Movimiento armónico simple
# Movimiento armónico simple

En el campo de la física, el movimiento armónico simple (MAS), es un movimiento periódico de vaivén en el que un cuerpo oscila de un lado a otro de su posición de equilibrio y en intervalos de tiempo iguales. Algunos ejemplos de este movimiento son el movimiento de un péndulo simple o el movimiento de una partícula oscilante sujeta a un resorte que se ha comprimido.
En el caso de que la trayectoria sea rectilínea, la partícula que realiza un MAS oscila alejándose y acercándose de un punto situado en el centro de su trayectoria, de tal manera que su posición en función del tiempo con respecto a ese punto es una sinusoide. En este movimiento, la fuerza que actúa sobre la partícula es proporcional a su desplazamiento respecto a dicho punto y dirigida hacia este.

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## Mecánica clásica
### Movimiento armónico simple (MAS)

El movimiento armónico simple es un movimiento periódico de vaivén, en el que un cuerpo oscila de un lado al otro de su posición de equilibrio, en una dirección determinada, y en intervalos iguales de tiempo. Por ejemplo, es el caso de un cuerpo colgado de un muelle oscilando arriba y abajo. El objeto oscila alrededor de la posición de equilibrio cuando se le separa de ella y se le deja en libertad. En este caso el cuerpo sube y baja.
Es también, el movimiento que realiza cada uno de los puntos de la cuerda de una guitarra cuando esta entra en vibración; pero, pongamos atención, no es el movimiento de la cuerda, sino el movimiento individual de cada uno de los puntos que podemos definir en la cuerda. El movimiento de la cuerda, un movimiento ondulatorio, es el resultado del movimiento global y simultáneo de todos los puntos de la cuerda.
Respecto a su posición de equilibrio. En un desplazamiento a lo largo del eje Ox, tomando el origen O en la posición de equilibrio, esta fuerza es tal que $F_{x}=-kx\,$ donde $k\,$ es una constante positiva y $x\,$ es la elongación. El signo negativo indica que en todo momento la fuerza que actúa sobre la partícula está dirigida hacía la posición de equilibrio; esto es, en dirección contraria a su elongación (la «atrae» hacia la posición de equilibrio).
Aplicando la segunda ley de Newton, el movimiento armónico simple se define entonces en una dimensión mediante la ecuación diferencial:
   (1)$m{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}=-kx$
Siendo $m\,$ la masa del cuerpo en desplazamiento. Escribiendo $\scriptstyle \omega ^{2}=k/m$ se obtiene la siguiente ecuación donde $\omega$ es la frecuencia angular del movimiento:
   (2)${\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}=a(t)=-\omega ^{2}x$
La solución de la ecuación diferencial. (2) puede escribirse en la forma
   (3)$x(t)=A\cos(\omega t+\phi )\,$
donde:
    $x\,$ es la elongación o desplazamiento respecto al punto de equilibrio.
    $A\,$ es la amplitud del movimiento (elongación máxima).
    $\omega \,$ es la frecuencia angular
    $t\,$ es el tiempo.
    $\phi \,$ es la fase inicial e indica el estado de oscilación o vibración (o fase) en el instante t = 0 de la partícula que oscila.
Además, la frecuencia de oscilación puede escribirse como esto:
   (4)$f={\frac {\omega }{2\pi }}={\frac {1}{2\pi }}{\sqrt {\frac {k}{m}}}$, y por lo tanto el periodo como $T={\frac {1}{f}}={\frac {2\pi }{\omega }}=2\pi {\sqrt {\frac {m}{k}}}$
La velocidad y aceleración de la partícula pueden obtenerse derivando respecto del tiempo la expresión $x(t)=A\cos(\omega t+\phi )\,$.

