanceadas pelo transporte ativo pela Na - ATPase. Desse modo, nesse circuito elétrico a bomba seria o gerador de corrente, ou seja, manteria as baterias iônicas carregadas. C m é a capacitância da célula, pois como vimos, essa possui a habilidade de separar cargas de sinais opostos na sua superfície. E Na, E Cl e E são os respectivos potenciais de equilíbrio para Na, Cl - e e g Na, g Cl e g suas respectivas condutâncias. É importante lembrar que o potencial de membrana é determinado pelo íon (ou íons) com maior condutância ou permeabilidade. REFERÊNCIAS BIBLIOGRÁFICAS: Ver no final do próximo tópico (Potencial de Ação).