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## Mecánica clásica
### Velocidad

La oscilación instantánea de un punto material que ejecuta un movimiento armónico simple se obtiene por lo tanto derivando la posición respecto al tiempo:
   (5)$v={\frac {dx}{dt}}=-\omega A\operatorname {sen}(\omega t+\phi )$

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## Mecánica clásica
### Aceleración

es la variación de la velocidad del movimiento respecto al tiempo de espera y se obtiene por lo tanto derivando la ecuación de la velocidad respecto al tiempo de encuentro:
   (6)$a(t)={\frac {dv(t)}{dt}}=-\omega ^{2}A\,\cos(\omega t+\phi )=-\omega ^{2}x(t)\,$

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## Mecánica clásica
### Amplitud y fase iniciales

La amplitud $A$ y la fase inicial $\phi \,$ se pueden calcular a partir de las condiciones iniciales del movimiento, esto es de los valores de la elongación $x_{0}$ y de la velocidad $v_{0}$ iniciales.
   (7)$x_{0}=A\cos \phi \qquad \Rightarrow \qquad x_{0}^{2}=A^{2}\cos ^{2}\phi$
   (8)$v_{0}=-\omega A\operatorname {sen} \phi \qquad \Rightarrow \qquad v_{0}^{2}=\omega ^{2}A^{2}\operatorname {sen} ^{2}\phi \qquad \Rightarrow \qquad {\frac {v_{0}^{2}}{\omega ^{2}}}=A^{2}\operatorname {sen} ^{2}\phi$
Sumando miembro a miembro las dos ecuaciones (7) y (8) obtenemos
   (9)$x_{0}^{2}+{\frac {v_{0}^{2}}{\omega ^{2}}}=A^{2}(\cos ^{2}\phi +\operatorname {sen} ^{2}\phi )=A^{2}\qquad \Rightarrow \qquad A={\sqrt {x_{0}^{2}+{\frac {v_{0}^{2}}{\omega ^{2}}}}}$
Dividiendo miembro a miembro las dos ecuaciones (7) y (8) obtenemos
   (10)${\frac {v_{0}}{x_{0}}}={\frac {-\omega A\operatorname {sen} \phi }{A\cos \phi }}=\omega \tan \phi \qquad \Rightarrow \qquad \phi =\arctan \left({\frac {-v_{0}}{\omega x_{0}}}\right)$

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## Mecánica clásica
### Dinámica del movimiento armónico simple

En el movimiento armónico simple la fuerza que actúa sobre el móvil es directamente proporcional al desplazamiento:
   (11)$F=-k\,x$
Un ejemplo, sería el que realiza un objeto unido al extremo de un muelle. En ese caso k sería la constante de elasticidad del muelle. Aplicando la segunda ley de newton tendríamos:
   (12)$F=-k\,x=m\,a\quad \Rightarrow \quad a=-{\frac {k}{m}}x$
Comparando esta ecuación y la que teníamos para la aceleración (6) se deduce:
   (13)$\omega ^{2}={\frac {k}{m}}$
Esta ecuación nos permite expresar el periodo (T) del movimiento armónico simple en función de la masa de la partícula y de la constante elástica de la fuerza que actúa sobre ella:
   (14)$T=2\pi {\sqrt {\frac {m}{k}}}$

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## Mecánica clásica
### Energía del movimiento armónico simple

Las fuerzas involucradas en un movimiento armónico simple son centrales y, por tanto, conservativas. En consecuencia, se puede definir un campo escalar llamado energía potencial (E$_p$) asociado a la fuerza. Para hallar la expresión de la energía potencial, basta con integrar la expresión de la fuerza (esto es extensible a todas las fuerzas conservativas) y cambiarla de signo, obteniéndose:
   (15)$E_{p}={\frac {1}{2}}kx^{2}$
La energía potencial alcanza su máximo en los extremos de la trayectoria y tiene valor nulo (cero) en el punto x = 0, es decir el punto de equilibrio.
La energía cinética cambiará a lo largo de las oscilaciones pues lo hace la velocidad:
   (16)$E_{c}={\frac {1}{2}}m\,v^{2}$
La energía cinética es nula en -A o +A (v=0) y el valor máximo se alcanza en el punto de equilibrio (máxima velocidad Aω).
   (17)$E_{c}^{max}={\frac {1}{2}}m\,\omega ^{2}A^{2}$
Como sólo actúan fuerzas conservativas, la energía mecánica (suma de la energía cinética y potencial) permanece constante.
   (18)$E_{p}+E_{c}=E_{m}\,$
Finalmente, al ser la energía mecánica constante, puede calcularse fácilmente considerando los casos en los que la velocidad de la partícula es nula y por lo tanto la energía potencial es máxima, es decir, en los puntos $x=-A$ y $x=A$. Se obtiene entonces que,
   (19)$E_{m}=E_{p}^{max}+0={\frac {1}{2}}kA^{2}$
O también cuando la velocidad de la partícula es máxima y la energía potencial nula, en el punto de equilibrio $x=0$
   (20)$E_{m}=0+E_{c}^{max}={\frac {1}{2}}m\,\omega ^{2}A^{2}$

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## Ejemplos
### Medición de masa en ingravidez

En condiciones de ingravidez no es posible medir la masa de un cuerpo a partir de su peso. Sin embargo, se puede recurrir al principio del movimiento armónico simple para realizar tal medición.
Para ello se instaló en la estación espacial Skylab un dispositivo (experimento M172) destinado a medir la masa de los tripulantes consistente en una silla oscilante capaz de medir su periodo de oscilación $T$ electrónicamente. A partir de este dato, y conociendo la constante de fuerza del resorte unido a la silla, es posible entonces calcular la masa del individuo:
   (21)$T=2\pi {\sqrt {\frac {m}{k}}}\qquad \Rightarrow \qquad m=\left({\frac {T}{2\pi }}\right)^{2}k$

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## Mecánica relativista y mecánica cuántica

En mecánica relativista el análogo del movimiento armónico simple, es un movimiento en el que la fuerza es proporcional a la elongación pero debido a las peculiaridades de la teoría de la relatividad el movimiento resultante es sólo cuasiarmónico, y no exactamente armónico. En mecánica cuántica no puede hablarse propiamente de trayectorias, pero existe también un análogo cuántico de dicho movimiento.

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## Mecánica relativista y mecánica cuántica
### Mecánica relativista

El problema del oscilador en mecánica relativista no admite una solución analítica simple debido a que la ecuación del movimiento implica integrar la siguiente ecuación:
   ${\frac {\mathrm {d} ^{2}x}{\mathrm {d} t^{2}}}\left[1-\left({\frac {1}{c}}{\frac {\mathrm {d} x}{\mathrm {d} t}}\right)^{2}\right]^{-3/2}=-{\frac {k}{m}}x$
Sin embargo, puede una solución aproximada con las condiciones de contorno $x(0)=0,{\dot {x}}(0)=v_{0}$ dada por:
   $x(t)={\frac {c}{\omega _{2}(B)}}\arcsin \left({\frac {v_{0}}{c}}\operatorname {sen}(\omega _{2}t)\right)$
donde:
    $B=v_{0}/{\sqrt {c^{2}-v_{0}^{2}}}$
    $\omega _{2}(B)=\omega {\sqrt {\frac {(256+312B^{2}+83B^{4}){\sqrt {4+3B^{2}}}}{512+1008B^{2}+620B^{4}+114B^{6}}}}$

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## Mecánica relativista y mecánica cuántica
### Mecánica cuántica

Una partícula de masa m sin espín sometida a un potencial cuadrático ejecuta en mecánica clásica un movimiento armónico simple, el equivalente cuántico de este movimiento, es el de una partícula sometida al potencial:
   $V(x)={\frac {m\omega ^{2}x^{2}}{2}},\qquad V_{-}=+\infty ,\qquad V_{+}=+\infty ,\qquad V_{L}=0$
Por lo que por lo expuesto anteriormente el espectro de posibles energías de la partícula será puramente puntual (es decir, será una combinación de funciones de niveles energéticos separados). Los posibles valores de la energía son:
   $E_{n}=\hbar \omega \left(n+{\frac {1}{2}}\right)$
y las funciones de onda asociadas son:
   $\psi _{n}(x)={\sqrt {\frac {1}{2^{n}\,n!}}}\left({\frac {m\omega }{\pi \hbar }}\right)^{1/4}e^{\left(-{\frac {m\omega x^{2}}{2\hbar }}\right)}H_{n}\left({\sqrt {\frac {m\omega }{\hbar }}}x\right),\qquad H_{n}(x)=(-1)^{n}e^{x^{2}}{\frac {d^{n}}{dx^{n}}}e^{-x^{2}}$
donde $\scriptstyle H_{n}$ son los polinomios de Hermite.